dp d ( v dm _ <iv _ dm _ -
— = —(wv) = —v + m— = v--brną = F
W mechanice relatywistycznej siła ft w ogólnym przypadku nie jest równoległa do przyspieszenia H prawo dynamiki Newtona w postaci tego wzoru możemy traktować jako przybliżone dla małych prędkości (v<<c).
Odstęp czasy At2 mierzymy między dwoma zdarzeniami przez ruchomego obserwatora, w którego układzie zdarzenia te spoczywały, jest krótszy niż odstęp czasu Ati zmierzony przez nieruchomego obserwatora, względem którego zdarzenia te poruszały się
Dylatacja czasu: At2 — Atx■yjl — 01 , gdzie: f3 — —.
Odległość ax2 dwóch punktów mierzona w układzie względnym, którego punkty te spoczywają, jest większe niż odległość AXi mierzona w układzie, względem, którego punkty te poruszają się.
Kontrakcja odległości: Axr} = Ax2-yjl — 01 •
Niezmiennik transformacji Galileusza: Odległość przestrzenna, masa, siła, energia.
(Q Niezmiennik transformacji Lorentza: Interwał czasoprzestrzenny, ładunek elektryczny.
Jeśli interwał czasoprzestrzenny dwóch zdarzeń jest ujemny, (czyli interwał przestrzenio podobny), to można znaleźć inny układ czasoprzestrzenny, w którym te zdarzenia zachodzą, w tym samym czasie. Między zdarzeniami tymi nie ma żadnego związku przyczynowo-skutkowego. Są one teraźniejsze względem siebie.
Jeśli interwał czasoprzestrzenny dwóch zdarzeń (zachodzących w dowolnych punktach jej przestrzeni geometrycznej ) jest dodatni, to nazywamy go interwałem czasopodobnym. Można, więc znaleźć inny układ czasoprzestrzenny, w którym zdarzenia te zachodzą w tym samym miejscu.
Galileusz:
II £ |
<N 1 II |
a,2 y 2 = 7i |
> ►'T v~ 11 |
> 1 II |
Z2 — Zx |
h =r h—txi |
c |
nT* II nT* |
■v*i
Zgodnie z transformacją Lorentza odległość przestrzenna oraz odstęp czasu są wielkościami względnymi, gdyż ich wartości zależą od układu odniesienia, w którym dokonano pomiarów.
W przypadku, gdy V <<0, to p<<l, czyli y=l, zachodzi tzw. przypadek nierelatywistyczny.
Wówczas wzory transformacji Lorentza sprowadzają się do wzorów transformacji Galileusza