20

20



2^2    ł *    ‘

g(v, T) = —— • ~^^iv)/(kT)} I ®*k*c c “ Pr^ość światła, k - stała Boltzmanna.

Prawa elektrolizy Faradaya - dwa prawa sformułowane przez Faradaya:

1.    Masa substancji wydzielonej podczas elektrolizy j est proporcjonalna do ładunku, który przepłynął przez elektrolit.

2.    Ładunek Q potrzebny do wydzielenia lub wchłonięcia masy m jest dany zależnością Q=Fmz/M, gdzie: F - stała Faradaya, z - ładunek jonu, M - masa molowa jonu.

Inne sformułowanie:

Stosunek mas mi oraz mj substancji wydzielonych na elektrodach podczas przepływu jednakowych ładunków elektrycznych jest równy stosunkowi ich równoważników elektrochemicznych Ri oraz R2, czyli mi/m2=Ri/R2-

1

Prawa Wiena:

Dla ciała doskonale czarnego \mT = const, gdzie lm jest długością fali, odpowiadającej maksimum emitowanej energii, a T temperaturą termodynamiczną ciała. Tak więc ze wzrostem temperatury maksimum krzywej rozkładu energii widmowej przesuwa się w stronę krótkofalowego końca widma. Prawo to sformułował Wilhelm Wien (1864-1928).

Wiena prawa, dwa prawa opisujące promieniowanie cieplne ciał.

Pierwsze, tzw. prawo przesunięć Wiena, określa zmianę położenia maksimum rozkładu natężenia promieniowania cieplnego przy zmianie temperatury. Zgodnie z nim iloczyn Xttax, tzn. długość fali światła odpowiadającej maksimum natężenia promieniowania cieplnego ciała doskonale czarnego znajdującego się w określonej temperaturze bezwzględnej T i tej temperatury jest stały (X^MYT — const, wielkości te są odwrotnie proporcjonalne), albo, w sformułowaniu równoważnym: stosunek częstotliwości odpowiadającej maksymalnemu natężeniu promieniowania cieplnego w danej temperaturze bezwzględnej T do tej temperatury jest stały (v„«*: T = const, wielkości te są wprost proporcjonalne).

Drugie prawo Wiena określa kształt rozkładu natężenia promieniowania cieplnego w części promieniowania krótkofalowego (tj. dla X « Xmsa). Zgodnie z nim rozkład natężenia promieniowania E ciała doskonale czarnego o temperaturze bezwzględnej T wyraża wzór:

E(X, T) = CiAr3e<32A,T, gdzie Cj, C2 - pewne stałe.

Ciało doskonale czarne, ciało o współczynniku absorpcji równym jedności tzn., które niezależnie od temperatury całkowicie pochłania padające nań promieniowanie posiadające dowolny skład widmowy.

Ciało doskonale czarne jest pewną idealizacją, mającą duże znaczenie w teorii promieniowania. Przybliżoną jego realizacją jest otwór dużej wnęki sferycznej.

Promieniowanie cieplne, promieniowanie termiczne, strumień energii fal elektromagnetycznych emitowanych przez ciało znajdujące się w temperaturze większej od zera bezwzględnego.

W zależności od temperatury ciała w promieniowaniu cieplnym dominować może promieniowanie o różnej długości fal (od kwantów gamma w przypadku wczesnego Wszechświata do mikrofal w przypadku ciał o temperaturze kilku K, najczęściej jest to jednak promieniowanie podczerwone lub światło)

.    j

3. Pewna siatka dyfrakcyjna ma 500 rys/mm. Ile wynosi stała tej siatki?

d = — = 0,002mm = 2-10 6m 500

t \ 1 r i _,i % ♦ .tii


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
88 ♦    Pr. zbiorowa: Poradnik inżyniera elektryka. T. IV. Elektroenergetyka.
grupa I b Zad*. Przyjmując, w> »
IMG 41 m śadan    "*“* Pr*ProWa4.    T *** -■ ^2,. .-*»*
kapusta bóle stawów Świat i ludzie_ 14.IV.201“ i Domowym TJ < sposobem Marek Bardadyn homeopataKa
Foto7

I •** 9 t ♦ * pr f % J
IMAG0343 (2) ] i ; j£./jteU* ♦*ił x4 4 (a-k*/ ^ 9 1 *k Ą„ - - *i(*r*J f i j SuD $Kt *% *♦ * *,
MHZP SZIHy 9 U UĘBgMM >>i f iv ., i
DSCA42 ok,I7vw»nii nr»b>».»i> Ł k—T---“ J " "ru,u" « iwv»y imciiiwowe} ceiuu-.
Image00023 kr»I rutiiNiu y<l • fr/x(M
68299 Image00023 kr»I rutiiNiu y<l • fr/x(M
128 9.8.2.2. Nastaval< -en, -ena, -eno dolazi na prezentsku > « P“« pr»<tev osnovu liś
IV" ^ M V“ i*«>ł.NM i W Hw*: fHt.WP>b4 ł 4 ł
wa • r» Kopiui telcr >afco MIM. 221✓ Pr&fca pertom* ŚrccHa M ^fcłtó 11x11 SreiHa 31
<?*✓ Z^j/7 ^pr
s» B* «pr “ Jj ‘ f ck_ Ł7 ja - a a L ^-- ..——— )

więcej podobnych podstron