Politechnika Œl¹ska
Wydzia³ AEiI
Kierunek AiR
Æwiczenie laboratoryjne z fizyki:
Dyfrakcja œwiat³a: wyznaczanie sta³ej siatki dyfrakcyjnej, pomiar d³ugoœci œwiat³a laserowego, wyznaczanie szerokoœci szczeliny.
Grupa III, sekcja VI
Je¿ycki Grzegorz
Myrta Marcin
Gliwice, 9-04-1995
Spis treœci
3. Podsumowanie
3.1. Wnioski dotycz¹ce wyników, 8
4. Dodatki
A. Spis tablic i rysunków,
B. Karta pomiarowa
1. Wstêp teoretyczny
1.1. Cel æwiczenia
Celem æwiczenia jest obliczenie d - szerokoœci szczeliny. Aby to uczyniæ trzeba by³o obliczyæ sta³¹ siatki dyfrakcyjnej, by za jej pomoc¹ obliczyæ d³ugoœæ fali œwiat³a laserowego, która jest nam potrzebna do obliczenia szerokoœci szczeliny.
2. Czêœæ doœwiadczalna
2.1. Schemat uk³adu pomiarowego i przebieg æwiczenia
W pierwszej czêœci æwiczenia za pomoc¹ spektrometru (rys.1.1) znajdujemy kolejne k¹ty ugiêcia. Umieszczamy siatkê dyfrakcyjn¹ na stoliku spektrometru. Przez lunetê ustawion¹ na wprost kolimatora widzimy nieugiêty obraz szczeliny. Patrz¹c w okular obracamy lunetê, a¿ ujrzymy w polu widzenia pr¹¿ek pierwszego rzêdu, Przy dalszym obrocie lunetki w tym samym kierunku mo¿na dojrzeæ pr¹¿ek drugiego i trzeciego rzêdu. Obracaj¹c lunetkê w przeciwnym kierunku od po³o¿enia na wprost kolimatora ujrzymy tak¿e pr¹¿ki I, II i III rzêdu. Kieruj¹c krzy¿ lunetki tak aby zawsze pokrywa³ siê z pr¹¿kiem notujemy k¹ty dla poszczególnych rzêdów z lewej i z prawej strony od pr¹¿ka zerowego.
Rysunek 1.1
W drugiej czêœci æwiczenia zmierzyliœmy za pomoc¹ uk³adu sk³adaj¹cego siê z lasera, siatki dyfrakcyjnej i ekranu (rys.1.2) zale¿noœæ odleg³oœci pr¹¿ków ugiêtych po przepuszczeniu fali œwiat³a laserowego przez siatkê dyfrakcyjn¹, od pozycji fali œwiat³a laserowego nieugiêtego. Umieszczamy siatkê dyfrakcyjn¹ na stoliku prostopadle do kierunku padania œwiat³a i notujemy po³o¿enia kolejnych pr¹¿ków dyfrakcyjnych dla trzech rzêdów na lewo i prawo od pr¹¿ka zerowego.
Rysunek 1.2
Ostatnia czêœæ æwiaczenia polega³a na zbadaniu natê¿enia œwiat³a laserowego przechodz¹cego przez szczelinê w zale¿noœci od po³o¿enia.
2.2.Opis metody pomiarowej
W oparciu o powy¿sze (paragraf 2.1) rozwa¿ania mo¿emy wyznaczyæ sta³¹ siatki dyfrakcyjnej pos³uguj¹c siê laserem Helowo-Neonowym o znanej d³ugoœci fali œwiat³a, siatk¹ dyfrakcyjn¹ i listw¹ pomiarow¹ (rys. 1.2) oraz spektrometrem (rys.1.1).
