MIER WN4 POPR (Siodła) DOC


Jonizacja powierzchniwa

Elektrony mogą pojawić się w gazie poza procesami jonizacji przestrzennej na skutek emisji z elektrod. Wyzwalanie elektronów z masy metalu ma inny charakter ale również wymaga dostarczenia energii zwanej energią lub pracą wyjścia. Elektron wewnątrz metalu znajduje się w polu elektrostatycznym siatki dodatnich jonów. Na powierzchni metalu występuje dla elektronu bariera potencjału, którą elektron musi pokonać aby wyjść z metalu. Ponieważ elektron otoczony jest barierą potencjału ze wszystkich stron , znajduje się w studni potencjału.

hP - poziomy energetyczne zapełnione przy temp. zera bezwzględnego ( zakaz Pauliego ).

Dla wyzwolenia elektronu z metalu należy dostarczyć energię :

WF - energia Fermiego

Może byc ona dostarczona na kilka sposobów :

1). fotoemisja ( zjawisko fotoelektryczne) - elektrony otrzymują energię od fotonów

2). termoemisja - rozżażenie katody

3). autoemisja ( polowa ) - występuje gdy natężenie pola elektrycznego przekracza 1 MV/cm

4). emisja pod wpływem bombardowania jonami - energia jonów przekracza :

Rozwój wyładowania w gazie

Powietrze atmosferyczne zawsze zawiera pewną niewielką liczbę jonow obu znaków ( ok 500 mln par jonów w m3 ).

Wskutek tego powietrze nie jest idealnym dielektrykiem. Po przyłożeniu wzrastającego napięcia do układu elektrod

izolowanych gazem, w układzie pojawia się niewielki poczatkowo prąd, który przy określonej wartości napięcia gwaltownie wzrasta i przerwa gazowa traci swe właściwości izolacyjne. Ma miejsce przeskok elektryczny. Wyładowania w gazach mają różny charakter w zależności od ciśnienia gazu i mocy źródła :

1). dla niskich ciśnień i małych mocy źródla wyładowanie świetlące, żażeniowe

1). dla wyższych ciśnień ( atmosferyczne i wyższe )

a) wyładowania zupelne

- iskrowe ( mała moc źródła )

- łukowe ( duża moc źródła)

b) wyładowania niezupełne

- ulotowe ( koronowe, świetlące)

- snopiaste ( warstwa par przy elektrodzie o małym promieniu krzywizny)

0 - U1 - wzrasta liczba elektronów dostarczanych

z katody

U1 - U2 - odpływ ładunków z elektrod ( stan nasycenia -

ustabilizowany poziom jonizacji)

U2 - U0 - lawina elektronowa

Lawina elektronowa - jest wspólnym elementem

charakteryzującym początkową fazę wszystkich mechanizmów z wyjątkiem prózniowego. Zostaje ona zapoczątkowana

gdy wzrost energii swobodnego elektronu na drodze λ w kierunku pola E, równy eEλ , przekroczy wartość energii jonizującej eUj. Przy swobodnej drodze krytycznej ze względu na jonizację λj = Uj/E stąd :

Wystąpienie określonej długości drogi swobodnej jest zdarzeniem losowym, a zatem o spełnieniu powyższego warunku można mówić z pewnym prawdopodobieństwem którego dystrybuanta :

λ - średnia droga swobodna

Ponieważ prawdopodobna liczba zderzeń jonizacyjnych

to

Uwzględniając że

to

Oznacza to, że dla określonego gazu w stałej temperaturze stosunek α / p jest funkcją stosunku natężenia pola i ciśnienia ( E/p).

W polu jednorodnym przestrzeni międzyelektrodowej współczynnik α jest wielkością stałą ,

Założeneie

W jednostce czasu z jednostki powierzchni katody jest wyzwalane n0 elektronów. Pod działaniem pola elektrostatycz.

te elektrony bedą wywoływać jonizację zderzeniową, w wyniku czego liczba elektronów będzie wzrastać. Taki strumień elektronów o rosnącej ich liczbie nazywa się lawiną elektronową. W odległości x od katody znajduje się n elektronów ( na jednostce czasu i powierzchni ), które przebywając drogą dx wytwarzają dn nowych elektronów. Każdy elektron na drodze dx wywołuje α*dx jonizacji. Zatem dn = α*dx*n . Po scałkowaniu w granicach od n0 do n i od 0 do x możemy napisać :

Liczba elektronów, które dochodzą do anody

otrzymujemy gęstość prądu :

W polu niejednorodnym α zależy od x ( ostrze-ostrze ; ostrze - płyta )

