Tabela Pomiarów dla dużych napięć:
U |
I |
lv |
zakres U |
zakres I |
rozdziel. |
AU |
Al |
R |
AR |
ivl |
|mA| |
|mA] |
[VJ |
i™*] |
In-rAI |
M |
1™*I |
[0| |
10] |
28 |
66.2 |
0.00005 |
30 |
200 |
0,1 |
0.75 |
0,89 |
422,96 |
5.73 |
26 |
61,2 |
0,00004 |
30 |
200 |
0,1 |
0.75 |
0,83 |
424,84 |
5.8 |
24 |
66.6 |
0.00004 |
30 |
2UL |
0,1 |
0.75 |
0,78 |
424,03 |
5,86 |
22 |
52 |
0.00004 |
30 |
200 |
0.1 |
0.75 |
0.72 |
423,08 |
5.9 |
20 |
47.2 |
0,00003 |
30 |
200 |
0,1 |
0,67 |
423,73 |
6, | |
18 |
42,3 |
0,00003 |
30 |
200 |
0.1 |
0,75 |
0.61 |
425.53 |
6.13 |
16 |
37,6 |
0,00003 |
30 |
200 |
o.i |
0.75 |
0,55 |
425,53 |
6,26 |
14 |
32.9 |
0 3 31302 |
30 |
200 |
0.1 |
0.75 |
0.49 |
425,53 |
6,42 |
12 |
28,2 |
0,00002 |
30 |
200 |
0,1 |
0,75 |
0,44 |
425,53 |
6,64 |
10 |
23,4 |
0,00002 |
30 |
200 |
0,1 |
0,75 |
0,38 |
427,35 |
6,99 |
8 |
18,88 |
n mii.: |
10 |
20 |
0.01 |
0.25 |
0,24 |
423,73 |
5.32 |
6 |
14,09 |
0.00003 |
10 |
20 |
0.01 |
0.25 |
0,18 |
425,83 |
5.43 |
4 |
9,33 |
0,00002 |
10 |
20 |
0,01 |
0,25 |
:.'2 |
423,72 |
5,63 |
2 |
4.77 |
0,00003 |
3 |
20 |
0,01 |
0,075 |
0.07 |
419.29 |
5,93 |
1 |
2.38 |
0.00005 |
1 |
20 |
0.01 |
0,025 |
0734 |
420,17 |
6.82 |
0 |
0 |
0.00 |
1 |
20 |
0.01 |
0,025 |
0.0 |
- |
- |
_RfL _LQL 0.3 0,3 0,3 0.3 0.3 0.3 0.3 0.3 0.3 0,3 0,9 0.91 0.92 2J93 8£3
DUŻE NAPIĘCIA | ||
J(U) a |
2,36 -0,058 |
b |
Sa |
0,0029 0,046 |
Sb |
R*2 |
0,99998 | |
U(J) |
0,4? 07525 |
R z MNK 423,71 |
0,00052 07319 |
ARr 0,52 | |
0,99998 |
W danej serii pomiarowej widać przewagę błędu systematycznego nad błędami przypadkowymi oraz poprawką a więc stosujemy metodę obliczania rezystancji z najlepiej dopasowanego pomiaru przyjmując jego błąd systematyczny. Błędy pozostałe pomijamy.
R1 |
A Rsr |
ARr |
A Rp |
422.96 |
5,73 |
0,52 |
0.3 |
Podsumowując przyjmiemy wiec ze dla dużych napięć:
R,=(422,9±5,7)Q