Mechanika płynów - zadania z poprzednich lat
1. Warunki równowagi w płynie.
Określone przez dwa prawa:
prawo Pascala
prawo Eulera
Założenia:
Płyn w spoczynku
Działają siły ciśnieniowe i objętościowe
Płyn znajduje się w polu grawitacyjnym
$\mathbf{\rho}\mathbf{q}_{\mathbf{x}}\mathbf{=}\frac{\mathbf{\partial p}}{\mathbf{\partial x}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ }}\mathbf{\rho}\mathbf{q}_{\mathbf{y}}\mathbf{=}\frac{\mathbf{\partial p}}{\mathbf{\partial y}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ }}\mathbf{\rho}\mathbf{q}_{\mathbf{z}}\mathbf{=}\frac{\mathbf{\partial p}}{\mathbf{\partial z}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ }}ogolne\ warunki\ rownowagi\ plynu\ \ \ $!
Wnioski
skalarne pole ciśnień w płynie znajdującym się w równowadze jest powiązane z wektorowym polem sił masowych zależnościami różniczkowymi
wyznaczenie funkcji ciśnienia o postaci p(x,y,z) w określonym polu sił objętościowych wymaga scałkowania równań równowagi
2. Hipoteza Newtona.
Lepkość ma znaczenie tylko wtedy kiedy płyn jest w ruchu. Wówczas poszczególne elementy płynu doznają odkształceń postaciowych – czemu towarzyszą naprężenia styczne.
Według hipotezy Newtona naprężenia te są wprost proporcjonalne do tzw. prędkości
odkształceń postaciowych. Naprężenia te powstają nie tylko pomiędzy sąsiadującymi
warstwami płynu, ale również pomiędzy płynem i ograniczającym ten płyn ciałem stałym.
Hipoteza Newtona:
$\mathbf{\tau = \mu}\frac{\mathbf{\text{dv}}}{\mathbf{\text{dn}}}$ μ - dynamiczny współczynnik lepkości [kg/m∙s=N∙s/m2=Pa∙s]
dv/dn - szybkość ścinania
Dla płynu niutonowskiego naprężenie styczne jest liniowo proporcjonalne do gradientu prędkości
3. Obliczyć zmienność liczby Reynoldsa dla rury o zmniejszającym się przekroju od d1 do d2.
$$\mathbf{Re =}\frac{\mathbf{\text{vd}}}{\mathbf{\nu}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ }}\mathbf{v -}predkosc\ czynnika\mathbf{\ \ \ \ d -}srednica\ kanalu\mathbf{\text{\ \ }}\mathbf{\nu -}lepkosc\ kinematyczna\ \left\lbrack \frac{m^{2}}{s} \right\rbrack\mathbf{\text{\ \ }}$$
4. Wyjaśnić pojęcia: ciśnienie bezwzględne, nadciśnienie, podciśnienie.
Nadciśnienie - różnica między ciśnieniem bezwzględnym a ciśnieniem atmosferycznym w przypadku, gdy jest ono mniejsze od bezwzględnego
Podciśnienie - różnica między ciśnieniem atmosferycznym a ciśnieniem bezwzględnym w przypadku, gdy jest ono mniejsze od atmosferycznego.
Występuje w pompach ssawnych, gaźnikach samochodowych, układzie wspomagania hamulców, odkurzaczach, pożarnictwie do odsysania wody itp.
Ciśnienie bezwzględne (absolutne) - ciśnienie wyznaczane względem próżni doskonałej, której ciśnienie wynosi 0.
Ciśnienie atmosferyczne - stosunek wartości siły, z jaką słup powietrza atmosferycznego naciska na powierzchnię Ziemi, do powierzchni, na jaką ten słup naciska.
