8416073534

dowolny, liniowy, obwód aktywny prądu

sinusoidalnego

■m.

Siła elektromotoryczna Thevenina Ej ma wartość skuteczną zespoloną równą wartości skutecznej zespolonej napięcia Ugbo na zaciskach „ab” występującej przy rozwartej gałęzi „a-b” (wartości skutecznej napięcia stanu jałowego gałęzi „a-b”).

Rys. 9.11. Ilustracja twierdzenia Thevenina

Impedancja Thevenina Zy równa jest impedancji zespolonej Z._abo obwodu pasywnego, utworzonego przez usunięcie wszystkich idealnych SEM i SPM z rozważanego obwodu, „widzianego” z zacisków „ab”.

Wartość ta jest równa: Zy = ~^abo , gdzie l_abz jest prądem zwarcia, tj. prądem jaki popłynie

-abz

przez bezimpedancyjne połączenie zwierające zaciski „ab”.

PRZYKŁAD

20 n

W obwodzie przykładowym III o schemacie zastępczym z rys. 09.12. wartość rezystancji rezystora R i reaktancji induktora L są takie, że napięcie na reaktancji Xj ma wartość Ux, =120V, zaś przesunięcie fazowe pomiędzy SEM E i prądem I__ab, płynącym przez rezystor R (i induktor L) wynosi < E,7^ -^rad. Należy wyznaczyć wartości R i Xj.

Przekształćmy obwód do postaci obwodu nierozgałęzionego, jedną z gałęzi którego jest gałąź z rezystorem R, induktorem L i idealnym źródłem napięciowym E. Zastosujmy do tego celu twierdzenie Thevenina. Schematy obwodów do wyznaczania impedancji zespolonej Thevenina i SEM Thevenina pokazano na rysunkach 09.13a. i 09.13b.

Z = (10-jl0)Q

b    b

Rys. 9.13a. Schemat do wyznaczania impedancji Thevenina

Impedancja zastępcza równoległego połączenia cewki rzeczywistej o impedancji zespolonej -jlO) Q i kondensatora o reaktancji 10 D (rys. 08.13a.):

- = (io-jio)n

Z₇ = '~

(10 + jl0)-(-jl0)

10 + jio-jio

-69-

(10