Pomiary kierunków pionowych
-
Wszystkie
obecnie
produkowane
instrumenty
geodezyjne
przeznaczone do pomiarów kątowych mają na kręgu pionowym
podział wertykalny tj. zero podziału pokrywa się z indeksem
odczytowym, gdy luneta skierowana jest obiektywem ku zenitowi.
- Mierzone zatem w płaszczyźnie pionowej kierunki do celów
wyznaczają kąty zenitalne
- Kąty liczone od linii pionu do linii celu zwane są kątami
zenitalnymi
- Kąty liczone w płaszczyźnie pionowej od kierunku poziomego do
kierunku na cel zwane są kątami pionowymi.
Interpretacja geometryczna kąta zenitalnego i kąta pionowego
h
v
C
Z
π
V
,
h
π
C
,
v
β
π
0
,
h
ki
er
un
ek
c
el
u
kierunek poziomy
Oznaczenia:
π
o,h
– płaszczyzna pozioma zawierająca oś obrotu lunety h
π
c,v
– płaszczyzna pionowa zawierająca oś celową c i oś główną
instrumentu v
π
v,h
– płaszczyzna pionowa zawierająca oś główną instrumentu v i oś
obrotu lunety h
Ponieważ instrument może być obarczony błędami osiowymi,
geometrycznymi, błędami systemu odczytowego itp., do pomiaru
kierunków pionowych obieramy z reguły technologię, która
eliminuje w istotny sposób wymienione błędy tj. pomiar
kierunków przy dwóch położeniach lunety.
Wymogi techniczne i dokładnościowe przy pomiarze
kierunków pionowych
1). Punkty celu w pewnych pracach geodezyjnych mogą być
sygnalizowane w terenie:
- spionowanymi tarczami celowniczymi
- sygnałami stałymi na wieżach kościelnych
- wieżach triangulacyjnych oraz innych obiektach technicznych tj.
między innymi na masztach anten radiowych i telefonicznych.
Miejsce nacelowania na obiekty techniczne powinno być
naszkicowane w dzienniku pomiaru kątów zenitalnych.
2). Przy pomiarze kierunków pionowych w sieciach szczegółowych
jako punkt nacelowania przyjmuje się:
- punkt środkowy rysunku tarczy,
- dla wież triangulacyjnych przenośnych i stanowisk podwyższonych
– środek tarczy celowniczej ustawionej na wieży,
- dla sygnałów i wież stałych – środek świecy u szczytu daszka lub
każdy inny dobrze widoczny i jednoznaczny punkt świecy, pod
warunkiem, że będzie można określić jego wysokość względem
centra punktu ze średnim błędem +/- 0.01 m,
- dla wież budynków i budowli miejscem nacelowania może być
ś
rodek kuli, podstawa krzyża lub inny wyraźny punkt zakończenia
wieży.
3). Pomiary kątów należy wykonywać w godzinach od 10 do 16.
4). W sieciach szczegółowych II klasy obserwacje kątów pionowych
podobnie jak poziomych należy wykonywać (instrumentem o
odpowiedniej klasie dokładnościowej) w trzech seriach.
5). Średni błąd kąta pionowego w sieciach szczegółowych II klasy nie
powinien być większy od 18
cc
. Różnice kierunków pionowych
pomierzonych w poszczególnych seriach nie powinny być większe od
40
cc
.
6). Kąty zenitalne mierzone do celów na różnej wysokości są
obarczone wpływem refrakcji oraz błędami celowania, odczytu i
błędem poziomowania libeli kolimacyjnej (w teodolitach libelowych
klasycznych) lub błędem kompensatora w teodolitach automatycznych
(elektronicznych i klasycznych).
7). Promień świetlny przechodzący przez warstwy atmosfery o różnej
gęstości nie biegnie po prostej tylko po pewnej krzywej zwanej
krzywą refrakcji, co powoduje, że obserwator ustawia oś celową
instrumentu wzdłuż stycznej do krzywej refrakcji. Refrakcja zwykle
podnosi cele tzn. obserwator widzi je wyżej od rzeczywistego ich
położenia, ale w przypadku wystąpienia zjawiska inwersji termicznej
kierunek wypukłości linii refrakcyjnej zmienia się na przeciwny.
