mech2 83

mech2 83



16'!

li


Z warunku początkowego t = 0 —► v = v

O


°1 = vo + vr ln “o*

v 3 v0 “ Sfc ~ ^ ln (m - ct) + v ln m ,


v =    - gt + rx ln


®o “ ot

Wyznaozymy wysokość w funkcji czasu

ff = v = vQ - gfc + vr ln ^r


dy s 7„ dt - gt dt + v„ ln o    r

W celu ułatwienia całkowania zauważmy


Oo ~ ct

dt.


Bozwiązanie

Wysokość maksymalną otrzymamy jako sumę wysokości w locie napędzanyj i w locie biernym E^ (gdy po•wyozerpaniu paliwa rakieta poruBza si jak ciało rzucone pionowo z pewną prędkośoią y^).

H = Łj + E2

Wysokość wyznaczamy korzystająo z wzoru otrzymanego w poprzedni zadaDiu, gdy vQ = 0.

t - v -

Cz8S lotu na tym etapie wyznaozaroy pamiętając, że

m — m_ ■— ot, o ’

^ = a,


r_ ln I


—^ = -Vx m ci - p),

o    o

- Jlo (1 - g-t) at n ^ Jl„ (1 - 2_Ł, d (1 . g-tj.


0    J    "o

j Id x dx s i ln x - i,

- Jlo (1 - g-Ł) at = ^ Tc-I - 2-Ł) ln C-i - §-*)-    (1 - g-5) + oj.

O    L    O    O    OJ

]


Pamiętamy stąd


(1 -    ln (1 -    - (1 -    + Cpl .

L    o


Z warunku poozątkowego t = O    y = O


0 =


(-1 + CO,


ot^j = amo,

. aJ%

M " o *


Podstawiamy t^ do równania przebytej drogi Ł, = y(t1) = vr

Na końcu pierwszego odcinka lotu rakieta będzie miała prędkość

▼ą = yC^) = -gtą - yr ln(1 - tr tą) = -8«    “ vr ln    ^

W drugim etapie lotu prędkość rakiety


a — + (1 -a) t 1° (1 + a ) c    «•


goc2 »2

~zr


stąd


7 = vr


■±.2 v„ m 7m t - £|- + _£—°

2    o    m


:2 V-n /»„ - ot    D - Ct

ln -2-r- +


D2.


v = v. - gt,


*J>-

- ct\

“W*


O    • "O

2 vt. ®r./'DI« - ot m„ - ct — ln o


, H v tn /id — y = (v0 + TrJt - s§_ +


Zadanie 8


ff warunkach poprzedniego zadania, zakładając, że rakieta startuje z powierzchni ziemi z prędkością pdozątkową równą zeru,znaleźć maksymalną wysokość wzniesienia się rakiety i ozas potrzebny do osiągnięcia tej wysokości. Przyjąć, że stosunek poozątkowego ładunku paliwa do Btartowej masy rakiety wynosi a . •


a długość drugiego odoinka


y = v1 fc - -f


Czas lotu na drugim odcinku otrzymamy z warunku

v = v1 - gt2 = 0,


Stąd czas trwania całego lotu


fc2 = g *


tn V,    u a®0

T = fc1 + t2 = a - -f- m C1 -a ) - -f — »


J



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Rysunek 16 Ustalenie warunków początkowych Ustaliliśmy, że ciecz wpływa od góry a wypływa otworem
Projekt MES Comsol Multiphysics 3.4 Rys. 21 Warunki początkowe dla pierwszej części łącznika 16
15 K obwiązanie Z tablicy 24 od czyi ujemy: 16H8 — 16"1-1*’1127 Z warunków podanych w przykład
22239 Zdjęcie0098 (12) ciała sztywnego ^ zależności od warunków początkowych możliwych jest 16 waria
D3 (1) Uwzględniając warunki początków*, równania (14 ± j mują postać* O = C^‘1 + 0^.0 - 2,45, 40 =
rozdział 2 tom 13 2.9.17. Dodatki i współczynnik do tabeli 16.2. Symbol Warunki
1* 18 17 16 15 14 15 12 li 10 r □ E? * 1— m 5 Si $ 3 • & • Ci - □ • o - Q - O @ 1 : a UL t
Zadanie 1.6 Ruch prostoliniowy punktu jest opisany równaniem v(s) = b s2 przy warunkach początkowych
mech2 100 198 Z warunku początkowego t = 0—*- u> = tu ( 0 = -“c <Xz2 * "2 VJ. stąd.2 (U
mech2 100 198 Z warunku początkowego t = 0—*- u> = tu ( 0 = -“c <Xz2 * "2 VJ. stąd.2 (U
Zdjęcie0098 ciała sztywnego W zależności od warunków początkowych możliwych jest 16 wariantów
Tablica 2 Algorytm RLS Warunki początkowe: Po = li 7 > 1 fo = 0 Dla kolejnych chwil czasu n oblic
skanuj0011 (375) ę --ę0 = -0,10 rad , <p = 0.    (D-13.30> Po podstawieniu waru
skanuj0001 (5) Po podstawieniu warunków początkowych (D-13.30) do równań (D-13.26) i (D-13.27) otrzy

więcej podobnych podstron