IMG!64

El :

Ponieważ e_H jest wielkości.) stalą. u </u> ■ Zusinui/u, moinu napisać

i

T.

e = ć_n j cos a ii co ■ 2n «'•„ j sin a cos a • </a u    (I

W wyniku cułkowania olrzymujcmy ostatecznie:

A_; e,

K. - I

Pi-o

by

er = n ■ e„

10.4.2. PRZEPŁYW CIEPŁA PRZEZ PROMIENIOWANIE

hi — Iii

W

(1039)

Prawo Lamberta obow.ąruje ie.ślo dl. ««l d    _/uc|,_odra odstępu*,

syjnosć kienmkowac, jest aula. równa >Dlac    y ₀₍₁J_ęp„_w zależy od rodza_JU

od prawa Lamberta, przy czym charakter i ^wlclko. ^y _< . _; =    „ wartość zmienia u,

ciała i stanu jego powierzchni. Przejawia się tym. / a wraz z kątem a.

W ogólnym przypadku przepływu cepta przez promieniowani.t w■ dowotayn, układzie wielu pow ierzchni (które na dodatek mogą być roz zn. one osr niezłym w wymianie cepta. tzn. emitującym i pochłaniającym p,om.«n.owąn«Mb. liczenia tlosc przeplywającej energn są bardzo skomplikowane Z " z zasady wymagają zastosowania bilansu jasności wszysl ^1C puwte e    jedynie

me rozdzielającego jc ośrodka), a ich rozwtązania najeząSc.ej mam metodami numerycznym, W tym wykładzie ograniczymy się ^iedn<* *7 ? _mLu-rozważenia prostego układu dwóch opromleniowującyc ^S‘*    _{m prom}jt-

lonych ośrodkiem oplycznie biernym (nieemitującym t nua > niowania) i całkowicie zamykających przestrzeń.

Kyv 10.9. Schemat układu do bilansu Jasnoto powierzchni T, > T,

Zgodnie ze schematem z rysunku 10 9. powierzchniowa gęstość Strumienia ciepła, przepływającego od powierzchni \ do 2 jest równy:

4rl2 ^mhl

Jeżeli każda z powierzchni jest izotcrmiczna i izotropowa pod względem własno-łci promiennych (A ■ idem i R = idem), to zgodnie z definicją jasności (\Q.4fc) można

napisać:

*!-*! + «Rł • «| + R| • hj    0» h₂ = e₂ ♦ e_R2 = e₂ + R₂ h.

Układ dwóch równań liniowych (b) i (c) można rozwiązać ze względu na jasności, otrzymując:

■ _ *f +*ł-*2_    W

Układ dwóch nieskończenie rozległych, nieprzezroczystych powierzchni płaskich

wynika y /^P^^zy z możliwych przypadków, w którym „zamknięcie przestrzeni" pcratuiy ( °^nczoncJ ^roz^^cgłoici płaszczyzn. Jeżeli płaszczyzny te mają różne tem-przyDadk ^*y^w,*^cicjcst warunkiem zaistnienia wymiany ciepła, bo w przeciwnym pi,    ° ^a P°^zostajc w równowadze termodynamicznej), to ciepło przejęte prze*

, oocm"" ° ^{ni/iłZCJ ,em}P^cra,ur2c od płaszczyzny o wyższej temperaturze, czyli ener-cci n    ^oniętił ^72* stanowi różnica między całkowitym strumieniem energii padają*

•    ^afzczyzoę chłodniejszą a strumieniem energii opuszczającej ją. Wielkość tc

tchcnia^m**⁰*'¹* °^*^,CZ^^L’ ^^corzy**^aj4C z bilansu jasności obu powierzchni, zgodnie/*

l - Ri * K;

Podstawiając (d) i (c) do (a), po przekształceniu » uporządkowaniu otrzymujemy .

(1-R»V ei + Q-^Ri) !i_

‘/r!2=    TTr^R₂

Jeżeli teraz, zgodnie z prawem Stctana-Bolt/munna    podstawimy

Ć; =E; -<J_U -T;⁴ I Żj • Żj • 0₀ ‘ Tj

(f)

1