DSC00234 (18)

li

V£ = 0, V5 = 0, Vxś = ff₀—, Vx£ =

Sf    H

Równania te opisują falę elektromagnetyczną. Pierwsze z nich stwierdza, że pole elektryczne B elektromagnetycznej jest polem bezźródłowym, natomiast z czwartego równania wynika, że jest to pole wirowe. Drugie równanie jest spełnione zawsze dla pola magnetycznego - pole magnetyczne jest polem bezźródłowym i jest również polem wirowym, co wynika z równania trzeciego. ”

3. Równanie różniczkowe fali płaskiej

Równanie różniczkowe fali mechanicznej zostało wyprowadzone na str. 60. Równanie fali elektromagnetycznej ma analogiczną postać, z tym że musi być spełnione równocześnie dla obydwu pól:

dx²

d²B_z(x,t)

dx²

| _₂d%(x,t) ~^c TT”

dt²

₂ d²B,(x,t) = c - , ’

di²- I

Jak widać Ma elektromagnetyczna rozchodzi się w kierunku osi x, pole elektryczne skierowane jest zgodnie z osiąy, a pole magnetyczne—zgodnie z osią z kartezjańskiego układu współrzędnych. Rozwiązania tych równań są następujące:

gdzie E₀,B₀- odpowiednio amplituda pola elektrycznego i magnetycznego, w - długość, r—okres Mi. Dla Mi rozchodzącej się w próżni spełniony jest warunek

Es.__L_.

^so

Prędkość Mi w. ośrodku materialnym jest mniejsza:

1

Je&MoMr ’ \

gdzie s_r,fx_r-odpowiednio przenikalność elektryczna i magnetyczna ośrodka.

4. Model Bohra atomu wodoru, powstawanie widma emisyjnego

Zjawiska zachodzące w świecie atomów opisywane są prawami mechaniki kwantowej. Model

Zgodnie z tym modelem atom wodoru składa się. z ciężkiego dodatnio naładowanego jąfjra

atomu Bohra jest modelem klasycznym, ale wyjaśnia w prosty sposób i ź dobrym przybliżeniem powstawanie widm emisyjnych w atomie wodoru.

(protonu), wokół którego, po orbicie kołowej o promieniu r, krąży ujemnie naładowany elektron. Tylko takie orbity są dozwolone, na których moment pędu elektrony jest wielokrotnością

220