WYTRZYMAŁOŚĆ
WYTRZYMAŁOŚĆ
MATERIAŁÓW
MATERIAŁÓW
prowadzący
prof. dr hab. inż. Kazimierz WÓJS
Wykład 8
Opracował
dr inż. Andrzej Sitka
POJĘCIA PODSTAWOWE,
OBCIĄŻENIA ZEWNĘTRZNE,
NAPRĘŻENIA I ODKSZTAŁCENIA
Literatura podstawowa
Literatura podstawowa
1.
1.
Żuchowski R., Wytrzymałość materiałów,
Żuchowski R., Wytrzymałość materiałów,
Oficyna Wydawnicza PWr., Wrocław 1998
Oficyna Wydawnicza PWr., Wrocław 1998
2.
2.
Niezgodziński M., Niezgodziński T., Zadania z
Niezgodziński M., Niezgodziński T., Zadania z
wytrzymałości materiałów, WNT, Warszawa 2000
wytrzymałości materiałów, WNT, Warszawa 2000
Literatura uzupełniająca
Literatura uzupełniająca
1.
1.
Misiak J., Mechanika Techniczna tom I,
Misiak J., Mechanika Techniczna tom I,
statyka i wytrzymałość materiałów, WNT,
statyka i wytrzymałość materiałów, WNT,
Warszawa 2003.
Warszawa 2003.
Wytrzymałość materiałów, opierając się na prawach
i zasadach mechaniki ogólnej, zajmuje się badaniem sił
wewnętrznych w ciałach, aby odpowiedzieć na pytanie
czy pod wpływem danych obciążeń w jakimś obszarze
ciała siły wewnętrzne nie osiągną zbyt dużych wartości.
Drugą,
równie
ważną
dziedziną
badań
wytrzymałości materiałów jest analiza odkształceń ciał i
konstrukcji. Dzięki uwzględnieniu odkształceń można
obliczyć układy nierozwiązalne na gruncie mechaniki
ogólnej, to jest układy statycznie niewyznaczalne.
Wprowadzen
Wprowadzen
ie
ie
Wprowadzen
Wprowadzen
ie
ie
Obliczanie
elementów
konstrukcyjnych
wymaga
uwzględnienia:
•
współczynnika bezpieczeństwa,
•
czynnik warunkujący sztywność elementu lub
konstrukcji,
•
czynnik ekonomiczny – minimalny koszt
wykonania, niskie zużycie materiału, lekkość
konstrukcji,
•
czynnik estetyczny.
r
0
=2,9Å=2,910
-
7
mm
0,05
mm
Powiększenie 10
000 000
Powiększenie 2
000
MODEL CIAŁA
MODEL CIAŁA
STAŁEGO
STAŁEGO
W wytrzymałości materiałów uproszczonym modelem
ciała jest ciało stałe odkształcalne, które pod wpływem
obciążeń zmienia swoje wymiary.
położenie
atomów
bloki
ziarna
a)
b)
c)
Rys. 1. Mikrostruktura
metali
Powiększenie
200
MODEL CIAŁA
MODEL CIAŁA
STAŁEGO
STAŁEGO
MODEL -
jednolite
continuum materialne
Materiał
izotropowy
–
jednakowe
własności
wytrzymałościowe we wszystkich kierunkach
Materiał
anizotropowym
–
różne
własności
wytrzymałościowe .......
Materiały izotropowe:
•
wszystkie metale,
•
beton,
•
niektóre tworzywa
sztuczne.
Materiały anizotropowe:
•
drewno (własności są inne w kierunku wzdłuż
włókien a inne w kierunku prostopadłym do
włókien),
•
beton zbrojny.
SIŁY I ICH PODZIAŁ
SIŁY I ICH PODZIAŁ
Siła
jest
wektorową
wielkością mechaniczną.
Siłą nazywamy mechaniczne oddziaływanie jednego ciała
na drugie. Oddziaływanie to może być bezpośrednie
(zachodzi przy zetknięciu ciał) lub pośrednie (objawiające
się na odległość).