Określenia ciśnień
Ciśnienie atmosferyczne (barometryczne) pb
Ciśnienie bezwzględne (absolutne) pa pa>pb lub pa<pb
Nadciśnienie(pn) pn= pa- pb
Podciśnienie (pw) pw= pb- pa
Jednostka ciśnienia – Paskal Pa (1 Pa = 1 N/m2, 1 bar = 105 Pa, 1 MPa = 10^6Pa)
5. Wzór Torricellego i jego zastosowanie.
$$\mathbf{v}_{\mathbf{0}}\mathbf{=}\sqrt{\mathbf{2}\mathbf{\text{gh}}}$$
Wzór Torricellego stosujemy dla otworów małych tzn. takich, że:
powierzchnia otworu jest mała w porównaniu z powierzchnią zwierciadła cieczy,
gdy wymiar pionowy otworu jest mały w porównaniu z głębokością zanurzenia
Przydatność do określania prędkości wypływu.
W przypadku określenia strumienia objętościowego:
$\mathbf{Q = \ }\mathbf{F}_{\mathbf{0}}\mathbf{\bullet}\sqrt{\mathbf{2}\mathbf{\text{gh}}}$ błąd jest duży (wynosi ok. 40%).
6. Paradoks hydrostatyczny.
Wartość siły potrzebnej do zrównoważenia siły naporu jest zawsze taka sama (przy naporze na płaskie dno naczynia)
Paradoks hydrostatyczny – ciśnienie na dnie naczynia nie zależy wprost od ciężaru cieczy zawartej w naczyniu, a zależy od wysokości słupa cieczy nad dnem.
Natomiast parcie cieczy na dno naczynia zależy od pola powierzchni dna, wysokości słupa cieczy i ciężaru właściwego cieczy.
Wynika z tego, że parcie cieczy na dno w naczyniach o różnych kształtach będzie takie samo, jeżeli pole powierzchni dna każdego z tych naczyń i wysokość słupa cieczy w tych naczyniach będą równe.
7. Do czego służy wzór Stokesa i kiedy jest stosowany.
Wzór/Prawo Stokesa - określa siłę oporu ciała w kształcie kuli poruszającego się w płynie (cieczy lub gazie).
F = −6π • η • r • v
F - siła oporu,
η - lepkość dynamiczna płynu,
r - promień kuli,
v - prędkość ciała względem płynu
Wzór jest spełniony dla małych prędkości ciała (ściślej: dla małych liczb Reynoldsa)
$$\mathbf{Re =}\frac{\mathbf{\rho \bullet v \bullet 2r}}{\mathbf{\eta}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ \ \ }}\text{liczba\ Reynold}s^{'}\text{a\ dla\ kuli\ \ \ \ \ \ }\mathbf{\rho} - gestosc\ plynu,\ w\ ktorym\ sie\ porusza\ kula$$
8. Opór w przewodzie (straty?)
Rurociąg składa się z n odcinków rur o długościach li i średnicach Di oraz z k urządzeń w których powstają straty.
Strata ciśnienia w rurociągu wynosi:
pstr=pliniowe+pmiejscowe
$$\mathbf{\Delta}\mathbf{p}_{\mathbf{\text{str}}}\mathbf{= \lambda \bullet}\frac{\mathbf{L}}{\mathbf{d}}\mathbf{\bullet}\frac{\mathbf{v}^{\mathbf{2}}}{\mathbf{2}}\mathbf{\bullet g}\mathbf{\ \ + \ \xi\ \bullet}\frac{\mathbf{v}^{\mathbf{2}}}{\mathbf{2}}\mathbf{\bullet g\ \ \ }\left\lbrack \mathbf{\text{Pa}} \right\rbrack\mathbf{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ L -}dl.odcinka$$
Rurociąg krótki - straty miejscowe są tego samego rzędu co liniowe
Rurociąg długi - straty miejscowe są małe w porównaniu z liniowymi (do 10%). Obliczamy jedynie straty liniowe. Straty miejscowe uwzględniamy przez umowne zwiększenie strat liniowych
9. Prawo Pascala i jego zastosowanie (kiedy obowiązuje).
Inaczej zwane prawem równomiernego rozchodzenia się ciśnienia w płynie:
Gdyby na płyn działały wyłącznie siły powierzchniowe, to ciśnienie miałoby jednakową wartość w każdym punkcie obszaru płynnego.
