1.a)

dla osiowego U2=U1 i tyle się zmienia
reszta to samo

lutinf

C2

2

C1

2



2

U2

2

U1

2



2



w2

2

w1

2



2





C2

lutinf

U2 C2U



U1 C1U







U2

b)

Δput

ρ lutinf





lutinf

c)

Hut

1

g

lutinf





lutinf

2.

3.

ΔPc

ΔPcteo

Sw





ΔPcteo

spietrzenie całkowite

∆Pcteo -przyrost ciśnia na całej wysokości
łopatek=const

S.w stratu jednostkowe

Wydajnośc

V

π

1

4











Dz

2

Dw

2













cz





Dz

c.z - składowa osiowa prędkości średniej

N

ΔPc V





V

4.

kąt pochylenia β2 ma wpływ przyrostu linowego wydajności przy ustalonych pozostałaych
parametrach

łopatki wygięte do przodu powodują odrywanie się strugi i straty energii, stosowane zadko β<90

łopatki wygięte to tył zwiększają drogę tarcia ale zapewniają łagodną zmianę przekroju, co
zapewnia lepsze warunki przepływu β2>90

5.

K

m c

 l



gdzie k -kręt wirnika; m - masa strugi, c prędkość,l odległość od osi

lutinf

U2 C2U



U1 C1U







U2

praca jednostkowa

lu

η μ

 l

utinf





lutinf

gdzie μ-liczba zmienjszenia mocy ; η sprawnosc przepływu wentylatora

moc jak wcześniej

Γ

2 π



(

) r2 C2u



r1 C1u













r2

lutinf

ω Γ





Γ

gdzie ω-prędkosć katowa wirnika ; Γ cyrkulacja

6. Założenia Eulera dla wirnika

-płyn nie ściśliwy i nie lepki ρ=const ; μ=0
- nieskończona ilosc nieskończenie cienkich lopatek n=inf
- w przepływie przez wirnik zachowana jest wymetria osiowa dθ/dτ = 0
- czynnik wstepnie zawirowany C

1u

0

