Plan wykładu:
1.Wprowadzenie
2.Sprzężenie zwrotne
3.Rodzaje wzmacniaczy:

a) Odwracający fazę
b) Sumator
c) Nieodwracający fazy
d) Wtórniki
e) Różnicowy
f) Całkujący
g) Różniczkujący
h) Różniczkująco całkujący
i) Logarytmiczny
j) Ekspotencjalny

4.Podsumowanie

Nowe technologie wykonania układów scalonych pozwalają
na budowanie wzmacniaczy o własnościach pozwalających je użyć
do bardzo wielu zastosowań

A – wzmocnienie układu

-/+ Ucc – napięcie zasilania

Własności idealnego wzmacniacza:
1.Nieskończenie duże wzmocnienie
napięciowe A
2.Impedancja wejściowa nieskończenie
duża
3.Impedancja wyjściowa jest 0
4.Dla V1 – V2 = 0 napięcie wyjściowe jest
równe 0
5.Nieskończenie szerokie pasmo
przenoszenia

• Wzmocnienie napięciowe w typowych wzmacniaczach: K = 10

4

–

10

7

, w specjalistycznych do 10

10

.

• Impedancja wejściowa: 10

4

– 10

13

Ω.

• Impedancja wyjściowa: kilkadziesiąt Ω.

• Maksymalna szybkość narastania napięcia wyjściowego rzędu

kilku,

kilkudziesięciu V / μs .

• Napięcie wyjściowe jest ograniczone, zwykle mniejsze o 1 – 2 V

od napięcia zasilania.

• Górna granica pasma przenoszonych częstotliwości kilkadziesiąt

MHz.

• Parametry wzmacniacza zależą od temperatury.

1

AV

V 



V

t

V

1

+U

cc

-U

cc

V

1,A

V

A

+U

cc

-U

cc

Relacja pomiędzy amplitudą
sygnału wejściowego a sygnału
wyjściowego

Dostaliśmy nowy wzmacniacz o wzmocnieniu:



Jeśli wzmocnienie
wzmacniacza jest duże
( A → +∞) to:

Możemy mieć następujące przypadki:

Dodatnie sprzężenie zwrotne

Ujemne sprzężenie zwrotne

Układ jest generatorem

Jeśli A → ∞ to skończonej
wartości
napięcia na wyjściu
odpowiada
Vz ≈ 0

Wzmocnienie nie zależy od
wzmacniacza operacyjnego

Wzmocnienie jest tylko funkcją podłączonych rezystancji zewnętrznych,
które mogą być bardzo stabilne

2

1

I

I

R

in









z

V

1

2

1

1

I

R

V

V

R

V

V

z

z









1

1

2

V

R

R

V 



)

sin(

1

1

t

A

V





)

sin(

2

2

t

A

V





)

2

sin(

)

2

cos(

2

2

1

2

1

2

1

t

t

t

t

A

V

V

V



















2

2

1











śr

2

2

1











dud

)

sin(

)

(

t

t

B

V

śr





)

cos(

2

)

(

t

A

t

B

dud





z

V

1

V

a

1

2

1

2

R

R

R

V

V





2

1

0

V

V

V

z







1

2

1

1

1

0

I

R

V

V

R

V









Układ transformujący
rezystancję:
- duża rezystancja wejściowa
- mała rezystancja wyjściowa

0

2



R





1

R

2

V

V 

Pomiar oporu wejściowego wtórnika

R

R

we

V’

V

V

'

V

'

V

V

out



gdy

to

0







B

A

z

V

V

V

2

1

2

1

4

3

4

1

1

2

V

R

R

R

R

R

R

V

R

R

V









z

V

1

1

1

1

)

(

)

(

)

(

C

dt

V

V

d

R

t

V

t

I

z







Wzmacniacz ten
jest
integratorem
ładunku

Gdy wzmocnienie
wzmacniacza jest bardzo
duże (ale skończone) to:

Bardzo duża pojemność

...

)

(

)

(

1

1







dt

dt

V

V

d

C

t

I

z

dt

dV

A

C

dt

AV

V

d

C

z

z

z

)

1

(

)

(

...

1

1









z

AV

V 



0



z

V

1

1

1

1

)

(

R

V

V

dt

dV

C

t

I

z







)

1

)(

1

(

)

(

2

1

0

f

f

j

f

f

j

f

f

j

f

T









2

1

0

2

1

R

C

f





1

1

1

2

1

R

C

f





2

2

2

2

1

R

C

f





)

)

(

1

)(

)

(

1

(

1

)

(

2

2

2

1

0

f

f

f

f

f

f

f

T







Wykres pasma przenoszenia
wzmacniacza różniczkująco-
całkującego

)

( f

T

f

R

I

V

1



