Pomiar tła promieniowania naturalnego oraz kosmicznego w czasie 10 minut, bez obecności źródła promieniotwórczego oraz absorbentów.

nT	tT	NT
Liczba zliczeń	min	Liczba zliczeń/min
136	10	14

Pomiar dla różnej grubości płytek pleksiglasu

	Absorbent	Pleksiglas
		Jednostka	1	2	3	4
x		mm	1	2	3	4
n		Liczba zliczeń	3757	2047	1045	429
t		min	1	1	1	1
N		Liczba zliczeń/min	3757	2047	1045	429
N-NT		Liczba zliczeń/min	3743	2033	1031	415
Ln(N-NT)			8,227643	7,617268	6,938284	6,028279
NT		14

Korelacja 0,992 |a|=µ µ=(0,703±0,063) [1/mm]

Pomiar dla różnej grubości płytek bakelitu

	Absorbent	Bakelit
		Jednostka	1	2	3	4
x		mm	1	2	3	4
n		Liczba zliczeń	3152	1569	598	214
t		min	1	1	1	1
N		Liczba zliczeń/min	3152	1569	598	214
N-NT		Liczba zliczeń/min	3138	1555	584	200
Ln(N-NT)			8,051341	7,349231	6,369901	5,298317
NT		14

Korelacja 0.98 |a|=µ µ= (0,998±0,043) [1/mm]

Pomiar dla różnej grubości płytek polipropylenu

	Absorbent	Polipropylen
		Jednostka	1	2	3	4	5
x		mm	0,5	1	1,5	2	2,5
n		Liczba zliczeń	4939	4046	2912	2202	1508
t		min	1	1	1	1	1
N		Liczba zliczeń/min	4939	4046	2912	2202	1508
N-NT		Liczba zliczeń/min	4925	4032	2898	2188	1494
Ln(N-NT)			8,50208	8,302018	7,971776	7,690743	7,309212
NT		14

Korelacja 0.99 |a|=µ µ= (0,629±0,018) [1/mm]

Pomiar dla różnej grubości płytek aluminium

	Absorbent	Aluminium
		Jednostka	1	2	3	4	5	6	7	8	9
x		mm	0,25	0,5	0,75	1	1,25	1,5	1,75	2	2,25
n		Liczba zliczeń	4403	3178	2172	1454	1013	590	375	198	116
t		min	1	1	1	1	1	1	1	1	1
N		Liczba zliczeń/min	4403	3178	2172	1454	1013	590	375	198	116
N-NT		Liczba zliczeń/min	4389	3164	2158	1440	999	576	361	184	102
Ln(N-NT)			8,387	8,06	7,677	7,272	6,91	6,36	5,89	5,2	4,62
NT		14

Korelacja 0,99 |a|=µ µ= (1,996±0,026) [1/mm]

Pomiar dla różnej grubości papieru maszynowego

	Absorbent	Papier maszynowy
		Jednostka	1	2	3	4	5	6	7	8	9	10	11	12	13
x		mm	0,25	0,5	0,75	1	1,25	1,5	1,75	2	2,25	2,5	2,75	3	3,25
n		Liczba zliczeń	5627	4980	4407	3842	3401	3052	2667	2426	2021	1821	1555	1391	1183
t		min	1	1	1	1	1	1	1	1	1	1	1	1	1
N		Liczba zliczeń/min	5627	4980	4407	3842	2401	3052	2667	2426	2021	1821	1555	1391	1183
N-NT		Liczba zliczeń/min	5613	4966	4393	3828	3387	3038	2653	2412	2007	1807	1541	1377	1169
Ln(N-NT)			8,63	8,51	8,39	8,25	8,13	8,02	7,88	7,79	7,6	7,5	7,34	7,23	7,06
NT		14

Korelacja 0,98 |a|=µ µ=(0,590±0,029) [1/mm]

Podsumowując:
Za każdym razem korelacja jest bliska 1, dlatego mamy do czynienia z rzeczywistą liniowością.
Z powyższych obliczeń największy współczynnik absorpcji ma aluminium, a najmniejszy papier maszynowym.

	Papier maszynowy	Bakelit	Pleksiglas	Aluminium	Polipropylen
µ (1/mm)	0,59	0,998	0,7209	1,996	0,629
δ	0,852	1,39	1,8	2,7	0,9
µ* = µ/δ	0,50268	1,38722	1,708533	5,3892	0,74222

δ –gęstość

µ=|-a| - współczynnik absorpcji

µ^*- masowy współczynnik absorpcji

Wykres współczynnika absorpcji od gęstości µ(δ)

Korelacja 0,79

µ* = 0,533 [cm²/g] -masowy współczynnik absorpcji

Δµ* = 0,29 - błąd masowego współczynnika absorpcji

Wnioski:

Zasięg promieniowania β zależy od gęstości substancji pochłaniającej oraz energii elektronu i jej rozkładu, która zależy od rodzaju źródła. Elektrony podczas promieniowania β łatwo oddziałują z materią dzięki posiadaniu ładunku elektrycznego oraz małej masie. Im większa grubość lub/ i gęstość danego materiału, tym większa absorpcja elektronów (mniej elektronów przenika przez badany materiał).

Z przeprowadzonego doświadczenia można wnioskować, że ochrona radiologiczna przed promieniowaniem β ma dużą skuteczność, ponieważ wystarczy materiał taki jak cienka płyta aluminiowa czy płyta z tworzywa sztucznego, aby pochłonąć promieniowanie. Jest to spowodowane wysoką pochłanialnością promieniowania β przez materię. Zminimalizowanie czasu, w którym mamy kontakt ze źródłem promieniotwórczym oraz zwiększenie odległości od niego, również powoduje zmniejszenie działania promieniowania.

Na wyniki pomiarów mogły mieć wpływ warunki panujące w pracowni laboratoryjnej (zakłócenia pochodzące z innych stanowisk), niedokładności aparatu pomiarowego (licznik Geigera-Müllera) oraz niejednolitość badanego absorbentu przy zwiększaniu ilości płytek.