Stąd impedancja Thevenina:
Z.T =labo =20 + Zz =(30-jl0)n
Rys. 9.13a. Schemat do wyznaczania SEM Thevenina
SEM Thevenina wyznaczamy zwijając gałęzie równoległe (rys. 9.13b.) i dodając napięcia na połączonych szeregowo elementach.
ĘT =y_ab0=I_Zz+L-20 = 10-(10-jl0)+10-20 = (30°-jl00)V (Prąd / ze schematu do wyznaczania SEM Thevenina ma wartość skuteczną zespoloną taką jak prąd źródłowy.)
Schemat obwodu po przekształceniu pokazano na rys. 9.14 (można go uzyskać także metodą zwijania). Wartość skuteczną zespoloną prądu l_ab otrzymamy dzieląc sumę wartości skutecznych zespolonych sił elektromotorycznych przez sumę impedancji zespolonych obwodu (co wynika z II prawa Kirchhoffa):
300- j 100 + j 100 _300_
-ab ~ (R + 30)+j(XL-10) ” (R+30)+j(XL-10)
SEM E ma wartość skuteczną
zespoloną E = jlOOV, tak więc jej (30-j 10) fi
Rys. 9.14. Schemat obwodu III po przekształceniu
początkowy kąt fazowy jest równy f/E = ~ rc,d ■ Prąd iab ma być przesunięty w stosunku do £ o kąt —
< E,lab -^rad. Zatem ma on
początkowy kąt fazowy równy zero lub n, stąd jego wartość skuteczna zespolona ma argument równy zeru, a więc posiada tylko część rzeczywistą:
Im(I_ab) = 0
Aby wykorzystać tę zależność trzeba przekształcić wyrażenie na prąd I_ab w ten sposób, by oddzielić od siebie jego część rzeczywistą od części urojonej. W tym celu licznik i mianownik wyrażenia mnożymy przez liczbę sprzężoną z mianownikiem:
j =_300-[(R + 30)-j(XL-10)J_=
-ab l(H+30) +j(XL -10)]• l(R + 30)- j(X,-10))
300-(R + 30) 300-(Xl-10)
( R +30 )2 + (X L-10 )2 ' (R+30)2 +(XL -10 )2
Można teraz sformułować równanie: