82660 Obraz2 (122)

82660 Obraz2 (122)



Wy korzystujemy rozwiązanie nierelalywisiycznego równania Schrodingera dla atomu wodoru, co prowadzi do stanów energetycznych Enl (p. 10.4). W atomie wodoru zarówno poprawka relatywistyczna (p. 8.10), juk i oddziaływanie subtelne są małe w porównaniu i energia E ,, a jednocześnie obie te wielkości są porównywalne. Można więc obliczyć każdą z poprawek oddzielnie i zapisać

^•>1.) ™ ^b,/ 4" En\ +Ą,»*

Oba człony poprawek: jeden związany ż relatywistyczną zmianą masy, EnX, i drugi, związany ze sprzężeniem spin-orbita, El%, razem określąją poprawkę struktury subtelnej £u. Członów tych me będziemy tu szczegółowo obliczać. Pełne obliczenia wykonał Dirac. Wynik ma postać

gdzie


U a

M1

(_ł_

_AW

n

U+1/2

4/i}

c

(lub

w A

Ansętic

■łnti )


(12.33)


oznacza stalą Sommerfelda struktury subtelnej, którą wprowadzono w paragrafie 8.10.

Uwzględniając sprzężenie spin-orbita, otrzymujemy więc taki sam wynik jak poprzednio (p. 8.10) przy obliczaniu poprawki relatywistycznej. Jedyna różnica polega na zastąpieniu / wielkością j. Przesunięcie energetyczne względem poprzednio obliczonej energii E„ , jest rzędu ał, czyli (I/I37)2, a zatem trudne do zmierzenia.

Najważniejszym wnioskiem ze wzoru (12.33) jest lo, że energia związana ze strukturą subtelną w atomie wodoru zależy tylko od j, a nie od I. Oznacza to, że stany różniące się liczbami kwantowymi / (dla tej samej liczby u), ale o tej samej liczbie j mają takie same energie; są one energetycznie zdegenerowane (rys. 12.20).

s    PD


Rys. 12.20. Sirukiura subtelna: rozszczepienie stanów on- I, 2 i 3 (po lewej stronie linia przerywana zaznaczono poziomy nierozszczc pione) zgodnie z leoria Diraca (skala energii me jest zachowana). Przesunięcie związane ze struktura subtelna zaznaczono olwanymi strzałkami Jeżeli oddziaływanie sublclne (sprzężenie spin-orbita) nie |esl brane pod uwagę, lo siany o tym samym / sa (degenerowane Uwzględ niemo sprzężenia nie prowadzi do znuany energii slanów o lej samej liczbie j

Struktura subtelna linii atomu wodoru została więc odtworzona ilościowo. Energio odpowiadające strukturze subtelnej w cięższych atomach są większe, a więc i łatwiejszo do zaobserwowania. Ich obliczanie jest jednak znacznie trudniejsze, ponieważ dokładne obliczenie funkcji falowych dla atomów z większą liczbą elektronów jest o wiele bardziej skomplikowane.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
IMAG0206 Różnice w rozwiązaniu równania Schródingera dla atomu wodoru i atomów wieloelektronowychAto
Zdj 25252525EAcie0357 PĄjnuiacą wartości Trzy wielkości, jakie udaje się obliczyć z równania Schrodl
IMAG0205 Elektronowa struktura atomuRozwiązanie przybliżone równania SchrOdingera dla atomu wieloele
IMGp91 (3) 123 122 rzeczywiste, otrryaojray (rcrwlazujły. te równania niezależnie dla
tm2 II.5.1 Rozwiązanie zespolonych równań Helmholtza dla fal płaskich w ośrodku ze stratami H kx
IMGp91 (3) 123 122 rzeczywiste, otrryaojray (rcrwlazujły. te równania niezależnie dla
18 Renata Wróbel-Rotter co prowadzi do postaci równania obserwacji dla zagregowanej produkcji
12. Koncepcja rozwiązania układu sieci wodociągowej dla małej jednostki osadniczej. Prowadzący -
scan0064 2 65 64 co prowadzi do następującego układu równań Tę fazę hodowli określa się mianem wzros
scan0064 64 co prowadzi do następującego układu równań dX di (7.12) Rozpatrzymy dwa sposoby prowadze
Obraz0 (58) E Rys. 15.4. Superpozycja dwóch fal li i $2 — po lewej stronie — może prowadzić do

więcej podobnych podstron