plik


ÿþ3. Klasyfikacja o[rodków 3.1. Równania materiaBowe Dla szerokiej klasy o[rodków zale|no[ci midzy wektorami wystpujcymi w równaniach Maxwella mo|na opisa w postaci tzw. równaD materiaBowych: D = µE (3.1) B = µH (3.2) j = ÃE (3.3) gdzie µ, µ, Ã s wielko[ciami charakteryzujcymi o[rodek: µ  przenikalno[ci elektryczn, µ  przenikalno[ci magnetyczn, Ã  konduktywno[ci. Obie przenikalno[ci odniesione s do przeni- kalno[ci pró|ni przez bezwymiarowe wielko[ci wzgldne µw i µw: µ = µwµ0 (3.4) µ = µw µ0 (3.5) Pró|nia w ujciu klasycznej teorii pola jest o[rodkiem materialnym której wBasno[ci opisuj w zu- peBno[ci dwie staBe µ0  przenikalno[ elektryczna pró|ni i µ0  przenikalno[ magnetyczna pró|ni, które w ukBadzie SI s równe: H µ0 = 4À Å"10-7 (3.6) m 1 10-9 F µ0 = H" (3.7) µ0c2 36À m 3.2. Rodzaje o[rodków W zale|no[ci od wa|niejszych kryteriów klasyfikacji mo|emy podzieli o[rodki na:  jednorodne albo niejednorodne (µ, µ, Ã s skalarami i nie zale| albo zale| od wspóBrzdnych),  liniowe albo nieliniowe (równania (3.1) do (3.3) s liniowe albo nieliniowe),  dyspersyjne i niedyspersyjne (µ, µ, Ã zale| albo nie zale| od czstotliwo[ci),  przewodniki i dielektryki (decyduje warto[ Ã, np. do dielektryków idealnych zbli|a si powie- trze  Ã = 10 30 S/m, do przewodników idealnych zbli|aj si metale  Ã = 107 S/m),  izotropowe albo anizotropowe (µ, µ, Ã s skalarami albo tensorami drugiego rzdu). PrzykBad: W o[rodku o anizotropii dielektrycznej wektory D i E zwizane s zale|no[ci: D1 µ11 µ12 µ13 E1 L O L OL O M P M PM P D2 = µ21 µ22 µ23 E2 M P M PM P albo w notacji Einsteina Di = µijEj . M P M PM P D3 µ31 µ32 µ33 E3 N Q N QN Q W szerokiej klasie o[rodków tensor µij jest symetryczny, mówimy wtedy o anizotropii zwykBej. 3-1 3.3. O[rodki spolaryzowane Osobnego potraktowania wymagaj substancje, które elektrycznie i magnetycznie polaryzuj si. W spolaryzowanej materii istniej  zwizane Badunki i  zwizane prdy nad którymi nie mamy bezpo[redniej kontroli. Do opisu tych zjawisk wprowadza si wektor polaryzacji elektrycznej P i wektor polaryzacji magnetycznej M, które wyznaczaj Ázw i jzw w nastpujcy sposób: Ázw =-" Å" P (3.8) jzw ="× M (3.9) Takie podej[cie prowadzi do wygodniejszego zapisu równaD z postaci podanej przez Maxwella (mikroskopowej) do tzw. makroskopowej. Prawo Gaussa i prawo Ampère a z poprawk Maxwella uzyskuj inn posta. Pojawiaj si gsto[ objto[ciowa Badunku swobodnego Á0 i gsto[ objto- [ciowa prdu swobodnego j0 oraz dodatkowo D i H które zdefiniowane s jako: D = µ0E + P (3.10) 1 H = B - M (3.11) µ0 Równania (3.10) i (3.11) s wBa[nie równaniami materiaBowymi o które nale|y uzupeBni równa- nia Maxwella w postaci makroskopowej. Zale| one od wBa[ciwo[ci substancji; dla o[rodka linio- wego P = µ0 ÇeE i M = ÇmH (3.12) tak wic 1 D = µE i H = B (3.13) µ gdzie µ a" µ0(1+ Çe ) i µ a" µ0(1+ Çm ). Wielko[ci Çe i Çm nazywaj si odpowiednio podatno[ci elektryczn i magnetyczn o[rodka liniowego. 3-2

Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
03 Klasyfikacja metod pomiarowych 1
863 03
ALL L130310?lass101
Mode 03 Chaos Mode
2009 03 Our 100Th Issue
jezyk ukrainski lekcja 03
DB Movie 03 Mysterious Adventures
Szkol Okres pracodawców 03 ochrona ppoż
Fakty nieznane , bo niebyłe Nasz Dziennik, 2011 03 16
2009 03 BP KGP Niebieska karta sprawozdanie za 2008rid&657
Gigabit Ethernet 03
Klasyfikacja części mowy
Kuchnia francuska po prostu (odc 03) Kolorowe budynie

więcej podobnych podstron