DSC00506 (9)

DSC00506 (9)



rvwasię oa nsu.w«^“-----■= Ł . .

Indukcję B0 na osi cewek można obliczyć, wstawiając do wzoru (8) > 0, co daje:


widać że najbardziej jednorodne pole w niewielkich odległościach /• od osi cewek ^■^otrzymuje się dla stosunku D/R równego 1. Układ cewek w takiej wzajemnej odległości rtwasię od nazwiska odkrywcy konfiguracją Helmholtza.

W NI R2 d(p _ n0


- I


NI R:


2n    2n {J~R2+ci2] j


jd<p » Ho


NI R2

Li R*+4*1


(9)


Dla D=R, czyli dla d=Q.5R, otrzymamy z powyższego wzoru całkowitą indukcję na osi cewek w konfiguracji Helmholtza:

B0 = 0.7155/jo


NI

R


(10)


Wiązka elektronów, użyta w doświadczeniu, porusza się w obszarze przyosiowyni, nie przekraczając odległości 0.3R od osi. Numeryczne obliczenie indukcji z.e wzoru 1.8) w konfiguracji Helmholtza dla odległości r=0.3i? daje wynik różniący się o 0,38 % od wartości /,>0 na osi. Oznacza to, że z taką właśnie dokładnością zapewniona jest jednorodność pola w rozpatrywanym zakresie odległości. Ponieważ promień cewek użytych w zestawie laboratoryjnym wynosi /?-0.210 m, a liczba zwojów A/=154, to stałe wielkości we wzorze (10) można zastąpić jedną stalą K, co daje ostateczny wzór na indukcję pola magnetycznego:

B = KI\    (11)

gdzie £ =0.6578-10° i

A

Przy pomiarze indukcji B istotnym jest dokładny pomiar natężenia prądu 1 w cewkach Iłelmholtza.

III. Metodologia wykonania pomiarów Opis układu pomiarowego

Układ pomiarowy przedstawiony jest na Rys. 5. Układ dwóch współosiowych cewek 1, z których każda składa się z N= 154 zwojów, wytwarza pole magnetyczne. Odległość D między cewkami jest równa ich promieniowi i?=0.210 m. Dla takiej konfiguracji, wytworzone pole jest w przybliżeniu jednorodne w przestrzeni wewnątrz bańki szklanej 2 i skierowane wzdłuż osi cewek. W bańce tej znajduje się działo elektronowe 4. Wytworzona przez nie wiązka elektronów porusza się w polu magnetycznym po łuku okręgu. Wewnątrz lampy znajduje się metalowa drabinka 3 pokryta farbą świecącą pod wpływem padających elektronów, pozwalająca na dokładny pomiar średnicy toru ich ruchu. Bańka jest wypełniona rozrzedzonym argonem pod ciśnieniem 0.1 Pa. Gaz ten odgrywa ważną rolę w doświadczeniu, ponieważ elektrony zderzając się z cząsteczkami gazu powodują ich jonizację. Na skutek rekombinacji jonów argonu zachodzi zjawisko luminescencji i możliwa staje się obserwacja toru ruchu elektronów. Jednocześnie jony argonu, oddziałując elektrostatycznie z elektronami, przeciwdziałają rozpraszaniu się wiązki elektronowej na skutek elektrostatycznego odpychania się elektronów.

badaniem zasilacza napięciowego jest dostarczenie napięć 6.3 V, -50 V oraz 250 V do działa elektronowego, a zasilacza prądowego - dostarczenie prądu do cewek.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Rzuty mongea131 73 Nb) OA Rys. 67 Ponieważ punkt P leży na okręgu r - równoleżniku sfery, to P należ
31567 skanuj0228 (3) Rozdział 8. ♦ Cookies i sesje 241Śledzenie użytkownika Sesje można wykorzystać
DSC00501 KONTROLA PROCESU SPALANIA Wykres ma następującą konstrukcję: Na osi odciętych znajduje się
image1642 g - f<aK < g + ć - &<. aK < &W~s< *
?egna?ek8 49 49 „tuta M ffw«wno!ogicawj c id im ni Cłłowłdci srnwHnóW **t AK* IWO ramio nora*. W“ *
img118 118 także wektory własne macierzy kowariancji Cxx. Istotnie, spróbujmy szukać punktu stałego
rozdział 5 (7) I    2 W“>° nojtuiintojszych składników aktywów I zobowiązać według
14 Mim -t*MUł HlKMlt. • -J 1.111 INI aMM AM V M« Ma* «•».** -I- I »• . bJ 4 w/ił» f? W»“i* i.i)n
- w* ■skrto* f.^wu - f^etri» **Ś9SŚft« łfci &-mfa w^55^§^W“" ^VJ *P®mm-. ?®§m jega®
NW8 .1VAv    iI mm v; W♦,
rozdział 5 (7) I    2 W“>° nojtuiintojszych składników aktywów I zobowiązać według

więcej podobnych podstron