76
gdzie:
t
r = ra + OLt
2.11. Przy ruchu sznura masa przybywająca ma tę samą prędkość co masa spadająca. Jeśli więc za zmienną x przyjmiemy długość części sznura zwisającej swobodnie, to równanie ruchu przybiera postać dv
m
Jt
gdzie m jest masą całego sznura, a mx - masą części zwisającej. Uwzględniając, że długość sznura jest wprost proporcjonalna do jego masy, otrzymujemy
dv
Jt
9
Podstawiając w tym rownamu
dv
dt
dv dx
dx dt
= v
dv
dx
i całkując je przy zadanych warunkach początkowych znajdujemy
Po scałkowaniu tego równania uzyskuje części sznura od czasu w postaci
y zależność długości zwisającej
2.12. Obieramy oś z skierowaną pionowo w górę jako oś ruchu. Równanie ruchu rakiety przybiera wówczas postać
mg.
Stąd przyspieszenie rakiety
dv c dm
dt m dt
II
Ponieważ przyspieszenie rakiety wielokrotność g
dv
a być stałe, możemy wyrazić je jako
skąd znajdujemy
oraz wysokość z
Dla znalezienia zależności
II
iasy rakiety od czasu całkujemy równanie
c dm m dt
mQ exp
1 + k