Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
Wykład 14
14.Statyka i dynamika płynów
Z makroskopowego punktu widzenia powszechnie przyjęty jest podział materii na
ciała stałe i płyny. Pod pojęciem substancji, która może płynąć rozumiemy ciecze i gazy.
Dla ciał sztywnych, mających określony rozmiar i kształt, sformułowaliśmy mechanikę
ciał sztywnych. Do rozwiązywania zagadnień z mechaniki płynów musimy wprowadzić
nowy formalizm ponieważ płyny łatwo zmieniają kształt, a w przypadku gazów przyj-
mują objętość równą objętości naczynia. Wygodnym jest w związku z tym sformułowa-
nie zasad dynamiki Newtona wraz z prawami opisującymi siły w szczególny sposób.
14.1 Ciśnienie i gęstość
Różnica w działaniu siły powierzchniowej na płyn i na ciało stałe polega na tym,
że dla cieczy siła powierzchniowa musi być zawsze prostopadła do powierzchni płynu
podczas gdy w ciele stałym może mieć dowolny kierunek. Spoczywający płyn nie może
równoważyć sił stycznych (warstwy płynu ślizgałyby się po sobie) i dlatego może zmie-
niać kształt i płynąć. Wygodnie jest więc opisywać siłę działającą na płyn za pomocą
ciśnienia p zdefiniowanego jako wartość siły prostopadłej działającej na jednostkę po-
wierzchni. Ciśnienie jest przekazywane na sztywne ścianki naczynia, a także na dowol-
ne przekroje płynów prostopadle do tych ścianek i przekrojów w każdym punkcie. Ci-
śnienie jest wielkością skalarną.
W układzie SI jednostką jest (pascal), 1 Pa = 1 N/m2. Innymi jednostkami są bar (1 bar
= 105 Pa), atmosfera (1 atm = 101325 Pa), mm Hg (760 mm Hg = 1 atm).
Płyn znajdujący się pod ciśnieniem wywiera siłę
na każdą powierzchnię będącą z nim w kontakcie.
S
Rozważmy zamkniętą powierzchnię zawierającą
S
płyn (rysunek). Dowolny element powierzchni jest
reprezentowany przez wektor S (długość równa po-
wierzchni, kierunek prostopadły, zwrot na ze-
wnątrz). Wtedy siła F wywierana przez płyn na ten
element powierzchni wynosi
F = pS
Ponieważ F i S mają ten sam kierunek więc ciśnienie p można zapisać
p = F/S (14.1b)
Do opisu płynów stosujemy pojęcie gęstości :
= m/V (14.2)
Gęstość zależy od wielu czynników takich jak temperatura, ciśnienie. W tabeli przed-
stawiony jest zakres wartości gęstości spotykanych w przyrodzie.
14-1
Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
Materiał � (kg/m3)
przestrzeń międzygwiezdna 10-18 - 10-21
najlepsza próżnia laboratoryjna 10-17
powietrze (1 atm 0 �C) 1.3
powietrze (50 atm 0 �C) 6.5
Ziemia: wartość średnia 5.52�103
rdzeń 9.5�103
skorupa 2.8�103
Białe karły 108 - 1015
jądro uranu 1017
14.2 Zmiany ciśnienia wewnątrz nieruchomego płynu
Gdy płyn znajduje się w równowadze to jego każda część jest w równowadze.
Rozpatrzmy element w kształcie cienkiego dysku znajdującego się w odległości y od
poziomu odniesienia. Grubość dysku wynosi dy, a powierzchnia każdej strony wynosi S.
Masa takiego elementu wynosi Sdy, a jego ciężar gSdy. Przypominam, że siły działa-
jące na element są w każdym punkcie prostopadłe do powierzchni (rysunek).
Siły poziome wywołane jedynie przez
ciśnienie płynu równoważą się. Siły
(p+dp)S
pionowe są wywoływane nie tylko
przez ciśnienie płynu ale też przez je-
go ciężar. Element płynu nie jest przy-
pS spieszany więc wypadkowa siła dzia-
łająca nań musi być zerem. Dla za-
y
chowania równowagi w pionie trzeba
więc by:
pS = (p+dp)S + gSdy
poziom odniesienia y=0
a stąd
d p
= - g
d y
Równanie to pokazuje, że ciśnienie zmienia się ze zmianą wysokości ponad pewien po-
ziom odniesienia. Gdy wysokość rośnie tzn. dy > 0 wtedy dp < 0 tzn. ciśnienie maleje.
Powodem jest ciężar warstwy płynu leżącej pomiędzy punktami, dla których mierzymy
różnicę ciśnień. Dla cieczy zazwyczaj jest stałe (ciecze są praktycznie nieściśliwe),
różnice w wysokości nie są na tyle duże żeby uwzględniać zmiany g więc możemy dla
jednorodnej cieczy zapisać powyższe równanie w postaci:
"p
= - g
"y
14-2
Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
stąd
(p2 - p1) = - g(y2 - y1)
Jeżeli powierzchnia cieczy jest swobodna to stanowi naturalny poziom odniesienia. Aby
przenieść poziom odniesienia na powierzchnię przyjmujemy y2 równe wzniesieniu tej
powierzchni. Wtedy ciśnienie p2 (na powierzchni) jest równe ciśnieniu atmosferyczne-
mu p0. Teraz y1 opisuje położenie (wysokość) pewnego poziomu w cieczy. Ciśnienie na
tym poziomie oznaczmy p. Wtedy
p0 - p = - g(y2 - y1)
Ponieważ y2 - y1 jest głębokością h poniżej poziomu cieczy więc
p = p0 + gh (14.3)
Związek ten nie tylko pokazuje, że ciśnienie rośnie wraz z głębokością ale też, że jest
jednakowe dla punktów o tej samej głębokości.
