skrypt166

172

gdzie:

e - ładunek elektronu, m_c - jego masa.

Obrotowi elektronu wokół własnej osi towarzyszy wytworzenie spinowe momentu magnetycznego. Może on przybrać tylko dwie wartości: +1 lub -l| magnelonu Bobra. W atomach magnetyczne momenty spinowe dodają się. W przypadku powłok wypełnionych całkowicie elektronami, wypadkowy mome jest równy zeru. W atomach pierwiastków czwartego okresu (takich jak wana chrom, magnez, żelazo, kobalt, nikiel) w wyniku niecałkowitego zapełnienia orbit, występują wypadkowe magnetyczne momenty spinowe. W ciałach krystalicznych następuje wzajemne oddziaływanie atomów i średnie momenty n są liczbami całkowitymi.

Jądrowy moment magnetyczny, związany ze spinem jądra jest bardzo ma i jego wpływ na wypadkowy moment magnetyczny atomu może być pominięty.]

Indukowane momenty magnetyczne występują przy oddziaływaniu ze-j wnętrznego pola magnetycznego. Wielkość momentu magnetycznego atom zależna będzie od kierunku pola zewnętrznego. Wzajemne oddziaływanie powoduje zawsze jego osłabienie. Należy podkreślić, że zjawisko to występu je we wszystkich materiałach, chociaż wpływ ten jest ilościowo niewielki.

Jak wspomniano wyżej, w wydzielonej objętości materiału następu; wzajemne oddziaływanie momentów magnetycznych elektronów i jąder szczególnych atomów', i podajemy wówczas średni moment magnetyczny ns_: jednostkę objętości. Jest on nazywany wektorem polaryzacji magnetycznej M i] związany jest z natężeniem pola magnetycznego H relacją:

(11.4.

^M = X,„ HoH

gdzie:

%m - podatność magnetyczna materiału,

o

Po - przenikalność magnetyczna próżni równa Ak- 10" 11/m Drugim wektorem opisującym własności magnetyczne materiałów jr wektor indukcji B:

B = n„ H + M = n„ (l + X_m)H = (i₀ H„.H    (1

gdzie:

- względna przenikalność magnetyczna ośrodka.

Strumieniem magnetycznym nazywamy iloczyn indukcji przez przek który strumień ten przenika:

0 = BS    (II.

Zestawienie wielkości i ich jednostek opisujących niektóre właściwości gnetyczne materiałów' zestawiono w tablicy 11.1.