8748916527

WSZECHŚWIAT 107

samo zbliżenie go do ciała naelektryzowa-nego, zyskuje dwa równe sobie ładunki elektryczne znaków przeciwnych (ryc. 2a), jest teraz dla nas całkiem oczywiste. Oto elektrony wchodzące w skład atomów przewodnika B, zbliżonego do ciała A naeleklry-zowanego np. ujemnie, doznają działania sił odpychających (elektryczności równoimien-ne). To samo dotyczy tzw. swobodnych elektronów, które już z jakichkolwiek innych powodów oderwały się od jądra. Te elektrony, które są bardizo słabo związane z jądrami, odrywają się od nich i razem z elektronami «swobodnymi» wędrują do tego końca przewodnika B, który jest oddalony od ciała naelektryzowanego A; w ten sposób część przewodnika B, bardziej odległa od ciała A, ma nadmiar elektronów (w stosunku do stanu normalnego), dlatego wykazuje ładunek ujemny, bliższa zaś część mając niedobór elektronów, zdradiza ładunek dodatni, oczywiście tej samej wielkości, jak dalsza ujemny.

atomów w 1 cm³. Stzybkość tego ruchu bezładnego jest kolosalna, bo przekracza 2000 km/sek. Dla umożliwienia tego szybkiego ruchu elektronom, zbędne jest wiercenie tych otworów, których domagał się ów cesarski dygnitarz, bo metale już bez tego są dla elektronów aż zanadto « dziura we». Przecież wymiary jądra, elektronów i ich wza-

Ryc. 2a. Indukcja elektrostatyczna. A — ciało naelektryzowane, B — przewodnik.

Hyc. 2b. Przepływanie prądu przez pręt metalowy. Fi — siła odpychająca elektron, F₂ — siła przyciągająca elektron, Q — ciała o różnych potencjałach elektrycznych (+, —).

PRĄD ELEKTRYCZNY

Przejdźmy jednak nareszcie do rozpatrzenia prądu elektrycznego. Najczęściej mamy do czynienia z prądami elektr. płynącymi w metalach, więc wypada się nimi przede wszystkim izająć.

Metale są dobrymi przewodnikami, więc najbardziej zewnętrzne elektrony poszczególnych atomów, ogromnie łatwo odrywają się od atomu, dlatego w metalach występują atomy, jony i swobodne elektrony. Te ostatnie poruszają się ruchem bezładnym w przestrzeniach międzyatomowych, tworząc niejako «gaiz elektronowym Ilość tych elektronów-włóczęgów może być w metalach — przy odpowiednich warunkach — wprost niewyobrażalnie wielka, gdyż taką jest ilość atomów. Aby sobie len fakt lepiej uprzytomnić przypominam, że wymiary średnicy atomu są rzędu lO⁸ cm, a dla otrzymania objętości należy średnicę podnieść do Potęgi trzeciej, więc — uwzględniając czynnik przy 10-⁸ cm — otrzymamy rząd od 1P'*- cm³ do 10-²⁴ cm³. Odwrotności tych ^C2yli 10-²² do lO²⁴ orientują nas o ilości jemne odległości w atomie wyglądają tak, jak jabłka o średnicy 5 cm oddalone jedno od drugiego o 5 km! Skoro więc sam atom ma tyle wolnej od «materii» przestrzeni, to chyba miejsce między poszczególnymi atomami nie jest bardziej zagęszczone.

Gdy chcemy, by przez pręt metalowy płynął prąd elektryczny, to musimy do tego pręta przyłożyć napięcie tj. połączyć końce tego pręta z ciałami o różnych potencjałach elektrycznych (ryc. 2b). Ciała, które posiadają tę samą ilość elektronów (równomiernie rozłożonych) co i protonów, mają potencjał elektr. zerowy, czyli ten sam, jaki ma ziemia. Potencjału elektr. dodatniego nabierają ciała, gdy ujmiemy im pewną ilość elektronów, a znowu wykazują potencjał elektr. ujemny, gdy posiadają więcej elektronów niż protonów. Z tego mamy oczywisty wniosek, że ciało mające potencjał dodatni, obarczone jest ładunkiem dodatnim, a ładunek elektr. ujemny posiada ciało wykazujące potencjał ujemny. W ten sposób zrozumiałym teraz jest, że elektrony naszego pręta metalowego, do którego przyłożono napięcie, znajdują się pod działaniem sił przyciąga-