1) Płynność – postulat proporcjonalności między prędkością odkształcenia, a siłą odkształcającą. Warunek w cieczy – czas działania siły był znacznie dłuższy od czasu „życia osiadłego” molekuł cieczy.
2) Pole:

a) Skalarne, np. ciśnienie lub temperatura: S = S(x,y,z).

b) Wektorowe, np. prędkość: W = W (x,y,z) = iW_x(x,y,z) + jW_y(x,y,z) + kW_z(x,y,z).

c) Tensorowe, np. rozkład naprężeń w płynie: {T} = tał_ij, gdzie i,j = x,y,z.

3) Operator Hamiltona:

Operator różniczkowania przestrzennego, formalnie traktowany jako wektor.
4) Równowaga płynu:

W płynie będącym w równowadze ciśnienie w dowolnym punkcie ma wartość stałą i niezależną od orientacji elementu powierzchniowego przechodzącego przez ten punkt.

p_xdS_x – pdScos(p,x) = 0; p_ydS_y – pdScos(p,y) = 0; p_zdS_z – pdScos(p,z) = 0.

5) Prasa Bramaha:
Wynalazł ją Bramah, stąd prasa Bramaha:

- siłowniki hydrauliczne;

- narzędzia maszynowe;

- maszyny do badań wytrzymałościowych.

F₁=p*A₁; F₂=p*A₂ => F₂=F₁*(A₂/A₁)
6) Napór na powierzchnie zakrzywione:

Napór hydrostatyczny na powierzchnie zakrzywione najłatwiej jest zapisać w formie sumy naporów na elementarne powierzchnie w płaszczyznach pionowej i poziomej.

dN_x = ρgzdAcosα = ρgzA_z; dN_y = ρgzdAsinα = ρgzA_x; N_z = ρgV
7) Pochodna lokalna i unoszenia:

Pochodna lokalna:

Pokazuje zmianę parametru H w czasie w punkcie (x, y, z) wynikającą z niestacjonarności pola H.

Pochodna unoszenia:

Pokazuje zmianę parametru H w czasie, na skutek przemieszczenia się elementu płynu z pewną prędkością z punktu o jednej wartości H do punktu o innej wartości H.
8) Warunek stateczności:

Dla zapewnienia trwałej równowagi ciała całkowicie zanurzonego to środek wyporu B musi być powyżej środka ciężkości G.

9) Prawo Buckingham’a:

Jeżeli zjawisko jest opisane przez n parametrów i zawiera on k parametrów bezwymiarowych, to można opisać zjawisko j=n-k równaniami.

10) Liczba Macha:

$\frac{V^{2}}{a^{2}} = \text{Ma}^{2\ } \ll 1$

Ma <= 0,3 – liczba Macha.

10) Rurka Prandtla:

Przeznaczona jest do pomiaru prędkości miejscowej w strudze jednowymiarowej o znanym kierunku przepływu. W praktyce są stosowane do pomiarów prędkości miejscowych cieczy i gazów w rurociągu.

p₁ −  p₀ = g * z_m * (ρ_m−ρ)

$v_{\infty} = \sqrt{2*g*z_{m}*(\frac{\rho_{m}}{\rho} - 1)}$

$v_{\infty} = \alpha*\sqrt{\frac{2*p}{\rho}}$