428 hydraulika techniczna, przykłady obliczeń
Niezależnie od konieczności zachowania warunków podobieństwa geometrycznego, kinematycznego i dynamicznego, w badaniach laboratoryjnych musi być również spełniony warunek zachowania jednakowej formy ruchu w korycie naturalnym i na modelu. W warunkach naturalnych woda płynie korytami rzek ruchem burzliwym. Fakt ten sprawdza się przez określenie wartości liczby Reynoldsa dla przepływu w korycie i porównanie jej wartości z liczbą graniczną. W tym celu obliczono średnią prędkość przepływu wody w korycie naturalnym:
, Q' 5 m3/s .
v = —; — g——-9=0,33 m/s (3)
B'ff' 30m-0,5m
Ponieważ w płytkich i szerokich korytach można przyjmować, że promień hydrauliczny jest równy średniej głębokości wody, zatem promień hydrauliczny w korycie naturalnym przyjęto jako równy:
R'=—j- ~ H'=0,5 m (4)
n
Liczba Reynoldsa dla przepływu w korycie naturalnym ma wartość:
Re'=
v' • 4 R' 0,33 m/s • 4 • 0,5 m
=532000
v 1,24-10-6 m2/sL i jest większa od wartości granicznej ( Re' > 2320), co potwierdza burzliwy charakter przepływu w naturalnych warunkach.
W celu sprawdzenia charakteru przepływu w modelowym korycie obliczono średnią
v
Y 1 1*7
prędkość przepływu wody na modelu z zależności — = oev = aL :
v
v = v'aY2 =0,33 m/s I f—1 = 0,047 m/s
PP#
Przyjęto iż promień hydrauliczny jest równy głębokości wody w modelowym korycie, to znaczy R = H = 0,01m.
Liczba Reynoldsa dla przepływu w korycie laboratoryjnym jest równa:
(6)
Re =
v • 4 R 0,047 m/s • 4 • 0,01 m
= 1516
v l,24-10_6m2/sM Jest więc ona mniejsza od wartości granicznej (Re < 2320), co oznacza, że w korycie modelowym woda płynie ruchem laminamym.
Aby uzyskać jednakową formę ruchu na modelu i w naturze, zastosowano skażenie skali podobieństwa geometrycznego, zwane dystorsją. Wprowadzono współczynnik Ot u
dystorsji D = —— = 10, co oznacza, że wymiaiy pionowe zwiększono dziesięcio-
%
krotnie w stosunku do poziomych i sprawdzono słuszność zaproponowanego rozwiązania obliczając ponownie wartość liczby Reynoldsa.
Projektowanie parametrów geometrycznych i hydraulicznych fizycznego modelu 429
Z równań nieustalonego przepływu Saint Venanta wynika, że przy zastosowaniu dystorsji skalę prędkości opisuje zależność:
av=(DaLy'2 (8)
Prędkość przepływu w korycie modelowym jest więc równa:
(i v'z
1° ~) =0,15 m/s
zaś promień hydrauliczny oblicza się z zależności:
/? H 1
a* =~=—= ah =Dcll stąd R = R'Da.L = 0,5 m-10--= 0,lm
(9)
R' H
Liczba Reynoldsa ma wartość:
50
Re =
v4 R 0,15m/s-4*0,l m
= 483000
■ v l,2410‘6ma/s ■ i jest większa od wartości granicznej, co oznacza, że zaproponowane skażenie skali modelu powoduje, iż woda w korycie modelowym płynie ruchem burzliwym, czyli takim, jaki występuje w warunkach naturalnych. Przy przyjętym współczynniku dystorsji D = 10 głębokość wody na modelu jest równa promieniowi hydraulicznemu obliczonemu z zależności (10), tzn. H = R = 0,1 m. Natężenie przepływu obliczono, wiedząc, że przy zastosowaniu dystorsji skalę prędkości opisuje zależność (8), wymiar poziomy strumienia (szerokość) nie uległ zmianie, a wymiar pionowy (głębokość) jest zwiększony D-krotnie:
^r=av -aA =(DctL)l'2aL • Dcll = Di'sa}?
2,5
stąd Q = Q'DhSal5 =5m3/s-10ł>5 •( =0,0089m3/s
Warto zwrócić uwagę na jeszcze jedną konsekwencję skażenia modelu, a mianowicie na spadki podłużne dna. Model koryta rzeki wykonany w skali nieskażonej ma taki
Ot u
sam spadek dna, jak koryta naturalnego, ponieważ a, == —— = 1. Po wprowadzeniu
(13)
współczynnika dystorsji D spadek zwiększa się D-krotnie, co wynika z porównania skali pionowej i poziomej:
a, =
KL &L
Projektując model koryta rzecznego należy, oprócz przyjętych już parametrów, określić także jego współczynnik szorstkości. Obliczony ze wzoru Manninga współczynnik szorstkości w korycie naturalnym ma wartość:
_ fl/2/3^/2 (q>5 m)273 .0,0002*
0,33 m/s
• = 0,027 m",/3s
(15)