Wzory te obowiązują w zakresie napięcia od U2 doU0 . Osiągnięcie wartości U0 oznacza przejście od wyładowania niesamodzielnego do samodzielnego ( zupełnego lub niezupełnego )

Mechanizm Towsenda

Opiera się na założeniu że wewnętzrznym źródłem elektronów jest ich emisja z katody wyłącznie pod wpływem bombardowania jej przez jony dodatnie powstające w procesie jonizacji zderzeniowej w lawinie i wplyw ładuku przestrzennego jest pomijalny ( małe d ). Oznaczmy przez γ współczynnik wtórnej jonizacji powietrza :

γ =

Jezeli procesy jonizacyjne w przestrzeni osiągną stan ustalony : γ =

gdzie : nK - całkowita liczba elektronów wybitych z katody

n0 - liczba elektronów wychodzących z katody pod wpływem czynników zewnętrznych ( pole przyłożone )

nd - liczba elektronów dochodzących d oanody

Patrz rysunek na odwrocie !!

Ponieważ

mnożąc przez ładuek i powierzchnie

Ponieważ ten człon ( ) jest liczbą jonów dodatnich, γ ( ) jest liczbą elektronów wtórnych wybitych przez te jony a wyładowanie staje się samodzielne ( niezależne od I0 gdy 1-γ ( ) = 0, czyli γ ( ) = 1

( jeden padający jon wybija jeden elektron )

Aby proces się rozwijał γ ( ) ≥ 1. W polu niejednorodnym γ ( ) ≥ 1

Napięcie przeskoku w polu jednorodnym

Na podstawie warunku wyładowania samodzielnego γ ( ) ≥ 1 można wyznaczyć wartość napiecia przeskoku w jednorodnym :

W przestrzeni miedzelektrodowej w chwili rozpoczęcia wyładowania występuje krytyvzne natężenie pola E0 i odpowiadajace mu napięcie U0.

W polu jednorodnym początek wyładowania oznacza przeskok : UP = U0 =E0*d ( d - odległość między elektrodami )

zK - krytyczna liczba zderzeń jonizujących wywołanych przez jeden elektron na drodze d. Dla powietrza zK = 8 ÷ 10

γ = 10- 5 .....10- 3

Dla powietrza 350 V przy pd = 0.73 Pa*m.

Mechanizm kanałowy

Zbadany i opisany przez L.B.Loeba, J.M.Meeka, i H.Raethera, oparty jest na założeniu, że wewnętrznym źródłem swobodnych elektronów jest fotojonizacja wywołana przez procesy odwzbudzeniowe i rekombinacyjne zachodzące w lawinie, a odstęp między elektrodami jest wystarczajacy do wzrostu w lawinie ładunku przestrzennego do znaczącej wartości. W rozwijającej się lawinie występuje rozdział ładunku. Szybkie elektrony gromadzą się przy jej czele, a cięższe jony dodatnie pozostają w tyle. Wpływ lawiny na rozkład pola:

Wytworzony w ten sposób ładunek przestrzenny jest

źródłem natężenia pola E'' , które nakłada się na pole

pierwotne E' i odkształca znacznie jego rozkład. Towarzyszące

powstaniu ładunku przestrzennego procesy rekombinacyjne

i odwzbudzające są źródłem energii wystarczającej nie

tylko do zintensyfikowania jonizacji w samej lawinie, ale również

do zapoczątkowania fotojonizacji w jej otoczeniu.

Pojawienie się fotojonizacji daje poczatek wyład. samoistnemu.

Wokół lawiny powstają lawiny wtórne ( rys. na odwrocie !! )

Przy dostatecznie duzym polu wytwarzanym przez ładunek przestrzenny ( E'' ≥ E' ) lawiny wtórne są wciągane w obszar lawiny pierwotnej. Wzrasta w niej liczba ładunków a zderzenia sprężyste powodują wzrost temperatury. Powstaja warunki pozwalające na przekształcenie się lawiny pierwotnej w kanał plazmowy ( strimer ). Aby warunek

( E'' ≥ E' ) był spełniony ładunek na czole lawiny musi osiągnąć liczbę krytyczną :

nK = n0 exp ( α*xK ) gdzie xK - krytyczna długość lawiny , α - współczynnik jonizacji pierwotnej.

Szacuje się, że nK = 10 8 a α*xK jest szacowana 18 - 20.

Kryterium przeskoku kanałowego wg. Raethera α*xK = 17.7 + ln xK

Osiągnięcie przez lawinę pierwotną krytycznej długości xK a tym samym przekształcenie jej w strimer jest możliwe, jeżeli odstęp międzelektrodowy a jest większy od xK. Równość a = xK wyznacza wg. Rauthera, najmniejszą wartość α jaka jest niezbędna do spowodowania przeskoku strimerowego.

