87453

Postulaty mechaniki kwantowej 1    Zrodtcm uifouuacji o dynamicznych wlasciwwscoch c/aitki jat fuikcja falowa ¥ ITfrOI* Fwkcja falowa w tej postaci obola gęstoic prawdepodcbuintwa połoZam cząstki w punkcie x u cuuuc L Całka / tego wnaZaiu irotoi* porwali określić prawd opo doli martwo /iialc/iaiu cząstki w daiym przedruk którym u to nutce cakawuiua 2    Zmienne dynamiczne w mechanice kwantowej ej rcprczatfowanc przez hcmutowikic operatory liniowe Każdej zmiennej odpowiada operator operatory wszyrfkich /nucimy cli dyiuiiuc/nych są twnczcric z opaatocow połaZam i pędu PtzeiiuauKHC iloczynu operatorów bada się tworząc kona tatar w portier “ W • Jetlt kouitjla jest równy zero operatory u przemienne a co za tym ilzic moZiu jednocześnie ortio oktoIlC WKlkosciktCic tcpicztnhlją	Qók Qk^k . pognanie w Ig postaci ttazy-wilie jed równaniem własnym a tk . Vt parametry i nazywane sa odpowiednio funkcja własną i wątłością własna tego operatora 3 Funkcja falowa musi spełniać rownaiuc ^1 “ *** ’ jest lorównanie Scłirodingaa zależne od czwu a 11 jest hamiltonianem czyli operatorem energii całkowitej cządki w przypadku gdy Hamiltonian niezalcZy od czam równane przyjmuje posłac/?V^/ = EV Zwane równaniem Schrodmgcra ntzcalcznym od czasuJcsł lo równanie własne hamiltonianu paiametr Ejest energią własna	4 Możliwym wynikiem paiu.uu danej Zmiennej możebyć tyko wartość wianu jej operatora Wynik kakrcbiego poriuaiu moZe być oki cslany tylko z pewnym prawdopodob icnstwem Sr okna wato* dużej liczby potmaow pcwnwrj nnecniKj jot nazywana jert w-artorc u oczckiw aia oper Kor a tej zmictmcj ■ ckicrloa w anem/ ¥*" z tym Ze frakcja ¥ uiui byc unormowana
Podstawowe wickodciw spcktioskopu mokkularnej -Absorpcja promieniowania- proce* pochłaniania tali elektromagnetycznej ptzez cuło Czartki motta poclilatuac tyko promieniowanie o ckicslcncj częstotliwości w wyuku tego z widma £ali ziukAja pewne częstotliwości Mur a absapcji jest nbtorbancja wyiazoiu wżerem A =Lj(I*/I> gd/sc r- nalcZctuc * w ul la padającego na próbkę 1 natężenie świat b po przejrewt przez próbkę Mement pizcjscia-widko* cfcicslająca prawdcpodobiatstwD przqrcia cząstki pomiędzy dwoma stanami kw altowy nu oblicza «tę go ze wzoru |i-/r^ Reguła wyboru mówi przejma są dozwokne jerli drpobwy momcit przejma jest rożny od zwą Spotob obsadzana stara*v energetycznych wylicza sic z lazkbdu Bok/maia Wtedy dotmek obradzatn kolejnych ftanów cnagctycznych N ^u przy jurne postać -*• ” r"^"	Modeł cząstki w studiu potencjału Przyjmuje nę Zew takiej studni energia potcncjabia jest równa 0 a poza nią dąZy do nieskończoności Cząstka w takiej studni jest określona funkcją falow-a w postaci ¥ Asm(kx>'Bcosflce) Kwantowanie energii cząstki. (Wzór na energię. odległość pomiędzy kolejnymi stanami energetycznymi rośnie An^A2 razy) prawdopodobieństwo znalezienia cząstki w danym obszarze.	Oscylator turmonic/ny Energia potencjalna wyra Zoiu r ostaniem V-0.5kx^A2 Oo/wolsne poziomy energii oscylacji E«<v*0.5MV2m<k/Mry*0.S v=0.1.2.3. Poziomy aicigclyc/iic są od nebie jednakowo odległe W widmie Kaunna sa rcjcstrowniK ty ko drgania wynkayacc ze zinuny polaryzowakiosci cząstki w taki sposob Ze wr pokiZenni równowagi mc jest lo ekstremum
Rotidor Pryzjnmjc nę marę zrcdikowitut cząstki i stalosc pronuctua po którym porusza <ie mara ziedukowana a takZc załoZctuc 2c cnogu potencjalna jest równa 0 wiec całkowita energia jest iowna cna gu kinetycznej Ek=B Bh h/2*>^A2/21 1 monmt bczwladnoici I-ilgzi edukowana )r2 B-hcB<zbcską) B(z kreską)- częstose Widmo powstaje tyko dla czystek w fazie gazowej Czartki itutza nucę trwały naomett dipoli wy czyli mirza być pol.niK widmo jest w postaci rzeregu w askich panu o dokgłoici 2B(zkrcska)