Laboratorium Podstaw Elektrotechniki Politechniki Lubelskiej
Wykonawcy: Wiesław Rycerz , Tomasz Sugier Lesław Widz |
Symbol grupy ED 4.5 |
||||||
Data wyk. Ćwiczenia 1997-03-17 1997-03-24 |
Symbol ćwiczenia: 5 a,bc |
Temat zadania Modelowanie pól płaskich na papierze elektroprzewodzącym i symulacja tych pól na komputerze |
|||||
|
ZALICZENIE |
|
|
Ocena |
Data |
Podpis |
|
Cel ćwiczenia:
Zapoznanie się z kształtem pól i ich właściwościami dla różnych kształtów przewodnika. Symulacja tych pól na komputerze i wyznaczanie różnych wielkości polowych.
Przyrządy użyte w ćwiczeniu:
woltomierz typ V540;
generator prądu stałego KB-60-01;
pantograf wraz z sondą;
papier elektroprzewodzący;
amperomierz ( klasa 0,5; zakres 30mA; WSInż-EP-43-3/1466; 3403074.76 );
komputer ( program QuickField ).
Wykonanie ćwiczenia:
Modelowanie pól płaskich na papierze elektroprzewodzącym.
Schemat układu pomiarowego.
Uzyskane wykresy linii ekwipotencjalnych są narysowane na załączonych kartkach papieru kancelaryjnego.
Pomiary wykonano dla napięcia U=10V
Wartości prądu przy badaniu poszczególnych pól:
układ walców współosiowych I=27mA;
układ walcowy ( metoda zadania odwrotnego ) I=3,5mA;
układ przewodnika o zmiennym przekroju I=2mA;
2. Wyznaczanie różnych wielkości polowych dla kabla koncentrycznego:
rozkład linii ekwipotencjalnych;
mapa i wektory natężenia pola elektrycznego
punkty a) i b);
Rysunek do punktów a), b) i c)
Sprawdzenie prawa Gaussa - całkowanie po powierzchni ( linie 1 i 2 );
powierzchnia wyznaczona przez linię1 Q1=-1.6e-13 C
powierzchnia wyznaczona przez linię2 Q2 = 2.819e-10 C
Z wyników widać, że ładunek w powierzchni zamkniętej ( 2 ), w której znajduje się źródło pola jest trzy rzędy wielkości większy niż przez powierzchnię zamkniętą (1),
w której nie ma źródła pola. Dlatego możemy przyjąć, że ładunek 1 jest równy zero.
rozkład natężenia pola elektrycznego i potencjału wzdłuż promienia;
3. Pole przepływowe w układzie walcowym:
rozkład linii ekwipotencjalnych;
mapa i wektory natężenia pola elektrycznego
punkty a) i b);
Rysunek do punktów a), b) i c)
a) mapa i obraz wektorów gęstości prądu
sprawdzenie I prawa Kirchoffa - obliczanie całki po powierzchni 1. I = -1.8415 A/m.
wartość prądu płynącego pomiędzy elektrodami , całkując po powierzchni 2 I=3300A/m.
Rozpatrują przypadki f i g możemy stwierdzić, że I prawo Kirchhoffa jest spełnione, gdyż wartość prądu w przypadku f jest znacznie mniejsza od wartości w punkcie g i wolno nam przyjąć jego wartość jako równą zero.
rezystancja przejścia na podstawie wartości prądu obliczonej w punkcie g i wartości napięcia między elektrodami U=10V
Ro= U/I = 10V / 3300A = 0,003 W.
4. Wyznaczanie linii sił pola w układzie walcowym metodą zadania odwrotnego:
a) rozkład linii ekwipotencjalnych
W metodzie zadania odwrotnego linie ekwipotencjalne są prostopadłe w porównaniu do metody normalnej, a jednocześnie są równoległe do wektorów natężenia pola elektrycznego w tym przypadku. Natomiast wektory natężenia pola elektrycznego w metodzie odwrotnej są prostopadłe do wektorów wyznaczanych w metodzie normalnej. Natomiast ich kierunki pokrywają się ze stycznymi linii ekwipotencjalnych z metody normalnej.
5. Pole przepływowe w przewodniku o zmiennym przekroju:
rozkład linii ekwipotencjalnych;
mapa i wektory natężenia pola elektrycznego
punkty a) i b);
Rysunek do punktów a), b) i c)
mapa i obraz wektora gęstości prądu
Wnioski:
W wykonanym ćwiczeniu dokonywaliśmy modelowania pól płaskich na papierze elektroprzewodzącym, a następnie dokonaliśmy komputerowej symulacji tych pól. Porównując wyniki z obu doświadczeń możemy zauważyć, że linie ekwipotencjalne wyznaczone podczas pomiarów z użyciem sondy i pantografu są niemal identyczne z liniami wyznaczonym na komputerze.
Korzystając z metody zadania odwrotnego dla układu walców współosiowych mogliśmy, korzystając tylko z linii ekwipotencjalnych ( które są do siebie wzajemnie prostopadłe ), wyznaczyć linie sił pola elektrycznego, które są prostopadłe do linii ekwipotencjalnych danego pola i pokrywały się z liniami ekwipotencjalnymi pola drugiego.
Podczas symulacji komputerowej mogliśmy też stwierdzić słuszność prawa Gaussa i I prawa Kirchhoffa. Otrzymane wyniki nie odzwierciedlały dokładnie tych praw, ale błąd był bardzo niewielki i z dość dużą dokładnością można było stwierdzić zgodność teorii z praktyką.