Mechanizm strimerowo - liderowy

Przy dużych odstepach międzyelektrodowych, gdy do zwarcia elektrod przez strimer jeszcze nie dochodzi wzrost liczby i prędkości ładunków w kanale powoduje przekroczenie temp. jonizacji termicznej i przekształcenie się kanału strimerowego w lider.

Kanał lidera rozwija się skokowo. Strimer ostatniego skoku przekształca się w wyładowanie główne.

Mechanizmy próżniowe

Występują gdy średnia droga swobodna cząstek gazu jest większa niż odstęp międzyelektrodowy i niemożliwy staje się rozwoj lawinowy elektronów. Żródłem nośników ładunków elektrycznych stają się elektrody.

1). Mechanizmy inicjowania przeskoku między elektrodami :

- emisja termoelektronowa ( E ↓ ; T ↑ )

- emisja polowa ( E ↑ ; T ↓ )

- emisja termopolowa ( E ↑ i T ↑ )

Emisja polowa elektronów z powierz. elektrody ma miejsce dla określonych punktów elektrody tj. mikrowystępów i

mikroostrzy. Może wystepować również z lokalnych zanieczyszczeń wbitych w powierzchnię. Jeśli prąd emisji wzmagając się przy wzroście napięcia i temperatury oraz bombardowania jonów doprowadzi do nagrzania katody i odparowania metalu ( mikroplazmy) do przestrzeni międzyelektrodowej to mówimy o katodowym mechaniźmie przeskoku. Jeśli zaś prąd elektronowy rozgrzewa powierzchnię anody do tego stopnia, że z jej poierzchni wyrzucane są pary metalu to mamy do czynienia z mechanizmem anodowym.

2). Zjawisko makrocząsteczkowego bombardowania elektrod - odparowuje uderzająca bryłka lub mat. elektrody

3). Możliwa jest międzyelektrodowa wymiana cząstek

Wyładowania piorunowe

Wyładowania piorunowe powstają w wyniku burz piorunowych. Rozróżnia się dwa podstawowe ich rodzaje :

- burze frontowe - powstają w klimacie umiarkowanym na granicy zderzających się mas ciepłego powietrza z zimnym lub z pochyłościami terenu. Wilgotne ciepłe powietrze jest unoszone na duże wysokości, gdzie ulega schłodzeniu, dając zaczątek rozleglej chmurze burzowej. Może ona obejmować setki km i przemieszczać się z prędkością zwykle większą niż 50 km*h- 1 . Towarzyszy jej nieduża gęstość piorunów.

- burze termiczne - charakteryzują się większą ilością wyładowań piorunowych niż burze frontowe. Powstają one pod wpływem silnego nagrzania i unoszenia dolnych mas wilgotnego powietrza ku górze z zawirowaniami, na wysokość do 15 km, gdzie następuje jego ochłodzenie. W procesach tych formuje się naelektryzowana chmura burzowa, której ładunek tworzy dodatnie i ujemne centra o średniej gęstości rzędu 10- 9 A*s*m- 3.

Istnieje kilka teorii, które wyjasniają separację ładunków dodatnich i ujemnych w chmurze.

* Elster i Geitel

duże krople wody w polu elektr. ziemi ( ładunek ujemny rzędu 5.4*10 5 C ) polaryzują się z ładukiem ujemnym

na górze. Kiedy spadająca duża kropla spotyka drugą

nastepuje przepływ ładunku. Duża kropla z ładukiem

ujemnym spada na dół a mała z ładunkiem dodatnim

przemieszcza się ku górze

* Wilson

Krople wody ładują się w zderzeniu z jonami ( mała kropla zastępuje jony )



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
MIER WN3 POPR (Siodła) DOC
MIER WN2 POPR (Siodła) DOC
MIER WN6 POPR (Siodła) DOC
MIER WN1 POPR (Siodła) DOC
MIER WN5 POPR (Siodła) DOC
031 EtykaWiedzy popr jwo doc
MIER WN7 POPR
Praca magisterska rozdz 1 i 2 popr v2 doc 0
promocja zdrowia psychicznego w miejscy pracy popr doc
01 poł czenia kręgosłupa i klatki piersiowej popr[1]. doc, Po??czenia kr?gos?upa i klatki piersiowej
sprawko nr 23 z popr doc
MIER WN2 DOC
Kon J ang 2010 fina popr doc
WOJCIECH MIER Beata Pejska doc
Ab Rub Haithem Status Kobiety w Islamie(popr) doc
MIER WN1 DOC
MIER WN3 DOC
BP10 doc
7 Pielegniarstwo popr

więcej podobnych podstron