Chc¹c wyznaczyæ sta³¹ siatki dyfrakcyjnej musimy znaæ odpowiedaj¹cy jej k¹t ugiêcia daj¹cy wzmocnienie fali œwietlnej. W tym celu pos³uguj¹c siê spektrometrem ustawiamy lunetkê w pozycjach, w których nastêpuje wzmocnienie fali œwiat³a sodowego przechodz¹cego przez siatkê dyfrakcyjn¹ umieszczon¹ na stoliku spektrometru. Znaj¹c k¹ty ugiêcia poszczególnych rzêdów (n) mo¿emy obliczyæ sta³¹ siatki:
n
(Wzór 1), d = ___,
sin n
gdzie:
d - sta³a siatki dyfrakcyjnej,
- d³ugoœæ œwiat³a sodowego, = 589,3 nm,
n - rz¹d pr¹¿ka dyfrakcyjnego,
Aby obliczyæ d³ugoœæ fali œwiat³a laserowego, nie znaj¹c k¹tów ugiêcia fali œwiat³a, korzystamy z zale¿noœci zamieszczonej poni¿ej (wzór 2).
d xn
(Wzór 2) = _ ____,
n "[xn2 + l2]
gdzie:
l - odleg³oœæ siatki od ekranu, l = 118 cm,
xn - miejsce, w którym œwiat³o zostaje wzmocnione,
d - sta³a siatki dyfrakcyjnej,
Ca³e rozumowanie jest s³uszne jedynie w przypadku, gdy p³aszczyzna siatki jest równoleg³a do listwy pomiarowej, a wi¹zka œwiat³a prostopad³a do p³aszczyzny siatki.
Szerokoœæ szczeliny obliczamy stosuj¹c wzór:
"[l2 + (x0 - xn)2]
(Wzór 3) d = n _______,
x0 - xn
gdzie:
x0 - po³o¿enie pr¹¿ka centralnego,
- d³ugoœæ œwiat³a laserowego,
2.3. Opracowanie wyników æwiczenia
Aby wyznaczyæ sta³¹ siatki dyfrakcyjnej musimy znaæ odpowiadaj¹cy jej k¹t ugiêcia daj¹cy wzmocnienie fali œwietlnej. Wyniki uzyskane w pierwszej czêœci æwiczenia zamieszczono w tabeli 1.1.
lp |
n = 1 |
n = 2 |
n = 3 |
||||||||
|
nl [°] |
np[°] |
nl[°] |
np[°] |
nl[°] |
np[°] |
|
||||
1 2 3 4 5 |
185 2/3 185 2/3 185 1/3 185 2/3 185 1/3 |
173 173 172 1/3 172 2/3 172 2/3 |
192 1/3 192 1/3 192 1/3 192 2/3 192 1/3 |
166 1/3 166 166 165 2/3 166 |
199 2/3 199 1/3 199 1/3 199 2/3 199 2/3 |
159 159 1/3 159 1/3 159 159 2/3 |
|||||
œrednia |
185 8/15 |
172 11/15 |
192 6/15 |
166 |
199 8/15 |
159 4/15 |
tab.1.1. K¹ty wzmocnienia fali œwiat³a uzyskane w wyniku æwiczenia
Œrednie wartoœci k¹tów ugiêcia dla poszczególnych rzêdów wyznaczono ze wzoru 4. Wartoœci sta³ej siatki dyfrakcyjnej dla poszczególnych rzêdów wyznaczono ze wzoru 1, b³¹d pomiaru wykorzystywany we wzorze 6 obliczono metod¹ ró¿niczki zupe³nej (wzór 1a). Natomiast sta³¹ siatki dyfrakcyjnej wyznaczono stosuj¹c metodê œredniej wa¿onej (wzory 5 i 6).
(Wzór 4) n = 1/2 ønl - np ø,
n
" xi * wi
i=1 1
(Wzór 5) d = ____, gdzie xi = dn , wi = ___,
n sqr(xi)
" wi
i=1
n
" xi*wi
i=1
(Wzór 6) d = ___,
n
" wi
i=1
n
(Wzór 1a), d =abs( ___ cos n) n,
sin2 n
gdzie:
n wynosi n = 1/3 [°] = 5,81 E-3 [rad].