C
A
B
C
s
1
F
2
F
3
F
4
F
3
R
2
R
1
R
G
Rys. 2. Siły
Do określenia siły należy
podać następujące jej cechy:
•
jej wartość,
•
kierunek, czyli linię
działania,
•
zwrot działania,
•
punkt zaczepienia.
SIŁY I ICH PODZIAŁ
SIŁY I ICH PODZIAŁ
Jeżeli
na końcu nici
znajdować się będzie ciało o
ciężarze , to pod wpływem tej
siły wewnątrz tej nici
powstaje
dodatkowa
siła
wewnętrzna –
napięcie
.
Siły wewnętrzne
. Jeżeli w punkcie 0 zamocujemy nić
swobodnie wisząca i pominiemy jej ciężar jedynymi
siłami
wewnętrznymi
w
nici
będą
siły
międzycząsteczkowe.
Rys. 3. Siły
wewnętrzne
0
A
0
l
R
s
F
s
F
G
G
G
SIŁY I ICH PODZIAŁ
SIŁY I ICH PODZIAŁ
Siły to obciążenia działające na dane ciało,
które pochodzą z różnych źródeł takich jak:
grawitacja (siły ciężkości),
ciśnienie wody, wiatru lub innych mediów,
zmiany temperatury,
działanie pola elektromagnetycznego.
Podział sił ze względu na miejsce
występowania:
SIŁY I ICH PODZIAŁ
SIŁY I ICH PODZIAŁ
Siły
zewnętrzne
–
oddziaływanie
otoczenia
zewnętrznego na ciało.
Siły wewnętrzne – oddziaływanie międzycząsteczkowe
w ciele.
SIŁY
WEWNĘTRZN
E
ZEWNĘTRZN
E
Bezpośrednie
-grawitacja
-bezwładność
-pole
elektromag.
-temperatura
Pośrednie
-siły styku a
następnie
przez siły
wewnętrzne
Międzycząsteczk
owe
Napięcia
SIŁY
ZEWNĘTRZN
E
bierne
(reakcje)
czynne
SIŁY I ICH PODZIAŁ
SIŁY I ICH PODZIAŁ
Podział sił ze względu na czynniki je
wywołujące:
Siły czynne – oddziaływanie innych ciał na
dane ciało.
Siły bierne – reakcja ciała na obciążenie.
Reakcje nigdy nie mogą spowodować ruchu
ciała.
SIŁY WYSTĘPUJĄCE W MODELU
SIŁY WYSTĘPUJĄCE W MODELU
DWUATOMOWYM CIAŁA STAŁEGO
DWUATOMOWYM CIAŁA STAŁEGO
A
B
r
r
1
r
0
r
2
r
3
P
3
P
m
a
x
P
2
P
1
Średnie położenie atomów wypełniających przestrzeń
ciała stałego znajdują się w ustalonych dla danego
materiału
odległościach,
zwanych
odległością
międzyatomową - dla żelaza 2,9 10
-7
mm.
Rys.4. Wykres sił wzajemnego oddziaływania
dwóch atomów
P
SIŁA PRZEDSTAWIONA JAKO
SIŁA PRZEDSTAWIONA JAKO
WEKTOR
WEKTOR
W statyce za model ciała przyjmuje się ciało
sztywne, a w wytrzymałości materiałów – ciało
odkształcalne.
F
F
F
F
S
S
a
b
Rys. 5. Dwa modele ciała pod działaniem siły: a) ciało sztywne –
siła jako wektor związany z prostą, b) ciało odkształcalne – siła
jako wektor związany z punktem
DZIAŁANIE SIŁ ZEWNĘTRZNYCH
DZIAŁANIE SIŁ ZEWNĘTRZNYCH
Skutkiem działania sił na ciało jest jego
przemieszczenie, a nawet utrata spójności.
