8 (1298)

Cca lUfanfo    odtthojj

- kąt graniczny

j)Q.c6$VU^<3- p»^ UĄoMpu \A$ir zaJa^auCci [*>ł~ A&ufu+j R(f 4ceU/jj*AG- Ctp

qvaMicztfijvin f9gr

Dl c. Q y &cp - CM/IS- Avj q£Co LLtcĄd ccthicui C ^nrOtMrcm/a ZOŹOtfAeiMeCfO =0

<Zi duri s £&? caZuo un^iećjo A^ićiowfiKiy> CR o odbiorą.

Rys. 34.24. Całkowite wewnętrzne odbicie światła wysyłanego z punktowego źródła światła S umieszczonego w szkle zachodzi dla wszystkich kątów większych od kąta granicznego #_er. Przy kącie granicznym promień załamany ślizga się po powierzchni granicznej szkło-po wietrze

/Uą Si/h Ocji = /vj^ <ę{/K 9o¹

r\ _    « 4<JL

6W - Q//c <ę i/iĄy -—

'    /U,

\

6 uKa-fTg j -^hMZ /u    bt/T

UAoHj rWiuhAifi yvelu> 14AJ 6^ [V^f' ~^UoisX? ^(tOY\ f

/[£y& Ayiut bi/T V\o\&\/io[e^uZ    Cfiris-Haw Kw^j^ei^s.

-* RrrU'Uo.CiAj pt&wa ocUnccd , zM, oiu-cu^do. u izS^jch'aux2 jea& V<u,aGjeMSo c^iivo, tif mm

HĄoiM po7coa£u(l    (C{d^6 h^luo^ctouooo

t^l^yCóiOM.C CJLPle    /W UC/l^ołCj oUl^U LO ^ru^i•L^/lOJC4 i O ol£'~tyj^<P

ZMa^uAj l^(P ojĄuAAne* jtoToz&mt'

2cuact<L Wui^eWfl 9^ ’•

U)ŁL4>t^ j>unkft aa?Ta    ZMcCtptjujf Pf

joZ puh^fowe. z'/dctCQ    cs*Xx»fA**\oU.

lUUcsiM⁰^' 4^    fa Ciotuń ~t

4u?we |?£?(7oi€W6 qloCq    jefł

AA\M\CicAJ>viC ^yicoj J?<?u\cZ\a.cUw<ę SY-jć-ittp

ptpuł\6Kiclm^    /M)-fdnr/MjCti'

t

Dane je-łfci^Tp -j<UX~ ^TatLucj \j prcteW. AĄocK^iC z loso-d? YtutjĄeMśe- MUlQ dowolnie MfylwakU/jećt puhLctocJ M'^ 'tej    hvif

-jr^CUdu^cmcj j~o&o £yvoLUX -kzl UuUsIycĄ,.

Rp CtMuc' ir promreuUc 1ycli UtU frfdci ydoJne. Ct . PcWLłKClnMiCL ^iCZUtCL olo ^Ut Uul po oi&h£ Z je/f wou>p poiA\ivicttv\ię -fajo/wę,

c/oto fali w chwili ( = O

nowe położenie czota fali w chwiii t = At

Rys. 36.1. Konstrukcja geometryczna Huygensa ilustrująca rozchodzenie się fali płaskiej w próżni