DSCN1642

DSCN1642



49


f. Krzepnięcie odlewu

niż wartość siły napędowej (rys. 1.35). Jeśli założyć zarodek o symetrii kulistej, to jogo promień określa równanie

(1.25)


. ^    _ 2ysi

m&Óym HAT

gdzie: YiL energia powierzchniowa właściwa (napięcie powierzchniowo) granicy międzyfazowej ciecz-krysztoł, AGy różnica między energią swobodną jednostki objętości kryształu a taką samą objętością fazy ciekłej, AH utajone ciepło topnienia, T, temperatura topnienia, AT(T,— T) przechłodzenic.

Po podstawieniu promienia zarodka krytycznego r można wyznaczyć energię aktywacji procesu zarodkowania

(1.26)


A_.    16 yll?

Z równania (1.25) wynika, iż r* zmniejsza się ze wzrostem AT, co jest oczywiste, ponieważ im mniejszy jest wymiar zarodka krytycznego tym większe prawdopodobieństwo utworzenia w jednostce objętości cieczy zespołu bliskiego uporządkowania o wielkości równej lub większej od krytycznej. Oznacza to, że większemu przechłodzeniu odpowiada większa częstość zarodkowania ly, która bezpośrednio wpływa na szybkość krystalizacji. W przypadku metali, takich jak Fe czy Ni, przechłodzenic wymagane dla zarodkowania homogenicznego przewyższa 100 °C. Okazuje się, iż wbrew wcześniejszym poglądom, takie przechłodzenic jest całkiem możliwe podczas odlewania, ponieważ ciekły metal styka się z formą tylko punktowo, gdzie następuje bardzo szybkie odprowadzenie ciepła [8]. Warto zauważyć, że to iż zarodkowanie odbywa się z udziałom powierzchni formy nic oznacza automatycznie zarodkowania heterogenicznego, ponieważ ciekły metal jest odizolowany od ścianki formy cienką warstowką tlenku, która uniemożliwia kontakt atomowy z powierzchnią formy.

Zarodkowanie heterogeniczne polega na wykorzystaniu w procesie zarodkowania różnego rodzaju powierzchni wtrąceń czy też zanieczyszczeń obecnych w ciekłym metalu, albo ścianek formy odlewniczej lub wlewnicy. W tym przypadku istniejące powierzchnie stanowią preferowane miejsca zarodkowania zmniejszające energię aktywacji procesu, którą opisuje równanie

AGjJi = AGiamflO) = AG*


łhoni


2—3cos0+cos50


(1.27)


gdzie 0 — kąt zwilżania.

Łatwo zauważyć, iż zarodkowanie homogeniczne jest szczególnym przypadkiem zarodkowania heterogenicznego, gdy kąt zwilżania podłoża 180 “O.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
DSCN1633 41 1.3. Krzepnięcie odlewu nięcia, zależy w oczywisty sposób zarówno od geometrii i własnoś
DSCN1637 45 1.3. Krzepnięcie odlewu skurczem objętościowym i podajemy w procentach objętości. Z prze
DSCN1639 47 1.3. Krzepnięcie odlewu Morfologia (tj. ukształtowanie) kryształów zależy nie tylko od w
DSCN1662 69 l.i. Krzepnięcie odlewu iymeek 152 Główne typy krzepnięcia metali i stopów: a) strefowe
DSCN1682 Jj. Krzepnięcie odlewu Jj. Krzepnięcie odlewu Temperaturo, °C Rysunek 1.72 Wykresy zmian ob
Osobnym problemem przy opisie szybkości wnikania i przenikania masy jest wartość siły napędowej, zar
img092 a największa wartość siły poprzecznej (rys. 8-4b) p}_ 2 15 6 2 = 45 kN. Największe wartości
DSCN1650 57 57 ij. Krzepnięcie odlewu Rysunek 1.42 Relacje między wartością energii swobodnej a
DSCN1674 /.i. Krzepnięcie odlewu 81 Przykładowe wartości parametrów występujących we wzorze (1.35)
Ad. A) Główne siły napędowe zarządzania wartością •    prywatyzacja •
DSCN1676 OJ l.j. Krzepnięcie oaiewu części odlewu. Jeżeli do nadlewu nie jest dołączony wlew doprowa
skanowanie00012 (2) Lista 3 Zad 1) Oblicz minimalną wartość siły, z jaką musi działać układ napędowy
DSCN1658 /.i. Krzepnięcie odlewu 65 jakość metalurgiczna ciekłego metalu. Nic więc dziwnego, że opra
DSCN1660 J 3 Krzepnięcie odlewu_____—l£59QH Rysunek Ul. Przykładowy wykres ATD (otrzymany dla silumi
DSCN1668 1.3. Krzepnięcie odlewu 75 nywaniem oporów przepływu metalu zasilającego przez krzepnący od
DSCN1670 1.3. Krzepnięcie odlewu 77 Warto zwrócić uwagę, że identyczny gradient temperatury, jaki wy
DSCN1680 1.3. Krzepnięcie odlewu 87 (1.38) gdzie współczynnik fr zależny od temperatury T, metalu

więcej podobnych podstron