Zp
Z
k
ie
ru
n
e
k
p
io
n
o
w
y
G
δ
r
kierunek poziomy
C
C'
Zp
k
ie
ru
n
e
k
p
io
n
o
w
y
δ
r
kierunek poziomy
Z
C
C'
G
Wpływ refrakcji na mierzony kierunek pionowy
.
Wpływ kąta refrakcji
δ
r
na mierzone kierunki pionowe
Z = Zp ±
δ
r
δ
r
=
ρ
cc
⋅
k
⋅
l
’
/ 2R
gdzie:
Z – kierunek pionowy wolny od wpływu refrakcji,
Zp – kierunek pionowy zaobserwowany,
δ
r
– kąt refrakcji ( poprawka refrakcyjna),
k - współczynnik refrakcji,
l
’
– długość celowej skośnej,
R – promień Ziemi.
Poprawki refrakcyjne kątów zenitalnych dla celowych pochyłych
krótszych od 0,1 km są mniejsze od 6,5
cc
.
Poprawki refrakcyjne dla celowych: l
’
∈
〈
0,1km , 1,0km
〉
⇒
δ
∈
〈
6,5
cc
, 64,8
cc
〉
BŁĄD INDEKSU
Wszystkie teodolity i tachimetry mogą być obarczone błędem
indeksu. Błąd ten może być wyeliminowany drogą obserwacji przy
dwóch położeniach lunety lub drogą redukcji kierunków o wartość
tego błędu wyznaczonego na podstawie wcześniej pomierzonego w
dwóch położeniach lunety kąta zenitalnego.
10
0
ok
x
z = O
L
- x
20
0
h
A
30
0
0
h
z
z
ob
KL
x
z = (400g - O
P
)
+
x
indeks
z
10
0
ok
KP
30
0
poziom
O
L
h
z
A
ob
20
0
O
P
0
O
L
O
P
Opis podziału kręgu pionowego i pomiar kierunku w I i II położeniu lunety
Kąty zenitalne pomierzone w dwóch położeniach lunety powinny
spełniać warunek:
Z
p
’
+ Z
p
”
= 400
g
Jeżeli Z
p
’
+ Z
p
”
≠
400
g
, to instrument obarczony jest błędem indeksu
ε
,
którego wartość obliczamy z zależności:
ε
= ½ ( Z
p
’
+ Z
p
”
) – 400
g
Kąty zenitalne liczone wzorem:
Z = ½ * (Z
p
'
- Z
p
"
) + 400
g
na podstawie wyników pomiarów w obu położeniach lunety są wolne
od błędu indeksu.
Kąty zenitalne poprawione o błąd indeksu z pierwszego i drugiego
położenia lunety powinny spełniać następujące związki:
Z
’
= Z
p
’
-
ε
∧
Z
”
= Z
p
”
-
ε
oraz
Z = Z
'
= 400
g
- Z
"
Należy zaznaczyć, że na mierzone kierunki pionowe ma również
wpływ błąd nieprostopadłości osi celowej lunety do jej osi obrotu tj.
błąd kolimacji. Wpływ ten wyraża się wzorem:
∆
Z
= ½ k
2
⋅
ctgZ
Z analizy wzoru wynika, ze wpływ błędu kolimacji na mierzone
kierunki pionowe maleje ze wzrostem kąta zenitalnego. Jeżeli Z =
100
g
, to
∆
Z
= 0. Jeśli Z
→
0
g
⇒
∆
Z
→
∝
.
Pomiar kątów zenitalnych teodolitami klasycznymi
- Instrumenty te mają ustalane położenie indeksu odczytowego kręgu
pionowego za pomocą libeli kolimacyjnej bądź częściej za pomocą
kompensatora.
- Instrumenty wyposażone w libelę kolimacyjną wymagają przed
każdym odczytem z kręgu pionowego spoziomowania libeli
kolimacyjnej za pomocą leniwki tej libeli.
- Instrumenty z automatycznym wskaźnikiem kręgu pionowego mają
procedurę pomiarową uproszczoną, gdyż po każdym dokładnym
wycelowaniu na punkt wykonuje się odczyt z kręgu pionowego
- System odczytowy, niezależnie od tego, czy indeks odczytowy
kręgu pionowego ustawiany jest automatycznie za pomocą
kompensatora, czy za pomocą libeli kolimacyjnej, może być
obarczony błędem indeksu, którego wpływ na mierzone kierunki
eliminujemy drogą pomiaru w dwóch położeniach lunety.