Wyniki obliczeñ zamieszczono w tabeli 1.2.
n |
n [°] |
d[m* E-6] |
1 2 3 |
6,2 13,2 20,1 |
5,2867 ± 0,2740 5,1614 ± 0,1279 5,1443 ± 0,1274 |
po |
uœrednieniu |
d = 5,1659 ± 0,1420 |
tab.1.2. Wyniki obliczania sta³ej siatki dyfrakcyjnej
Znaj¹c sta³¹ siatki dyfrakcyjnej, oraz po³o¿enie kolejnych jasnych pr¹¿ków dyfrakcyjnych (tabela 2.1) mo¿na obliczyæ d³ugoœæ œwiat³a laserowego dla poszczególnych rzêdów (wzór 2), stosuj¹c równie¿ metodê œredniej wa¿onej wyznaczamy ostateczny wynik. Dla obliczenia b³êdu pomiarowego zastosowano metodê ró¿niczki zupe³nej (wzór 2a). Wyniki zamieszczono w tabeli 2.2.
xn d l2
(Wzór 2a) = abs(_____) d + abs( _____) x,
n "[xn2 + l2] n "[xn2 + l2]3
n |
x [mm] |
|
|
lewo |
prawo |
1 2 3 |
296 600 942 |
281 581 912 |
tab.2.1. Po³o¿enia kolejnych jasnych pr¹¿ków dyfrakcyjnych.
n |
xn [m] |
n [m*E-6] |
1 2 3 |
0,2885 0,5905 0,9270 |
1,2269 ± 0,0638 1,1559 ± 0,0466 1,0638 ± 0,0399 |
po |
uœrednieniu |
= 1,1255 ± 0,0466 |
tab.2.2. Wyniki obliczania d³ugoœci œwiat³a laserowego
Maj¹c obliczon¹ d³ugoœæ œwiat³a laserowego mo¿emy przyst¹piæ do obliczenia szerokoœci szczeliny. Potrzebne bêd¹ jeszcze tylko wartoœci kolejnych wartoœci minimum funkcji po³o¿enia fotorezystora od natê¿enia pr¹du. Wyniki obliczeñ wykonanych przez komputer nie zamieszczono ze wzglêdu na ich iloœæ, zamieszczono natomiast w tabeli 3.1. punkty minimum (korzystano z wykresu zamieszczonego na koñcu sprawozdania. Odleg³oœæ fotorezystora od szczeliny wynosi³a l = 50 cm. Wartoœæ x0 = 0,0148 [m].
Korzystaj¹c ze wzoru 3 obliczono wartoœci szerokoœci szczeliny dla poszczególnych minimum, oraz b³¹d jej wyznaczania ze wzoru 3a. Œredni¹ wartoœæ szczeliny obliczono w sposób analogiczny (metod¹ œredniej wa¿onej), jak w poprzednich fragmentach æwiczenia. Wyniki zamieszczono w tabeli 3.1.
"[l2 + (x0 - xn)2]
(Wzór 3a) d = abs(n _______) ,
x0 - xn
n |
minimum xn [m] |
szerokoϾ szczeliny d [m * E-4] |
1 2 3 1 2 |
0,01060 0,00690 0,00320 0,01876 0,02306 |
1,339± 0,055 1,429 ± 0,059 1,456 ± 0,060 1,421 ± 0,059 1,363 ± 0,056 |
po |
uœrednieniu |
d = 1,398 ± 0,058 |
Tab. 3.1. Wyniki obliczania szerokoœci szczeliny
3. Podsumowanie
3.1. Wnioski dotycz¹ce wyników
W wyniku pierwszej czêœci æwiczenia uzyskano wartoœæ sta³ej siatki dyfrakcyjnej, która wynios³a d = (5,1659 ± 0,1420) E-6 [m].
Korzystaj¹c z otrzymanej wartoœci sta³ej siatki dyfrakcyjnej mo¿na by³o obliczyæ d³ugoœæ œwiat³a laserowego, która wynios³a = (1,1255 ± 0,0466) E-6 [m].
Kolejnym krokiem by³o ustalenie wartoœci szerokoœci szczeliny, która wynios³a
d = (1,398 ± 0,058) E-4 [m].
Jak widaæ zamieszczone wartoœci s¹ obarczone stosunkowo niskim b³êdem .