16. Ponownie zwiększamy wartość 0e o 5 C. Powtarzamy cały algorytm obliczeniowy dla układu odwróconego dla 0e=+5°C (punkty l-j-13) i rysujemy wykres rozkładu ciśnień nasyconej pary wodnej i ciśnień cząstkowych pary wodnej w skali oporów dyfuzyjnych dla układu odwróconego dla 0c=+5 °C
0 500 1000 1500 2000 2500 3000
Opór dyfuzyjny przegrody - rw [m2’h*Pa/g]
Wykresy ciśnień dla układu odwróconego przecinają się dla 0e=+5°C. Kondensacja między warstwowa dla układu poprawnego dalej zachodzi. Należy sprawdzić przy jakiej temperaturze 0e kondensacja międzywarstwowa nie zachodzi.
17. Ponownie zwiększamy wartość 0C o 5°C. Powtarzamy cały algorytm obliczeniowy dla układu odwróconego dla 0c=+lO°C (punkty l-rl3) i rysujemy wykres rozkładu ciśnień nasyconej pary wodnej i ciśnień cząstkowych pary wodnej w skali oporów dyfuzyjnych dla układu odwróconego dla 0e=+lO°C
Rozkład ciśnień pary wodnej dla 0e=+10°C dla układu odwróconego
Opór dyfuzyjny przegrody - rw [m2*h*Pa/g]
Wykresy ciśnień dla układu odwróconego dla 0e=+lO°C już nie przecinają się. W związku z czym należy znaleźć przy jakiej temperaturze oba wykresy będą do siebie styczne (będą miały jeden punkt wspólny.
© Łukasz Nowak, Instytut Budownictwa, Politechnika Wrocławska, e-mail:lukasz.nowak@pwr.wroc.pl 6