Założenie:
Nie występują siły objętościowe
q = 0 (qx = qy = qz = 0)
Z równania równowagi wynika, że:
p = const
Wniosek:
Zmiana ciśnienia zrealizowana w dowolnym punkcie płynu w równowadze wywołuje analogiczną zmianę ciśnienia w każdym innym punkcie płynu.
Siłę ciężkości możemy zaniedbać:
Płyny - przy dużych ciśnieniach i małych różnicach głębokości zanurzenia
Gazy - nawet przy małych ciśnieniach
$$\mathbf{p =}\frac{\mathbf{F}_{\mathbf{1}}}{\mathbf{A}_{\mathbf{1}}}\mathbf{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ p =}\frac{\mathbf{F}_{\mathbf{2}}}{\mathbf{A}_{\mathbf{2}}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ }}\frac{\mathbf{F}_{\mathbf{1}}}{\mathbf{A}_{\mathbf{1}}}\mathbf{=}\frac{\mathbf{F}_{\mathbf{2}}}{\mathbf{A}_{\mathbf{2}}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ }}\mathbf{F}_{\mathbf{2}}\mathbf{=}\frac{\mathbf{F}_{\mathbf{1}}\mathbf{\bullet}\mathbf{A}_{\mathbf{2}}}{\mathbf{A}_{\mathbf{1}}}\mathbf{\ }$$
10. Obliczyć napór na dolną płytę i ciężar wody oraz określić, czy wartości te są sobie równe. Wymiary dolnej płyty 10x10.
γH20 = 9,81∙ 1000 = 9810 N/m3
N = γ•zs•F
N = 9810 ∙ 102 ∙ Zs =
Zs = h dla zbiornika otwartego
$$\mathbf{z}_{\mathbf{s}}\mathbf{= h +}\frac{\mathbf{p}_{\mathbf{n}}}{\mathbf{\gamma}}\mathbf{\ }\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ dla\ zbiornika\ zamkknietego\ \ \ \ \ pn - \ cisn.nad\ powierzchnia\ cieczy$$
11. Obliczyć p2, V2 dla podanego d1, d2, p1, V1.
z równania Bernoulliego:
$$\frac{\mathbf{V}_{\mathbf{1}}^{\mathbf{2}}}{\mathbf{2g}}\mathbf{+}\mathbf{p}_{\mathbf{1}}\mathbf{+}\mathbf{d}_{\mathbf{1}}\mathbf{\bullet \rho \bullet g =}\frac{\mathbf{V}_{\mathbf{2}}^{\mathbf{2}}}{\mathbf{2g}}\mathbf{+}\mathbf{p}_{\mathbf{2}}\mathbf{+}\mathbf{d}_{\mathbf{2}}\mathbf{\bullet \rho \bullet g}$$
i z równania ciągłości strugi:
$$\mathbf{p}_{\mathbf{1}}\mathbf{V}_{\mathbf{1}}\mathbf{=}\mathbf{p}_{\mathbf{2}}\mathbf{V}_{\mathbf{2}}\mathbf{\ \ \ \ \rightarrow \ \ \ \ }\mathbf{p}_{\mathbf{2}}\mathbf{=}\frac{\mathbf{p}_{\mathbf{1}}\mathbf{V}_{\mathbf{1}}}{\mathbf{V}_{\mathbf{2}}}\mathbf{\ \ \ \ \ \ \rightarrow \ \ \ \ \ }\mathbf{V}_{\mathbf{2}}\mathbf{=}\frac{\mathbf{p}_{\mathbf{1}}\mathbf{V}_{\mathbf{1}}}{\mathbf{p}_{\mathbf{2}}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ }}\ podstawic\ do\ Bernoulliego\ za\ p2\ i\ v2$$
12. Włoskowatość
Włoskowatość - zjawisko wywołane siłami działającymi między drobinami ciał stałych i ciekłych, polegające na wznoszeniu się do różnej wysokości w naczyniach i rurkach o różnej średnicy cieczy znajdującej się w równowadze.
