5973830050

Tabela 2. Przekroje poprzeczne wiązki laserowej dla pierwszej serii pomiarów ogniskowania termicznego pręta laserowego Er:YAG o czołach płaskich. Długość ramienia L₂ wynosiła 11,5 cm. Długość ramienia L, wy nosiła a),d) 15 cm, b), e) 20 cm, c) 27 cm. Odległość zwierciadła wyjściowego do płaszczyzny pomiaru wynosiła dla kolumny lewej 50 cm, dla kolumny prawej 100 cm. Czas impulsu pompującego wynosił t_p = 250ps, moc średnia dostarczana do lampy P = 273 W dla a), b), c), moc średnia dostarczana do lampy P = 342 W dla d), e), częstotliwość powtarzania impulsów f = 10 Hz._

Długość ramienia Li, średnia moc dostarczana do lampy	Odległość zwierciadła wyjściowego do płaszczyzny pomiam
	50 cm		100 cm
a) Li = 15 cm, średnia moc dostarczana do lampy P = 273W	0		* * »*
b) L | = 20 cm średnia moc dostarczana do lampy P = 273 W	0		O
c) L| = 27 cm średnia moc dostarczana do lampy P = 273 W	O

Ze wzrostem długości ramienia Li energia wyjściowa lasera maleje monotonicznie. Zależność energii wyjściowej lasera w funkcji długości ramienia L| przedstawiono na rys.4. Przy kilku pierwszych impulsach, tzn. w czasie, gdy moc soczewki termicznej pręta aktywnego jeszcze się nie ustabilizowała, laser generuje impulsy o energii wyższej niż dla stanu stacjonarnego, gdy moc soczewki termicznej jest ustalona. Te dwa efekty mogą prowadzić do zniszczenia powierzchni elementów optycznych lasera. W celu zapobiegnięcia kolejnym uszkodzeniom elementów optycznych w początkowej fazie pracy lasera zwiększano straty rezonatora przez umieszczenie w nim przesłony do czasu ustalenia się mocy optycznej soczewki pręta aktywnego. Długość ramienia Li, dla której laser przestaje generować równoznaczna z długością ogniskowej soczewki termicznej pręta laserowego o czołach płaskich uzyskana w serii drugiej pomiarów, w funkcji średniej mocy pompy, przedstawiono na rys.5.

9