Przemieszczenia mogą
występować jako:
PRZEMIESZCZE
NIA
JEDNAKOWE DLA
WSZYSTKICH
PUNKTÓW CIAŁA
WZGLĘDNE
- ODKSZTAŁCENIE
CIAŁA
SPRĘŻYST
E
PLASTYCZN
E
Utrata
spójności
mikroskopowa
makroskopowa
Skala utraty spójności ciała
SIŁY SPÓJNOŚCI I MECHANIZM
SIŁY SPÓJNOŚCI I MECHANIZM
ODKSZTAŁCEŃ W CIELE STAŁYM
ODKSZTAŁCEŃ W CIELE STAŁYM
Rys. 6. Układ atomów w
modelu
poddanym rozciąganiu
N
N
N
N
a
b
Rys. 7. Układ atomów w
modelu poddanym
ściskaniu
T
T
T
1
T
1
Rys. 8. Schemat przebiegu
przemieszczeń atomów pod
działaniem sił poprzecznych T
SIŁY WEWNĘTRZNE
SIŁY WEWNĘTRZNE
Mając obciążony pręt (rys.9) dokonujemy w myślach
przekroju poprzecznego pręta i po odrzuceniu jego
prawej części ujawnią się siły wewnętrzne.
• moment główny M,
• wektor główny S.
Po rozłożeniu momentu głównego i wektora głównego na
składowe normalne i styczne otrzyma się następujące składowe:
- siła osiowa N – rozciąganie (ściskanie),
- siła styczna T – ścinanie,
- osiowa składowa momentu (moment skręcający) M
s
–
skręcanie,
- styczna składowa momentu (moment gnący) M
g
– zginanie.
S
T
N
M
s
M
g
M
Rys. 9. Siły
wewnętrzne w
przekroju pręta
KLASYFIKACJA OBCIĄŻEŃ
KLASYFIKACJA OBCIĄŻEŃ
W zależności od sposobu przyłożenia sił
zewnętrznych rozróżniamy następujące proste
przypadki obciążeń:
Rozciąganie lub ściskanie
powodują dwie siły
równe co do wartości, przeciwnie skierowane,
działające wzdłuż osi pręta.
N
N
N
N
Wszystkie elementy pracujące na rozciąganie
nazywamy prętami lub cięgnami. Przykładem
takich elementów są: liny, łańcuchy, niektóre pręty
kratownic, itp.
Rys.10. Rozciąganie
pręta
Rys.11. Ściskanie pręta
KLASYFIKACJA OBCIĄŻEŃ
KLASYFIKACJA OBCIĄŻEŃ
Zginanie
pręta powstaje wówczas, gdy siły obciążające
(lub ich składowe) są prostopadłe do osi pręta, a linie
działania sił znajdują się w pewnych odległościach od
siebie i leżą w jednej płaszczyźnie zawierającej oś pręta.
Elementy pracujące na zginanie nazywane są
belkami. Mogą to być belki mostowe,
stropowe, wały, itp.
P
R
1
R
2
Rys.12. Zginanie
pręta
KLASYFIKACJA OBCIĄŻEŃ
KLASYFIKACJA OBCIĄŻEŃ
Skręcanie
pręta wywołują dwie pary sił działające
w dwóch różnych płaszczyznach prostopadłych do osi
pręta.
Odkształcenia przy skręcaniu polegają na obrocie
przekrojów elementów względem siebie, wokół osi
tego elementu.
Typowym przykładem elementów skręcanych są
wały maszyn.
Rys. 13. Skręcanie
pręta
P
P
P
P
KLASYFIKACJA OBCIĄŻEŃ
KLASYFIKACJA OBCIĄŻEŃ
Ścinanie
pręta powstaje wtedy, gdy działają dwie siły
tworzące parę o bardzo małym ramieniu (rys.14). Siły te
starają się przesunąć jedną część pręta względem
drugiej. Powiększając wartość siły można doprowadzić
do zniszczenia elementu (do jego ścięcia).
Rys. 14. Ścinanie
pręta
Na ścinanie pracują przede wszystkim nity, śruby,
sworznie, spoiny, itp
P
P
P
P
Podane powyżej przykłady obrazują przypadki obciążeń
prostych. Jeżeli kilka obciążeń prostych występuje
równocześnie, mówimy wówczas o wytrzymałości
złożonej.