Składowa pionowa siły wynikającej z istnienia napięcia powierzchniowego na ściance musi
zrównoważyć ciężar słupa cieczy w rurce:
2π • r • σ • cosθ = ρ • g • π•r2•h
$$\mathbf{h =}\frac{\mathbf{2 \bullet \sigma \bullet cos\theta}}{\mathbf{\rho \bullet g \bullet r}}$$
13. Podać jedną postać równania ciągłości i napisać dla jakiego rodzaju cieczy obowiązuje
Równanie ciągłości dla nieustalonego przepływu przestrzennego płynu ściśliwego:
$$\frac{\mathbf{\partial p}}{\mathbf{\partial t}}\mathbf{+}\frac{\mathbf{\partial}\left( \mathbf{\rho}\mathbf{v}_{\mathbf{x}} \right)}{\mathbf{\partial x}}\mathbf{+}\frac{\mathbf{\partial}\left( \mathbf{\rho}\mathbf{v}_{\mathbf{y}} \right)}{\mathbf{\partial y}}\mathbf{+}\frac{\mathbf{\partial}\left( \mathbf{\rho}\mathbf{v}_{\mathbf{z}} \right)}{\mathbf{\partial z}}\mathbf{= 0\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ }Sluszne\ dla\ plynu\ idealnego\ oraz\ lepkiego\ $$
lub:
$$\frac{\mathbf{\partial}\left( \mathbf{\rho}\mathbf{v}_{\mathbf{x}} \right)}{\mathbf{\partial x}}\mathbf{+}\frac{\mathbf{\partial}\left( \mathbf{\rho}\mathbf{v}_{\mathbf{y}} \right)}{\mathbf{\partial y}}\mathbf{+}\frac{\mathbf{\partial}\left( \mathbf{\rho}\mathbf{v}_{\mathbf{z}} \right)}{\mathbf{\partial z}}\mathbf{= 0\ \ \ \ \ }Dla\ przeplywu\ niescisliwego\ ustalonego\ i\ nieustalonego\ $$
14. Zdefiniować 2 dowolne liczby kryterialne
liczba Reynolds’a - wyraża stosunek sił bezwładności do sił tarcia wewnętrznego w czasie przepływu.
$$\mathbf{Re =}\frac{\mathbf{\text{vl}}}{\mathbf{\nu}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ }}\mathbf{v -}predkosc\ czynnika\mathbf{\ \ \ \ l -}srednica\ kanalu\mathbf{\text{\ \ }}\mathbf{\nu -}lepkosc\ kinematyczna\mathbf{\text{\ \ }}$$
liczba Eulera - wyraża stosunek sił ciśnieniowych do sił bezwładności w przepływach nieściśliwych.
$$\mathbf{Eu =}\frac{\mathbf{p}}{\mathbf{\rho}\mathbf{v}^{\mathbf{2}}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ \ \ \ }}\mathbf{p - \ }\ cisnienie\ (\mathbf{\text{Δp}} - roznica\ cisnien)\ \ \ \ \ \mathbf{\rho -}gestosc\ plynu\ \ \ \ \mathbf{v -}predkosc\ przeplywu$$
liczba Froude’a - wyraża stosunek sił bezwładności do sił ciężkości.
$$\mathbf{Fr =}\frac{\mathbf{v}^{\mathbf{2}}}{\mathbf{\text{gl}}}\mathbf{\ \ \ \ \ \ \ \ v -}predkosc\ \ \ \ \ \ \mathbf{g} - \ stala\ grawitacji\ \left( 9,81 \right)\ \ \ \ \ l - wymiar\ liniowy$$
15. Wyprowadzić (opisać) jak obliczyć strumień wypływającej cieczy
Przez mały otwór:
Strumień wypływającej cieczy liczy się z równania Bernoulliego oraz równania ciągłości.
