skanowanie0005

6.    Odłożyć względem osi długości fali ReobNorwowane linio widmowe. Taki wykres należy sporządzić dla każdej badanej lampy.

7.    Porównując długości fal zaobserwowanych linii widmowyoh z danymi tablicowymi zidentyfikować pierwiastki znajdujące się w przebadanych lampach spektralnych.

8.    Dla każdej z linii H_a, . H„, H_y widma wodoru obliczyć wartość stałej Rydberga ze wzoru (22.4). Następnie obliczyć wartość średnią i odpowiadające jej odchylenie standardowe. Wynik obliczeń porównać z danymi literaturowymi.

Rys. 22.2. Schemat stanowiska pomiarowego ( M - monochromatorJ Z- zasilacz, S- badane źródło promieniowania, 0-j obserwator)

|jk

Literatura uzupełniająca:    [29], [60], [6łf], [%0]

PRZEWODNICTWA ELEKTRYCZNEGO METALI I PÓŁPRZEWODNIKÓW

Niilniu energetyczne elektronów w metalach, półprzewodnikach i »ll elektrykach

Podstawową wielkością opisującą własności elekltryczne mm i aria łów jest ich przewodnictwo właściwe <r. Ze wzg/Lędu na

r

Wielkość tego przewodnictwa wszystkie materiały możemy/umownie podsielić na; przewodniki (metale), pó wodniki oraz dielektryki (izolatory). W warunkach normalnych metale mają ju mwodnictwo właściwe od 10 do 10 (fi rn ], półprzewodniki ml 10⁷ do 10“⁸ ![śF¹m"'¹], a dielektryki od 10“⁹ do 10“¹⁹ |U m ¹] . Właściwsza jednak jest klasyfikacja materiałów ze Waględu na strukturę widma energetycznego elektronów w nich występujących (patrz rys. 23.1).

W pojedynczych atomach energia elektronu krążącego wokół Jądra jest skwantowana, co ozńacza, iż tylko pewne jej wartości mogą być przyjmowane przez elektron (patrz rozdział 22). Ciała stałe są złożone ze wzajemnie ze sobą oddziałujących atomów snajdujących się*" w niewielkich odległościach od siebie. Klsktrony należące do tych atomów wchodzą jednocześnie w skład niała stałego jako jednego układu.. Jednocześnie jednak •lsktrony jako fermiony (cząstki elementarne o połówkowej liczbie spinowej) podlegają tzw. zakazowi Pauliego. Mówi on, iż W układzie może się znajdować co najwyżej jeden fermion określony zadaną czwórką wartości liczb kwantowych n_f 1,    , s.