NAPRĘŻENIE I ODKSZTAŁCENIE
NAPRĘŻENIE I ODKSZTAŁCENIE
Naprężenie
Rys.15. Rozkład siły S na
składowe
Naprężeniem p
w danym punkcie przekroju A
danego ciała stałego nazywamy granicę, do której
dąży iloraz siły wewnętrznej S przez elementarne
pole A tego przekroju, gdy to pole dąży do zera.
A
T
N
S
Rozpatrzymy działanie siły S przypadającej na
element powierzchni A
m
N
dA
S
d
A
S
p
A
2
,
lim
0
(1)
NAPRĘŻENIE I ODKSZTAŁCENIE
NAPRĘŻENIE I ODKSZTAŁCENIE
Po rozłożeniu siły S na składową normalną
N i styczną T otrzymamy naprężenia
normalne i styczne :
m
N
dA
N
d
A
N
A
2
,
lim
0
(2)
m
N
dA
T
d
A
T
A
2
,
lim
0
(3)
Odkształceni
e
Analiza odkształceń wymaga określenia ich miary.
Miarę taką uzyskuje się podczas badania zmiany
wybranego odcinka AB i przyjętego kąta CDE.
Średnie (względem długości odcinka l) wydłużenie tego
odcinka wyniesie:
Odcinek AB = l zmienił się po obciążeniu w odcinek
A’B’ = l+l.
NAPRĘŻENIE I ODKSZTAŁCENIE
NAPRĘŻENIE I ODKSZTAŁCENIE
P
1
P
2
A
B
A’
B’
l
l+l
C
D
E
C’
D’
E’
Rys. 16. Określenie wydłużenia względnego i
odkształcenia postaciowego
l
l
sr
(4)
NAPRĘŻENIE I ODKSZTAŁCENIE
NAPRĘŻENIE I ODKSZTAŁCENIE
Graniczną wartość stosunku wydłużenia l odcinka
AB do jego początkowej długości l nazywamy
wydłużeniem względnym w punkcie A w kierunku
AB, albo odkształceniem liniowym.
Określa się ją z
zależności:
l
l
l
lim
0
(5)
Miarą zmiany pierwotnie prostego kąta CDE w kąt
C’D’E’ jest kąt , który określa zmianę postaci – kąt
odkształcenia postaciowego:
)
'
'
'
(
lim
0
,
0
E
D
C
CDE
DE
CD
(6)
ZASADA DE SAINT VENATA
ZASADA DE SAINT VENATA
Rozpatrując dwa pręty o jednakowych przekrojach i
długościach i poddane działaniu takiemu samemu
obciążeniu. Jeden z prętów obciążony jest siłą skupioną
drugi natomiast obciążony jest równomiernie w całym
przekroju.
W pobliżu przyłożenia obciążenia rozkłady naprężeń będą
się znacznie różniły w obu przypadkach, lecz w dalszej
części każdego z prętów rozkłady naprężeń będą
jednakowe.
A
P
(7)
l
l
P
P
a
b
A
P
A
P
Rys.17. Schematyczna
interpretacja zasady de Saint
Venanta, a) pręt obciążony siłą
skupioną, b) pręt obciążony
obciążeniem równomiernie
rozłożonym na przekroju
ZASADA DE SAINT VENATA
ZASADA DE SAINT VENATA
Wnioski takie wyprowadził w 1855r. de Saint Venant na
podstawie analizy teoretycznej i sformułował je
następująco:
Jeżeli na pewien niewielki obszar ciała sprężystego
będącego w równowadze działają kolejno rozmaicie
rozmieszczone, ale statycznie równoważne obciążenia, to
w odległości przewyższającej wyraźnie rozmiary ciała
powstają praktycznie jednakowe stany naprężenia.
Odległości l, w których rozkłady naprężeń w obu prętach
są równoważne wynoszą:
l = 1.5d – dla przekroju kołowego o średnicy d,
l = 1.5d
z
– dla przekroju prostokątnego
Średnicę zastępczą wyznaczamy:
2
b
a
d
z
(8)
THE END
THE END