INŻYNIERIA CHEMICZNA
- LABORATORIUM-
„WYMIENNIK CIEPŁA TYPU RURA W RURZE”
- SPRAWOZDANIE 1 -
WYKONANIE:
JOANNA CZULAK 151316
MARCIN KŁAK
Wrocław 3.03.2008
Cel ćwiczenia:
Celem ćwiczenia jest eksperymentalne wyznaczenie współczynników przenikania ciepła w wymienniku ciepła typu rura w rurze dla dwóch różnych przepływów wody gorącej i odpowiadającym im rożnym warunkom przepływu wody zimnej.
Wyniki pomiarów
xg |
xz |
T1 [oC] |
T2 [oC] |
T3 [oC] |
T4 [oC] |
600 |
500 |
61,5 |
59,0 |
24,0 |
30,5 |
|
400 |
62,0 |
59,5 |
24,0 |
31,5 |
|
300 |
62,0 |
59,5 |
23,5 |
32,5 |
|
200 |
62,0 |
60,5 |
22,5 |
35,0 |
|
100 |
62,0 |
61,5 |
19,0 |
44,0 |
300 |
500 |
61,0 |
57,5 |
22,0 |
27,0 |
|
400 |
61,0 |
58,0 |
21,5 |
28,0 |
|
300 |
61,0 |
58,5 |
21,5 |
28,0 |
|
200 |
61,0 |
59,0 |
20,5 |
310 |
|
100 |
61,0 |
60,0 |
18,0 |
38,0 |
xg - liczba działek na rotametrze z gorącą wodą
xz - liczba działek na rotametrze zimną wodą
T1 - temperatura wody gorącej na wlocie
T2 - temperatura wody gorącej na wylocie
T3 - temperatura wody zimnej na wlocie
T4 - temperatura wody zimnej na wylocie
Opracowanie wyników. Przykład obliczeniowy
Obliczanie masowego natężenia przepływu dla:
|
|
Obliczanie cieplnego natężenia przepływu
dla wody gorącej ze wzoru:
|
|
Obliczanie kd dla wody gorącej ze wzoru Pecleta:
gdzie |
∆Tm - średnia logarytmiczna temperatura
Am - powierzchnia przekroju poprzecznego
kd - współczynnik przenikania ciepła
Wyniki obliczeń:
Obliczenia zostały wykonane przy użyciu programu Microsoft Excel
xg |
xz |
T1[0C] |
T2[0C] |
T3[0C] |
T4[0C] |
T1[K] |
T2[K] |
T3[K] |
T4[K] |
600,00
|
500,00 |
61,50 |
59,00 |
24,00 |
30,50 |
234,65 |
232,15 |
197,15 |
203,65 |
|
400,00 |
62,00 |
59,50 |
24,00 |
31,50 |
235,15 |
232,65 |
197,15 |
204,65 |
|
300,00 |
62,00 |
59,50 |
23,50 |
32,50 |
235,15 |
232,65 |
196,65 |
205,65 |
|
200,00 |
62,00 |
60,50 |
22,50 |
35,00 |
235,15 |
233,65 |
195,65 |
208,15 |
|
100,00 |
62,00 |
61,50 |
19,00 |
44,00 |
235,15 |
234,65 |
192,15 |
217,15 |
300,00
|
500,00 |
61,00 |
57,50 |
22,00 |
27,00 |
234,15 |
230,65 |
195,15 |
200,15 |
|
400,00 |
61,00 |
58,00 |
21,50 |
28,00 |
234,15 |
231,15 |
194,65 |
201,15 |
|
300,00 |
61,00 |
58,50 |
21,50 |
28,00 |
234,15 |
231,65 |
194,65 |
201,15 |
|
200,00 |
61,00 |
59,00 |
20,50 |
31,00 |
234,15 |
232,15 |
193,65 |
204,15 |
|
100,00 |
61,00 |
60,00 |
18,00 |
38,00 |
234,15 |
233,15 |
191,15 |
211,15 |
xg |
xz |
cp |
cp [ |
ṁ [ |
ṁ |
600,00
|
500,00 |
4,19 |
4,18 |
0,18 |
0,13 |
|
400,00 |
4,19 |
4,18 |
0,18 |
0,10 |
|
300,00 |
4,19 |
4,18 |
0,18 |
0,08 |
|
200,00 |
4,19 |
4,18 |
0,18 |
0,05 |
|
100,00 |
4,19 |
4,18 |
0,18 |
0,02 |
300,00
|
500,00 |
4,19 |
4,18 |
0,09 |
0,13 |
|
400,00 |
4,19 |
4,18 |
0,09 |
0,10 |
|
300,00 |
4,19 |
4,18 |
0,09 |
0,08 |
|
200,00 |
4,19 |
4,18 |
0,09 |
0,05 |
|
100,00 |
4,19 |
4,18 |
0,09 |
0,02 |
xg |
xz |
Qg |
Qz |
∆T1 |
∆T2 |
∆Tm |
kd |
600,00 |
500,00 |
1,89 |
3,60 |
31,00 |
35,00 |
32,96 |
0,35 |
|
400,00 |
1,89 |
3,29 |
30,50 |
35,50 |
32,94 |
0,35 |
|
300,00 |
1,89 |
2,91 |
29,50 |
36,00 |
32,64 |
0,36 |
|
200,00 |
1,14 |
2,59 |
27,00 |
38,00 |
32,19 |
0,22 |
|
100,00 |
0,38 |
2,30 |
18,00 |
42,50 |
28,52 |
0,08 |
300,00 |
500,00 |
1,32 |
2,77 |
34,00 |
35,50 |
34,74 |
0,23 |
|
400,00 |
1,13 |
2,85 |
33,00 |
36,50 |
34,72 |
0,20 |
|
300,00 |
0,94 |
2,10 |
33,00 |
37,00 |
34,96 |
0,17 |
|
200,00 |
0,75 |
2,18 |
30,00 |
38,50 |
34,07 |
0,14 |
|
100,00 |
0,38 |
1,84 |
23,00 |
42,00 |
31,55 |
0,07 |
Wnioski
W wyniku przeprowadzonego doświadczenia oraz obliczeń dokonanych na podstawie danych doświadczalnych, można zauważyć wyraźną zależność miedzy cieplnym natężeniem przepływu wody gorącej a współczynnikiem przenikania ciepła.
zależność Q od k
Z powyższego wykresy zależności cieplnego natężenia przepływu od współczynnika przenikania widać, iż jest to zależność ściśle liniowa. Wszelkie odstępstwa od liniowości mogą wynikać z błędów pomiarowych dokonanych podczas doświadczenia.
W ogólnym przybliżeniu można stwierdzić, iż wraz ze wzrostem cieplnego natężenia przepływu wzrasta wartość współczynnika przenikania, tzn. że kd jest wprost proporcjonalny do Q i jednocześnie odwrotnie proporcjonalny do średniej temperatury logarytmicznej ∆Tm.