$\mathbf{v}_{\mathbf{z}}\mathbf{=}\frac{\mathbf{F}_{\mathbf{0}}}{\mathbf{F}_{\mathbf{z}}}\mathbf{\bullet}\mathbf{v}_{\mathbf{0}}\mathbf{\ }\ \ \ \ predkosc\ opadania\text{\ cieczy\ w\ zbiorniku\ }$
$$v_{0} = \sqrt{\frac{\mathbf{2}\mathbf{\text{g\ }}\left( \frac{\mathbf{p}_{\mathbf{n}}}{\mathbf{\gamma}}\mathbf{+ h} \right)}{\mathbf{1 -}\left( \frac{\mathbf{F}_{\mathbf{0}}}{\mathbf{F}_{\mathbf{z}}} \right)^{\mathbf{2}}}}\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ predkosc\ wyplywu\ cieczy\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \mathbf{p}_{\mathbf{n}}\mathbf{=}\mathbf{p}_{\mathbf{a}}\mathbf{-}\mathbf{p}_{\mathbf{b}}$$
gdy $\frac{\mathbf{F}_{\mathbf{0}}}{\mathbf{F}_{\mathbf{z}}}\mathbf{\ll 1}$: $\mathbf{v}_{\mathbf{0}}\mathbf{=}\sqrt{\mathbf{2}\mathbf{\text{g\ }}\left( \frac{\mathbf{p}_{\mathbf{n}}}{\mathbf{\gamma}}\mathbf{+ h} \right)}$
dla pn= 0: $\mathbf{v}_{\mathbf{0}}\mathbf{=}\sqrt{\mathbf{2}\mathbf{\text{gh\ }}}$
$$\mathbf{Q =}\mathbf{F}_{\mathbf{0}}\mathbf{\bullet}\sqrt{\mathbf{2}\mathbf{\text{gh}}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ }}strumien\ wyplywu$$
Przez duży otwór (wymiary rzędu głębokości zanurzenia otworu)
$$\mathbf{Q =}\mathbf{\ }\frac{\mathbf{\text{μ\ }}\sqrt{\mathbf{2}\mathbf{g}}}{\mathbf{\text{sin\ α}}}\mathbf{\bullet}\int_{\mathbf{z}\mathbf{1}}^{\mathbf{z}\mathbf{2}}{\mathbf{b}\left( \mathbf{z} \right)\sqrt{\mathbf{z}}\mathbf{\text{dz}}}$$
16. Jak liczymy H strat?
hstr=hliniowe+hmiejscowe
$$\mathbf{\Delta}\mathbf{h}_{\mathbf{\text{str}}}\mathbf{= \lambda \bullet}\frac{\mathbf{L}}{\mathbf{d}}\mathbf{\bullet}\frac{\mathbf{v}^{\mathbf{2}}}{\mathbf{2g}}\mathbf{\ \ + \ \xi\ \bullet}\frac{\mathbf{v}^{\mathbf{2}}}{\mathbf{2g}}\mathbf{\text{\ \ \ \ \ }}\left\lbrack \mathbf{m} \right\rbrack\mathbf{\ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ \ L -}dl.odcinka$$
17. Podana figura z potrzebnymi wymiarami.
a) obliczyć siłę działającą na dno naczynia
N = γ•zs•F napor hydrostatyczny F- pole dna figury
Zs = h (zbiornik otwarty)
$$\mathbf{z}_{\mathbf{s}}\mathbf{=}\frac{\mathbf{p}_{\mathbf{n}}}{\mathbf{\gamma}}\mathbf{+ h}$$
b) obliczyć ciężar cieczy znajdującej się w naczyniu
γ = ρ • g
c) czy wyniki z a i b są takie same. Dlaczego?
Wyniki byłyby takie same tylko w przypadku, gdyby działała siła wyporu (wtedy siła jest równa ciężarowi cieczy). Na dno naczynia nie działa siła wyporu, więc wyniki są różne.
Lub z paradoksu hydrostatycznego:
Parcie cieczy na dno naczynia zależy od ciężaru właściwego cieczy, ale także od pola powierzchni dna i wysokości słupa cieczy. Dlatego otrzymujemy różne wyniki.