Jądro atomowe, 4


Przemiany jądrowe

Przez przemianę jądrową rozumiemy przekształcenie się danego jądra atomowego w inne jądro w połączeniu z emisją cząstki 0x01 graphic
(jądra  helu 0x01 graphic
), 0x01 graphic
(elektronu albo pozytonu)  lub 0x01 graphic
(fotonu). Nazwa przemiany określona jest przez nazwę emitowanej cząstki. Za przemianę 0x01 graphic
uważa się także wychwyt elektronu 0x01 graphic
z powłoki atomowej.

Kiedy wyemitowana jest cząstka 0x01 graphic
, to przekształcane jądro ma liczbę masową mniejszą o 4 i liczbę atomową mniejszą o 2. 

0x01 graphic

(5.3.1)

W przemianie 0x01 graphic
liczba masowa się nie zmienia, a liczba atomowa zmienia się o jeden:

0x01 graphic

(5.3.2)

W przemianie 0x01 graphic
obie liczby pozostają niezmienione, zmienia się natomiast energia wzbudzenia jądra

0x01 graphic

(5.3.3)

Przemiany zachodzące samorzutnie nazywamy naturalnymi przemianami jądrowymi, a izotopy pierwiastków ulegających przemianom naturalnym nazywamy promieniotwórczymi. Pierwsze przemiany promieniotwórcze zostały zaobserwowane przez Becquerella w 1896 roku, a następnie przez Marię Skłodowską-Curie i Pierre'a Curie w 1898 roku. Można uzyskać także izotopy promieniotwórcze drogą reakcji jądrowych. Pierwsze izotopy promieniotwórcze zostały otrzymane przez Irenę i Fryderyka Joliot-Curie. Obecnie znamy ponad 2000 izotopów, spośród których tylko 267, to izotopy trwałe, zaś pozostałe - to izotopy promieniotwórcze.

Przemiana promieniotwórcza, zwana także rozpadem promieniotwórczym, jest procesem statystycznym. Oznacza to, że nie można przewidzieć w której chwili dane jądro ulegnie rozpadowi, można natomiast określić prawdopodobieństwo tego rozpadu. Rozpady poszczególnych jąder następują niezależnie od siebie.  Liczba jąder, które ulegną rozpadowi w krótkim przedziale czasu proporcjonalna jest do liczby jąder N i do długości przedziału czasu, dt

0x01 graphic

(5.3.4)

gdzie0x01 graphic
jest współczynnikiem proporcjonalności zwanym stałą rozpadu. Znak minus we wzorze (5.3.4) oznacza, że liczba jąder ulegających rozpadowi 0x01 graphic
, odejmuje się od liczby jąder N.  Dzieląc obie strony tego wzoru przez uzyskujemy równanie różniczkowe, które można łatwo scałkować

0x01 graphic

(5.3.5

gdzie C jest stałą całkowania. Oznaczając przez N0 liczbę jąder w  chwili początkowej tj. dla t=0 możemy wyznaczyć stałą całkowania:0x01 graphic
. Liczba jąder, które nie rozpadły się w czasie wynosi więc

0x01 graphic

(5.3.6)

Wzór (5.3.6) wyraża prawo rozpadu promieniotwórczego - podstawowe prawo przemian jądrowych. Liczba jąder, które uległy rozpadowi w czasie t wynosi

0x01 graphic

(5.3.7)

Średni czas życia jądra promieniotwórczego 0x01 graphic
równy jest odwrotności stałej rozpadu; 0x01 graphic
. Czas, w którym rozpadowi ulega połowa początkowej liczby jąder nazywany jest czasem połowicznego zaniku. Czas ten wyznaczyć można za związku

0x01 graphic

(5.3.8)

Liczba rozpadów zachodzących w jednostce czasu w źródle promieniotwórczym nosi nazwę aktywności A. Aktywność źródła określona jest więc jako stosunek liczby rozpadów w danym przedziale czasu do wielkości tego przedziału, patrz wzór (5.3.4),

0x01 graphic

(5.3.9)

Jednostką aktywności jest bekerel (Bq). Jeden bekerel, to aktywność źródła, w którym zachodzi jeden rozpad na sekundę. Zanik aktywności źródła określony jest przez prawo rozpadu promieniotwórczego.  

Jądra powstające w wyniku przemian jądrowych są często także promieniotwórcze, choć charakteryzują się innym czasem życia. Prowadzi to do tworzenia się tzw. łańcucha lub szeregu promieniotwórczego złożonego z wielu przemian alfa i beta, a kończącego się na jądrze stabilnym czyli takim, które już dalej się nie rozpada. Naturalne przemiany promieniotwórcze tworzą cztery szeregi, których nazwy pochodzą od nazw pierwszych izotopów danego szeregu.  Szeregi te tworzą rodziny izotopów, których liczby masowe wyrazić można wzorem

0x01 graphic

(5.3.10)

bowiem w każdej przemianie 0x01 graphic
liczba masowa zmienia się o cztery, a w przemianie 0x01 graphic
nie zmienia się. 

Nazwa szeregu

A

Izotop początkowy

Izotop końcowy

T1/2, lat

torowy

4n

23290Th

20882Pb

1.4*1010

neptunowy

4n+1

23793Np

20983Bi

2.2*106

uranowo-radowy

4n+2

23892U

20682Pb

4.5*109

uranowo-aktynowy

4n+3

23592U

20782Pb

7.2*108

Czasy życia pośrednich izotopów szeregu są zwykle znacznie krótsze, ale istnienie danego szeregu określone jest przez czas życia pierwszego izotopu w łańcuchu. Dlatego w przyrodzie nie występują już naturalne izotopy  szeregu neptunowego, bowiem czas życia izotopu  23793Np (2.2*106 lat) jest znacznie krótszy od wieku Ziemi, który szacuje się na 109 lat.

