1.a)

dla osiowego U2=U1 i tyle się zmienia 2

2

2

2

2

2

C







2

C

2

1

U2

U1

w2

w1

reszta to samo

l







utinf

2

2

2

l

 U 





utinf

U2 C

2

2U

U1 C1U

b)

Δp

 

ut

ρ lutinf

c)

1

H





ut

lutinf

g

2.

3.

ΔP  ΔP



spietrzenie całkowite

∆Pcteo -przyrost ciśnia na całej wysokości c

ΔPcteo

S

cteo

w S.w stratu jednostkowe łopatek=const Wydajnośc

 1 

2

2





V  π  D







D

 z

D

z

w  cz

4 

c.z - składowa osiowa prędkości średniej N  ΔPcV

4.

kąt pochylenia β2 ma wpływ przyrostu linowego wydajności przy ustalonych pozostałaych parametrach

łopatki wygięte do przodu powodują odrywanie się strugi i straty energii, stosowane zadko β<90

łopatki wygięte to tył zwiększają drogę tarcia ale zapewniają łagodną zmianę przekroju, co zapewnia lepsze warunki przepływu β2>90

5.

K  mcl

gdzie k -kręt wirnika; m - masa strugi, c prędkość,l odległość od osi l

 U 





praca jednostkowa utinf

U2 C

2

2U

U1 C1U

l 

 

gdzie μ-liczba zmienjszenia mocy ; η sprawnosc przepływu wentylatora u

η μ lutinf

moc jak wcześniej Γ  (2π)

 

r   

2



2 C2u

r1 C1u

lutinf

ω Γ

gdzie ω-prędkosć katowa wirnika ; Γ cyrkulacja 6. Założenia Eulera dla wirnika

-płyn nie ściśliwy i nie lepki ρ=const ; μ=0

- nieskończona ilosc nieskończenie cienkich lopatek n=inf

- w przepływie przez wirnik zachowana jest wymetria osiowa dθ/dτ = 0

- czynnik wstepnie zawirowany C



1u

0