26
Ze wzorów (2.12) i (2.13) wynika, że drgania swobodne liniowego układu zachowawczego mają postać drgań harmonicznych o amplitudzie A i kącie przesunięcia fazowego j, zależnego od warunków początkowych, częstość zaś drgań własnych coq i okres drgań T0 = IttIcóo zależą wyłącznie od masy i sprężystości układu.
nych drganiach wzdłużnych. Niech pewne ciało o masie m będzie zawieszone na
] Dalej podano interpretację współczynnika sprężystości k przy rozpatrywa-
sprężystym pręcie (rys. 2.2a). Wówczas drgania własne tego układu można przedstawić jako drgania masy zawieszonej na sprężynie (rys. 2.2b).
k
Rys. 2.2
Przypuśćmy, że siła ciężkości masy P — mg, wówczas pręt wydłuży się o Al. Na podstawie warunków wytrzymałościowych otrzymano:
(2.14)
gdzie: E - moduł Younga,
s - odkształcenie względne,
F, l - przekrój i długość początkowa pręta.
Porównując naprężenia, otrzymano
(2.15)
P =-Al ~kAl
l
Wyrażenie k = EFll nazywano współczynnikiem sprężystości pręta, Jeżeli" zróżniczkujemy (2.12), otrzymamy prędkość:
(2.16)
x - Aa)0 cos (6)0 t + ę>)
Prędkość jest również okresową funkcją czasu o tym samym okresie co przesunięcie. Amplituda prędkości wynosi Accb, tzn. jest iloczynem amplitudy