100629

„ATHUAirtszmŁ*^

Ryj. 8.19

\Vvdluzenic względne po próbie rozcinania i procentowe /mmejven_lc pomeuchn, prielroju pribki »ylorz>slujC Sl{ jako miary n.«/i»_Wtl OSZ materiału do du*go odlsalalccma plastycznego pod »ph»_m działającego naprężenia, zanim nastąpi pęknięcie

DYSLOKACJE i UPLASTYCZNIESir

KRYSZTAŁÓW

W prowadzeńi«

W poprzednim rozdziale przedstawiono wartości 4 uucm wiciu materiałów. Ale co 1 nich wynika’ Czy m jfanicy plastyczności materiału na podstaw*

1 struktury) t iHywnośoi wi4zan ai tędzy atomami____

jjwicne w dalszej części rozdziału) daja w wyniku »vuau uzprzedstawione w poprzednim rozdziale Dzieje uę tak Wistc kryształy zawierają defekty. dysloŁat/«. które mcy przemieszczać Podczas przemieszczania snę dyslokacji gę. naprężenie konieczne do zapoczątkowana tek rocku plastyczności Dyslokacje są więc 'mimikami' ■**««* elektrony są nośnikami' ładunku elektrycznego

Wytrzymałość kryształu Kiealaego

Jak przedstawiono w rozdz. 6 (gdzie jest mowa a toywtj siła oddziaływania mlędrcnofnowego-odkgłołC *stanic równowagi jest proporcjonalne do modułu Y *^tomow* osiągają minimum wartości dla odległości miedz* •ynoszącej 2r„ Maksimum na krzywej ula-odległo*: ^Nkści między atomami l,25z* i jeśli w>woia»* • to maksimum siły • lązurtia, rrcoe auucąp*

^ którym nastąpi zerwanie wiązania. aaz*wa «e » materiał me może b>< bardziej wctieyauły *• tysunku 9 1 wynika, ze

<r«lf

:d*t

ft.25r, t

■■ i ■ * % —