43

43



- 84 -

Tabela 2

Wartości głębokości, morza /H^ 1 prędkości fal /c/ dla pływu teoretycznego /kula ziemska baz kontynentów/ £30J

0

20

40

60

80

90

c m/s

463

435

355

226

80

0

21.900

19 340

12 550

5 474

660

0

W tabeli 2 przedetawlono dla różnych szerokości geografi-. czriych obliczone prędkości i głębokości, na których fala pływu mogłaby nadęZać za przemieszczaniem się sił wzbudzających. Obliczone głębokości oceanów sę większe niż w rzeczywistości, co najmniej do 45° szerokości geograficznej i nie aogłyby spełnić warunku /4i/. W rzeczywistości falo pływu ns Ziemi będę miały tendencje opóźnianie się w stosunku do połolenia generującego Je ciała niebieskiego. Z tym zwlęzany jest fakt,' Ze w każdym    reolnyn

oceanie występ! złoZony charakter fali pływu.

w czasach Lepiące*a nie można było rozwięzać równanie ruchu fal pływu,-jak tylko przy załoZenib, Ze ocean o stałej i odpowiedniej głębokości pokrywa całę powierzchnię globu. Ns podstawie zestawienia realnych pływów obserwowanych w kilku miejscach geograficznych Laplace wprowadził do rozważań teoretycznych współczynniki ’ korekcyjne' do amplitud i faz składowych wahań poziomu morza* Zakładał, ze ta współczynniki sę stałe dla danego miejsca obserwacji 1 mogę być znalezione na podstawie ; obserwacji realnych pływów.

,W teorii dynamicznej Laploce opierał się. na dwóch podstawowych założeniach:

-    okres wahań poziomu morza wywołany działaniem okresowej siły pływotwórczej równy jest okresowi tej siły,

-    jeżeli'j^dnoczćnie oddziałuje pewna liczba sił okreso-• wych, to wahania wywołane każdę z nich można rozpatrywać oddzielnie, a ogólny rezultat działania ich wszystkich można otrzymać drogę złożenia wahań składowych*

Rozumowanie Laplace'e można przedstawić na przykładzie pływu księżycowego* DeżeLi cosinus odległości zenitalnej /Zj^/ w równaniu /39/ wyrazić poprzez funkcję parametrów : szerokość miejsca obserwacji /<f/, deklinację Księżyca/<5 / i kęt godzinny 8 oraz dodatkowo wprowadzić współczynniki korekcyjne można uzyskać wzór na obliczenie wysokości pływu w stosunku do średniego pozicnu morza w postaci:

f - 3 kMr2 /I - 3sin2«P / /l 3sln2<5 /

F-go3    5

♦ PjSin^sin^.coa/S - |||| + Pgcos^cos dcos/2 0- rjz/

7-42/

gdzie:

W9P^C2Y.nniki korekcyjne.

Każda że składowych wysokości we wzorze/42/prezentuje falę elementarnę* Pierwszy człon charakteryzuje falę długo--okresowę, arugi falę dobowę, a trzeci falę pćłdobowę • Formy obliczeń oływui zaproponowane przez Laplace a oraz


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
32 Zofia Kaczorowska Tabela 9 Wartości amplitudy A{ i ocena przesunięcia fazowego dla kolejnych
skanuj0255 (3) 268 PHP i MySQL dla każdego Tabela 9.1. Wartości parametru prawa polecenia GRANT Nazw
img082 82 6. Metody aproksymacyjne Rys. 6.8. Dychotomie liniowe dla m = 2 oraz N = 4 Tabela 6.1. War
fia6 4.73. W tabeli podano wartości drugiej prędkości kosmicznej dla różnych planet. Średnia g
testy istotnosci dla sredniej 1 Testy Istotności dla średniej W Zad I. Wiadomo, że rozkład wyników p

więcej podobnych podstron