- W celu zwiększenia dokładności mierzonych kątów zenitalnych
pomiary wykonujemy w seriach.
Pomiar kąta zenitalnego w jednej serii na danym stanowisku S
wymaga wykonania następujących czynności:
- spoziomowania
i
scentrowania instrumentu nad punktem
pomiarowym,
- zwolnienia zacisku alidady i zacisku lunety,
- skierowania lunety w kierunku celu przy pierwszym położeniu
lunety,
- zacisnięciu zacisku alidady i zacisku lunety i precyzyjnym
nastawieniu kreski poziomej siatki celowniczej lunety na cel za
pomocą leniwki alidady i leniwki lunety,
- spoziomowania libeli kolimacyjnej za pomocą leniwki tej libeli
(tylko w instrumentach wyposażonych w libelę kolimacyjną),
wykonania koincydencji kresek podziałowych kręgu za pomocą
pokrętła mikrometru (tylko w teodolitach z dwumiejscowym
systemem odczytowym) i wykonania odczytu Z
p,1
’
,
- przemieszczenia kreski poziomej osi celowej lunety względem celu
w płaszczyźnie pionowej za pomocą leniwki lunety i ponownego
naprowadzenia jej na cel,
- sprawdzenia i ewentualnego skorygowania poziomowania libeli
kolimacyjnej,
wykonania
ponownej
koincydencji
kresek
podziałowych kręgu, a następnie wykonania drugiego odczytu Z
p,2
'
przy pierwszym położeniu lunety,
- przerzucenia lunety przez zenit i powtórzenia czynności
pomiarowych przy drugim położeniu lunety identycznych jak przy
pierwszym położeniu lunety, dających w efekcie dwie obserwacje (
Z
p,1
”
, Z
p,2
”
). Na podstawie tych obserwacji obliczamy średnie kąty
zenitalne wyznaczone dla pierwszego i drugiego położenia lunety:
Z
p
’
= ½ ( Z
p,1
’
+ Z
p,2
’
)
∧
Z
p
”
= ½ ( Z
p,1
”
+ Z
p,2
”
)
Dalsze obliczenia realizujemy zgodnie z podanymi wyżej regułami.
Kąty pionowe dla pierwszego i drugiego położenia lunety liczymy z
zależności:
β
’
= 100
g
– Z
p
’
∧
β
”
= Z
p
”
- 300
g
Ś
rednia wartość kąta pionowego wolnego od błędu indeksu liczymy z
zależności:
β
= ½ (
β
’
+
β
”
)
Jeżeli pomiar kierunku pionowego realizowany jest w s seriach, to
ś
rednią wartość kąta pionowego liczymy z zależności:
β
ś
r
= 1/s ∑
β
s
gdzie:
s – ilość serii,
β
s
– średnie wartości kątów wyznaczonych na podstawie
pomiaru kierunków
pionowych w dwóch położeniach lunety w serii s.
DOKŁADNOŚĆ POMIARÓW KIERUNKÓW
PIONOWYCH
Czynniki wpływające na dokładność pomiaru kątów pionowych:
1. instrumentalne
2. osobowe
3. warunków zewnętrznych
1. Czynniki instrumentalne:
- błąd kolimacji
α
ρ
ε
tg
K
K
⋅
=
2
2
K – wartość kątowa błędu kolimacji
α
- kąt pionowy nachylenia osi celowej do poziomu
- bład inklinacji
α
ρ
ε
tg
I
I
⋅
=
2
2
I – wartość kątowa błędu inklinacji
α
- kąt pionowy nachylenia osi celowej do poziomu
Z wzorów tych wynika, że dla poziomej osi celowej wpływa błędów
jest równy zero a rośnie wraz ze wzrostem kąta nachylenia osi celowej
- mimośród kręgu pionowego
Mimośród eliminujemy przez pomiar kierunków pionowych w 2
położeniach lunety
Bład ten oddziałuje na kąty pionowe mierzone w I położeniu
lunety, np. tachimetria
- błędy przypadkowe: celowania, odczytu, libeli kolimacyjnej (lub
kompensatora)
Bład pojedynczego kierunku:
2
2
2
l
c
o
K
m
m
m
m
+
+
=
Bład kąta w II położeniach lunety:
2
K
Z
m
m
=