 Fakt, że nie można przewidzieć, które jądro ulegnie w danym czasie rozpadowi sprawia, że rejestrując cząstki pochodzące z rozpadów jądrowych w jednakowych odcinkach czasu rejestrujemy różną ich liczbę. Wykonując wielokrotnie pomiar liczby rozpadów w zadanym odcinku czasu otrzymujemy pewien rozkład liczby rozpadów. Rozkład ten bardzo dobrze opisuje funkcja teoretyczna zwana rozkładem Poissona. Można pokazać, że rozkład Poissona stosuje się do opisu takich procesów statystycznych, które stanowią zdążającą do nieskończoności sumę n zdarzeń elementarnych*)  zachodzących ze zdążającym do zera prawdopodobieństwem p, podczas gdy iloczyn  0x01 graphic
pozostaje stały. Rozkład Poissona ma następującą postać:

0x01 graphic

(5.3.11)

Wzór ten podaje prawdopodobieństwo zajścia k zdarzeń w rozkładzie Poissona dla którego wartość przeciętna wynosi 0x01 graphic
. Dla przykładu, rozkładem Poissona można opisać liczbę klientów wchodzących do danego sklepu w danym odcinku czasu np. 5-ciu minut. Można uznać, że liczba n osób (np. w Warszawie), które mogą do tego sklepu wejść jest bardzo duża, ale prawdopodobieństwo ,p, że dana konkretna osoba, (np. ja) wejdzie do tego sklepu w danym pięciominutowym odcinku czasu jest bardzo małe. Znacznie bardziej jednoznaczna sytuacja jest w przypadku rozpadu promieniotwórczego. Liczba jąder, n, w preparacie promieniotwórczym, które mogą ulec rozpadowi w danym odcinku czasu jest ogromna, ale prawdopodobieństwo rozpadu pojedynczego jądra, p, jest bardzo małe. Znakomicie spełnione są wiec warunki stosowalności rozkładu Poissona. 

Wartość przeciętna 0x01 graphic
, która w przypadku wykonywanych pomiarów przybliżana (estymowana) jest przez wartość średnią,  jest jedynym parametrem w rozkładzie Poissona. Ważną własnością tego rozkładu jest to, że odchylenie standardowe, które charakteryzuje "szerokość" rozkładu, równe jest  pierwiastkowi z wartości przeciętnej tzn.

0x01 graphic

(5.3.11)

Względna "szerokość" rozkładu, którą określimy jako stosunek wartości odchylenia standardowego do wartości przeciętnej wynosi więc

0x01 graphic

(5.3.11)

Widzimy, że względna szerokość rozkładu maleje ze wzrostem wartości przeciętnej w rozkładzie Poissona.

Inną ważną własnością rozkładu Poissona jest to, że rozkład ten, który dla małych wartości przeciętnych jest silnie asymetryczny, staje się coraz bardziej symetryczny wraz ze wzrostem parametru 0x01 graphic
. Rozkład ten dla większych wartości przeciętnych może więc być dobrze przybliżany przez znany z analizy niepewności przypadkowych rozkład Gaussa (normalny).  Zauważmy jednak, że rozkład Gaussa zależny jest od dwóch parametrów: wartości przeciętnej (oczekiwanej) 0x01 graphic
,  oraz odchylenia standardowego 0x01 graphic
  (patrz wzór (1.2.1) w wykładzie pierwszym semestru drugiego). Przybliżając więc rozkładem Gaussa rozkład Poissona musimy tak dobrać wartość parametru 0x01 graphic
, by spełniony był warunek (5.3.11) tj. by 0x01 graphic
. Zwróćmy też uwagę, że rozkład Poissona określony jest tylko do dla całkowitych i nieujemnych wartości argumentu k, podczas gdy rozkład Gaussa określony jest dla wszystkich wartości zmiennej rzeczywistej. 

--------------------------------------------------------------------
*) Przez zdarzenie elementarne rozumiemy tu takie zdarzenie losowe, które ma dwie możliwości, albo zajść albo nie zajść; np. w rzucie monetą wyrzucenie reszki może zajść lub nie. Bardziej złożona jest sytuacja w rzucie kostką do gry; wtedy jest sześć możliwości, choć można zdarzenie elementarne zdefiniować tak by było ich dwie, np. wyrzucenie lub nie wyrzucenie czterech oczek, albo liczby oczek więcej niż dwa itp.



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
jadro atomowe gotowe
Jądro atomowe, 7
Jądro atomowe, 6
Jądro atomowe, 8
Jądro atomowe, 8
jadro atomowe
3) Jadro atomowe id 34291 Nieznany
22 Jądro atomowe
1 jadro atomowe
jądro atomowe
FIZYKA-sprawozdania, sciaga, Jądro atomowe, zwane też nuklidem, składa się z dwóch rodzajów cząstek
Chemia jądro atomowe, promieniotwórczość
Jądro atomowe(1)
Jądro atomowe, 3
22 Jądro atomowe i Czarnobyl NOWY
Jądro atomowe, 2
Jądro atomowe dla młodzieży
Jądro atomowe
1 jadro atomowe

więcej podobnych podstron