Czesław Jasiukiewicz
Katedra Fizyki
Politechnika Rzeszowska
Semestr I Rok 2009/2010
Wykład 8
Wykład 8
Wykład 8
Wykład 8
Wykład 8
Wykład 8
Wykład 8
Wykład 8
Praca wykonana przez gaz w stałej temperaturze
pV = nRT
nRT
p V = , T = Const
( )
V
V
konc
V V V
końc końc końc
nRT dV
W = p V dV = dV = nRT = nRT lnV
( )
+" +" +"
V V
V V V
pocz pocz pocz
V
pocz
= nRT lnVkońc - lnVpocz
( )
Vkońc
W = nRT ln
Vpocz
Wykład 8
Wykład 8
Wykład 8
Przemiana adiabatyczna
1)
"Ew = "Q - "W , "Q = 0, "W = p dV
"Ew = - p dV
Ew = nCVT
2) (gaz doskonały, dowolny proces)
nCV dT = - p dV
p
ndT = - dV
CV
pV = nRT
3)
pdV +Vdp = nRdT
pdV +Vdp
ndT =
R
Wykład 8
Przemiana adiabatyczna
4) R = Cp - CV
pdV +Vdp
ndT =
Cp - CV
pdV +Vdp p
= - dV
Cp - CV CV
Cp - CV
pdV +Vdp = - p dV
CV
Cp
ëÅ‚ öÅ‚
pdV +Vdp = pìÅ‚1-
CV ÷Å‚dV
íÅ‚ Å‚Å‚
Cp
Vdp + pdV = 0
CV
Wykład 8
Przemiana adiabatyczna
Cp dV
dp
= -
p CV V
Cp
dp dV
= -Å‚ , Å‚ a"
+" +"
p V CV
ln p = -Å‚ lnV + const
ln p + Å‚ lnV = const
Å‚
ln pV = const
( )
Å‚
pV = const
Wykład 8
Wykład 8
Wykład 8
Wykład 8
Wykład 8
Gazy doskonałe
Definicja konstanty Boltzmanna:
R
k = =1,38×10-23 J K
NA
Inna postać równania stanu gazu doskonałego:
pV = NkT
Wykład 8
Brownian motion simulation
Wykład 8