Zastosowanie metody elementów hryunwyeh do wyyiacyinia płaskich pryptym jenkki
Zastosowanie metody elementów hryunwyeh do wyyiacyinia płaskich pryptym jenkki
2 (xp-x) Wv(p.q) =-2—• |
(5.1') |
(Ł) |
(rpq) | ||
«,(p.,i 2°>7*). |
(5.i2) |
(Ł) |
(rpt,) |
V,pC,(p) = |
(5.21)
Al„(p,q) = -
^(p.q)=^(p,q) =
(Ł)
(8)
pe"(L);qe (L)
Rozkład ciśnienia w obszarze (A) wyznacza się w dyskretnej formie z równania (Brebbia i inni 1984, Po-zrykidis, 1991):
(Ł)
pe (A) ;qe (Z.)
(5)
Funkcje podcałkowe (jądra całkowe) A/,(p,q), M,(p,q) i A",(p,q), N y(p,q) są odpowiednio równe:
/V,(p,q) = Nxx(p, q) cos(n? \xq) + + Nxy (p, q) cos(n9; yq).
Ny (p, q) = Nyx (p, q) cos(n(/; xq) + + Nyy( P.q)cos(n9;yę),
(rpq) \rpq>
4 8(y,-y.)2
(rM) P
<W4
Ważną charakterystyką pola przepływu cieczy lepkiej jest wirowość pola prędkości opisana w przypadku dwuwymiarowego przepływu cieczy związkiem:
1 | 9Cy(P) 3c,(p)
3y
(p)s A
Wyznaczenie rozkładu wirowości z równania całkowego wywiedzionego z przekształconych równań Naviera-Stokesa jest uciążliwe z uwagi na postać tych równań i złożone relacje pomiędzy prędkością i wirowością w tych równaniach (Souli, 1996,).
Alternatywnym sposobem wyznaczenia wirowości proponowanym i przeanalizowanym na niżej prezentowanych przykładach obliczeniowych w niniejszej pracy jest sposób polegający na bezpośrednim wykorzystaniu zależności (6) i wprowadzeniu do niej związków całkowych będących rezultatem różniczkowania równań (4a) i (4b) odpowiednio względem argumentów (x) i (y) w wyniku czego otrzymuje się prostsze strukturalnie równanie opisujące pole wirowości rozpatrywanego przepływu.
Różniczkując równanie (4a) względem argumentu (y) i równanie (4b) względem argumentu (x) otrzymuje się:
VWP) =
~4^t J [/*(<j)V>p&xx(P,9) + fy(q)V>pp(P. fl)]dLq +
(Ł)
pe(L);qe(L)
(7b)
Wprowadzając związki całkowe (7a) i (7b) do równania (6) otrzymuje się: (Mp) =
(W
(Ł)
+p I A' [v >p Kyx (p- q) - v^p Kyy (p. q) ] dLq
(Ł)
96