Stanowisko pomiarowe.
Obliczenia.
wyniki pomiarów
L.p. | qV |
h0 |
h1 |
h3 |
h4 |
h2 |
h5 |
h6 |
h7 |
h8 |
h9 |
h10 |
h11 |
h12 |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
- | $$\frac{\mathbf{\text{dm}}^{\mathbf{3}}}{\mathbf{\min}}$$ |
mm |
mm |
mm |
mm |
mm |
mm |
mm |
mm |
mm |
mm |
mm |
mm |
mm |
1 | 24 | 788 | 775 | 749 | 578 | 185 | 283 | 467 | 554 | 608 | 643 | 665 | 684 | 688 |
2 | 22 | 766 | 753 | 730 | 578 | 233 | 315 | 478 | 556 | 603 | 632 | 655 | 672 | 675 |
3 | 20 | 740 | 730 | 710 | 580 | 285 | 354 | 493 | 559 | 599 | 324 | 642 | 656 | 659 |
Obliczenia prowadzone są dla wartości strumienia objętości $q_{V} = 20\ \frac{\text{dm}^{3}}{\min}$
dane do obliczeń
strumień objętości: $q_{V} = 20\ \frac{\text{dm}^{3}}{\min} = \frac{20}{60} 10^{- 3}\ \frac{m^{3}}{s}$
średnica przewodu: D = 20 mm
średnica zwężki: d = 11, 9 mm
przyspieszenie ziemskie: $g = 9,81\ \frac{m}{s^{2}}$
tabele wynikowe i przykładowe obliczenia
DYFUZOR |
---|
L. p. |
- |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
8 |
9 |
10 |
11 |
KONFUZOR |
---|
L. p. |
- |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
Obliczenia dla pomiaru 3:
$d_{x} = D - \frac{D - d}{1} \frac{x}{l} = 20 - \frac{20 - 11,9}{1} 0,2 = 18,38\ mm$
$h_{x} = h_{1} + \left( \frac{4q_{v}}{\pi D^{2}} \right)^{2} \frac{1}{2g}\left\lbrack 1 - \frac{1}{\left( 1 - \left( 1 - \frac{d}{D} \right)\frac{x}{l} \right)^{4}} \right\rbrack =$
$$= 0,730 + \left( \frac{4 \left( \frac{20}{60} \right) 10^{- 3}}{3,14 {0,02}^{2}} \right)^{2} \frac{1}{2 9,81} \left\lbrack 1 - \frac{1}{\left( 1 - \left( 1 - \frac{11,9}{20} \right) 0,2 \right)^{4}} \right\rbrack = = 0,7069118\ m = 706,9\ mm$$
Wnioski.
Na wykresie wyraźnie widać różnicę pomiędzy rozkładem ciśnień rzeczywistym i teoretycznym w zwężce Venturiego. Różnice te wynikają z nieuwzględnionych podczas wykonywania obliczeń strat liniowych na całej długości zwężki oraz strat miejscowych związanych ze zmianą średnicy w zwężce. Wykres wyraźnie pokazuje też, że w części dyfuzorowej ciśnienie rośnie a w części konfuzorowej maleje.