IMG!31

, .    _l9 4i ,nożna na wykryte wyznaczyć krzywe odpr/w*^

KarryMjąc *** *    ^ _ftUCfu>ici pary mokrej x - «/#« Z kolei, korjry*^

ya<* *«Wyrn    równic* okieilU na wykresie _r * przebieg rz/^

/ uhUc [»n> ^prrC*' . ,._T/c paty mokrej pokrywają «K * odp.rw.edmm. uoba*^ ,ki^re oorywiicie^^^b ^rc*. / zaznac/cntcm kilku przykładowych lim x - ^

» k^lku irolerm. PJ**'*'*" "* krzywej x-0 znajduje «ię obizar cieczy. n«._frtniw^ ^{Nł r}y^BttBku    /mii duje .K Obszar pory przegrzanej Rozgraniczenie to k**,,

P^’^ro°^d*^,łyW !.,_____'    _{(punlll K}>. » którym objgtóW wU^,»,

>'< “    równe i pu.y") którego granie. mwJry wodą . par. .U|c >_K ery*

«*«=* .nnermy IW

9J. PARAMETRY KALORYCZNE PARY WODNEJ

IV Ubcuch 9 2,93 oprócz obJ«</*> wlWc.wych/iv"n. krzywych gmn,«ny_rt H ubcuch    l . _CT ru łych krzywych «'l »'n* krzywej z - I orwc

I, "raz warloici cep), parowam. (.kraplan.a) r babcie <e M ’ "rzT^tózcrnu « w ponkc.c potrójnym cntalp,. , cn.rop.a w,Wy ccklc, tg ,6w rzo« przy za/    ,£    , ciepła parowa/.,a na krzywych gran.cznyrt «

fcrnpclanny pokazano na rysunku 9 4. sporządzonym na podstawę danych z tabel, 92

Parametry kaloryczne pary mokrej dla określonej temperatury lub ciimer.a i »u»f>-sutłkoici Iw obr/jn* pomiędzy V tżywymi z • O i z - I) można obliczy. / wzmow ^logicznych dr, w/mu na objęiork; właściwą (9 4):

•r+x fjr-o *• •*+* fx"-o

(^f>7>

(*.«»

u.

Jakkolwiek energia wewnętrzna, na krzywych granicznych, me je* podawana w tablicach, to jej wartości można wyznaczyć, korzystając z równania Gibbsa. w 7»pi-C tg**m + P*,

Ważnym pojęciem, związanym z przejściem fazowym woda-para )«* ciepło parowania oznaczane r (jego zależność od temperatury nasycenia pokazano na ry*. 9.4) jak juz powiedziano w rozdziale 9 1, odparowanie wody wymaga dostarczenia odpowiedniej ilości ciepła fi odwrotnie skroplenie pary powoduje odzyskanie takiej 'amej ilości ciepła, oczywiście jeżeli zachodzi w takich samych warunkach termodynamicznych jak parowanie). Ciepło parowania można określić Jako ilość ciepła. kt£rą należy doprowadzić do 1 kg wrzącej cieczy Ina łinii x = O), ahy pr/y stałym ciśnieniu (m więc również w stałej temperaturze) uzyskać I kg pary nasyconej «chcj 'na linii x = 1). Wziąwszy zatem pod uwagę, źc proces ten jest izobaryczny » uwzględniwszy przyjęte juz oznaczenia parametrów na krzywych granicznych, na podstawie pierwszej zasady termodynamiki ciepło parowania można wyliczyć jako

r -1 -i

W /Aiązku z tym, zależność (9 7) można również zapisać w postaci

i +xr

(9.10)

(9 11)

Ponadto, wprowadzenie pojęcia ciepła parowania r pozwala również zm* My fi ko-wać wzór na entropię pary mokrej (9.8). Ponieważ przemiana fazowa parowania (oczy-•Aiicic również kondensacji) zachodzi równocześnie przy stałym ciśnieniu i przy stalrj temperaturze, a - jak pokazano wyżej - ciepło przemiany fazowej jest równe r. ii.o/lj powiązać ze sobą równania (8.21) i (8 25) pomiędzy liniami i 0 i x 1 ott/ymując

i -i ~ r —T , (i" — i

(9 12

łub

po przekształceniu

ky%. *t.A. hnulpta właściwa /' m krzywej x 0. i" na krzywej x J i ciepło parowania r w funkcji temperatury nasycenia l,

j *

(9