rozpraszają w zgodnej fazie. Liczba całkowita n wyznacza rząd ugięcia. Podaje ona liczbę długości fali, o którą różnią się składowe pochodzące od dwóch sąsiednich atomów (rys. 4.22). Zachodzi więc, jako konsekwencja periodyczności centrów rozpraszających, zjawisko gwasz-nieciągłe, odmienne od tego, które występuje w przypadku nieuporządkowanego zespołu centrów rozpraszających. Rozpraszanie zostaje zastąpione przez dyfrakcję, stanowiącą jego przypadek szczególny (rys. 4.23).
Z poprzedniego punktu wiemy, że dwa atomy rozpraszają, obecnie zaś dowiedzieliśmy się, że okresowa prosta atomów wywołuje dyfrakcję. Jaka jest granica między tymi dwoma zjawiskami? Przy jakiej liczbie atomów rozpraszanie przechodzi w dyfrakcję? Rozpatrzmy dokładniej wyrażenie
j=J
J]expy<x
J=o
Kwadrat jego wartości bezwzględnej pojawia się we wzorze na natężenie fali rozproszonej przez prostą sieciową
/ = a2 • y%xp ija • y\xp—ija
Wyrazy sumy S = ^exp ijoc tworzą postęp geometryczny, którego pierwszym wyrazem jest 1, iloraz wynosi expza, a ostatnim wyrazem jest expz(/— l)a:
S = l-i-exp/a + exp/2a+ ... expz(/—l)a
Jak pamiętamy, sumę tę można obliczyć odejmując kolejne wyrazy tego równania od wyrazów równania otrzymanego przez jego obustronne pomnożenie przez iloraz postępu i mającego postać:
S• expza = exp/a-ł-exp/2a-ł-exp/3a+ ... expf/a Tą drogą otrzymuje się
s _ exp (//«)— 1 exp(/a)—1
Stąd natężenie jest określone wzorem
/= a2-S-S* = a2 - exP(;7g)-ł . exp(-//«)-!
exp(za)~l exp(— za)— 1
z czego wynika
y ? 2 —2cos/a
I = ar-
2 — 2cosa
i ostatecznie
r— 2 sin2(/q/2) _ 2 sin27r/(a*H) sin2(a/2) a sin27r(a-H)
Jeżeli a • H n, I -+ Pa2, co można wyprowadzić z rysunku 4.20. Ponadto funkcja
sin27r/(a • H)/sin27r(a • H)
417
27 Krystalografia i chemia strukturalna