162
X (ln nl + a -f /?£,) dnl = O,
i
gdzie a i p są nieoznaczonymi bliżej czynnikami. Równanie to będzie spełnione, gdy dla każdego wskaźnika i z osobna będzie
ln nt + a + fi Ei = 0.
(a + /?E£)
ty = e
Otrzymane prawo rozkładu Maxwella-Boltzmanna określa liczbę punktów fazowych ni w i-tym elemencie przestrzeni fi w najbardziej, w danych warunkach, prawdopodobnym stanie makro układu złożonego z n cząstek, o sumarycznej energii E.
a. Liczba cząstek posiadających energię translacji w jednym stopniu swobo dy zawartą między E s. E + dE jest równa
dn"
C n E 2
E
kT
dE,
przy czym spełniony być
usi warunek normalizacji
II
lenną
Wprowadzając nową z
o trzy
II
ujemy
II
1
C
Wobec całki typowej
mamy
(nk T)if2 ’
a równanie Maxwella-Boltzmanna przyjmuje postać
dri' =
n
(nkT)1'2
E
1
2
E
IT
dE.
b. Dla cząstek o dwóch stopniach swobody translacji warunek normalizacji gęstości prawdopodobieństwa, że energia translacji przyjmie wartość z przedziału (E, E + dE) ma postać
1
kT’
Stąd
C
a liczba cząstek posiadających energię translacji w dwóch stopniach swobody zawartą między E a E + dE jest wyrażona wzorem
n
kT
dn" =
E
kT dE.
c. W tym przypadku warunek do wyznaczenia szukanej stałej normującej przybiera postać