Obraz1 (127)

8 r D F

8 r D F

Ryś. 12.18. Układ stanów dla alMw metali alkalicznych, (rn dla sWftńw jednoelełrtrónowyeh. uwzględniający rozszczepienie spin^rbita Pbżitójny zaznaczono bez zachowania skali Wskazano kilka prrejść dozwolonych Termy są przesunięte w stosunku do położeń term ów w atomie wodoru (zaznaczonych linią przerywaną po lewej stronie rysunku dla n = 2, 3, 4): najsilniej przesunięte są termy s Rozszczepienie związane n strukturą subtelną maleje dla rosnących Wartości /i i /

Rys. 12.14. Przejścia dozwolone i w/Jtronione miedzy stanami P i D atomów metali alkalicznych, w lytf przypadku dla Irypletu rozmytej widmowej serii pobocznej. Rysunek jest fragmentem rysunku 12.18

moment pędu / ulega zmianie. Jednak całkowity moment pędu j może pozostać nie zmieniony. Zdarza się tak w sytuacjach, gdy orbitalny moment pędu i spin zmieniają się w przeciwnych kierunkach.

Pierwsza widmowa seria główna w atomach metali alkalicznych powstaje z przejść między najniższym stanem ²S,_/a (czyli odpowiednio n = 2,3,4.5,6 dla atomów Li, Na. K. Rb. Cs) i stanami P. czyli ²P,,j i ^JP_VJ Ponieważ termy S są pojedyncze, wobec tego obserwujemy pary linii. To samo odnosi się do serii ostrej. D serii pobocznej, która powstaje z przejść między dwoma najniższymi stanami P. h^zP._J/2 (n = 2.3.4,5,6 dla Li, Na. K, Rb. Cs) i wszystkimi wyższymi ¹S„_ł. Linie serii rozmytej. I serii pobocznej, są jednak tfypletami (por. rys. 12.19), ponieważ zarówno stany P, jak i D są podwójne.

12.10. Struktura subtelna w atomie wodoru

Dzięki temu. że znamy jawną postać funkcji falowych atomu wodoru (rozdz. 10), możemy dla niego wykonać Ścisłe obliczenia struktury subtelnej. Zaczynamy od wyrażenia (1227). opisującego energię rozszczepienia spin -orbita

V,,

ftirmj

(12,32)

229