Dla gazów jest małe i różnica ciśnień w dwóch punktach jest zazwyczaj do pominię-
cia i dlatego można przyjmować, że ciśnienie gazu w naczyniu jest wszędzie jednako-
we. Nie jest to jednak prawdziwe, gdy mamy do czynienia ze znaczną różnicą wysoko-
ści (gdy wznosimy się w atmosferze). Ciśnienie zmienia się wtedy znacznie, zmienia się
też . Np. na wysokości około 6 km ciśnienie wynosi 0.5 atm. Dla porównania 6 km w
głąb morza wynosi 600 atm.
14.3 Prawo Pascala i prawo Archimedesa
Na rysunku widzimy ciecz w naczyniu zamkniętym tłokiem, na który możemy
działać ciśnieniem zewnętrznym p0. W każdym punkcie A znajdującym się na głęboko-
ści h od górnej powierzchni cieczy, ciśnienie jest dane wyrażeniem
p0 p = p0 + gh
Możemy powiększyć ciśnienie zewnętrzne o wartość "p0. Po-
nieważ ciecze są nieściśliwe więc gęstość pozostaje praktycznie
h
bez zmian i dlatego ciśnienie teraz wynosi
p = p0 +"p0+ gh
A
Wynik ten został sformułowany przez Blaise Pascala i nazywa
się prawem Pascala. Prawo to formułuje się następująco: ciśnie-
nie wywierane na zamknięty płyn jest przekazywane niezmienio-
ne na każdą część płynu oraz na ścianki naczynia.
Prawo to jest konsekwencją praw mechaniki płynów podobnie jak prawo Archimedesa.
Kiedy ciało jest zanurzone w całości lub częściowo w spoczywającym płynie (cieczy lub
gazie) to płyn ten wywiera ciśnienie na każdą, będącą z nim w kontakcie, część po-
wierzchni ciała. Wypadkowa siła jest skierowana ku górze i zwie się siłą wyporu.
14-3
Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
Ponieważ ciśnienie wywierane na ciało nie zależy od
materiału, z którego zrobiono ciało więc zastąpmy
w naszym rozumowaniu rozpatrywane ciało przez ten
sam płyn co płyn otoczenia. Na ten płyn będzie działa-
ło to samo ciśnienie co na ciało, które zastąpił. Poza
tym płyn będzie nieruchomy. Stąd działająca nań siła
będzie równa ciężarowi płynu i skierowana ku górze
tak, żeby ten ciężar zrównoważyć. Otrzymujemy pra-
wo Archimedesa: ciało w całości lub częściowo zanu-
rzone w płynie jest wypierane ku górze siłą równą cię-
żarowi wypartego przez to ciało płynu. Tak więc
Fwyporu = mwypartego płynu g = Vg (14.4)
gdzie jest gęstością płynu, a V objętością części zanurzonej ciała.
14.4 Pomiar ciśnienia (barometr)
Evangelista Torricelli wynalazł w 1643 r barometr rtęciowy i tym samym podał spo-
sób pomiaru ciśnienia atmosferycznego. Barometr Torricellego składa się z rurki wypeł-
nionej rtęcią ( = 13.6*103 kg/m3), którą odwracamy nad naczyniem z rtęcią tak jak na
rysunku. Ciśnienia w punktach A i B muszą być jednakowe bo punkty te są na jednako-
wej wysokości. Zgodnie z naszymi uprzednimi rozważaniami
próżnia, p=0
pA = gh
podczas gdy
pB = patm
h
A B
Ponieważ pA = pB więc
gh = patm
patm
h = = 0.76 m
g
Mierząc wysokość słupa rtęci mierzymy wielkość ciśnienia atmosferycznego.
Przejdziemy teraz do opisu ruchu płynu (dynamika płynów).
14.5 Ogólny opis przepływu płynów
Znane są dwa podejścia do opisu ruchu płynu. Pierwsze wymaga "podzielenia" pły-
nu na nieskończenie małe cząstki (elementy objętości) i śledzenie tych elementów.
Oznacza to, że dla każdej cząstki mamy współrzędne x, y, z i ich zależność od czasu. W
ten sposób skonstruować można opis ruchu płynu (Joseph Louis Lagrange koniec XVIII
w).
Drugie podejście zaproponowane przez Leonharda Eulera jest bardziej wygodne.
Zamiast opisywać historię każdej z cząstek określamy gęstość płynu i jego prędkość
14-4
Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
w każdym punkcie przestrzeni i w każdej chwili czasu. Czyli podajemy (x,y,z,t) oraz
v(x,y,z,t). Oznacza to, że koncentrujemy się na wybranym punkcie przestrzeni w pew-
nym czasie.
Na wstępie rozpatrzmy pewne ogólne właściwości charakteryzujące przepływ.
" Przepływ może być ustalony (laminarny) lub nieustalony. Ruch płynu jest ustalony,
kiedy prędkość płynu v jest w dowolnie wybranym punkcie stała w czasie tzn. każda
cząstka przechodząca przez dany punkt zachowuje się tak samo. Warunki takie osiąga
się przy niskich prędkościach.
" Przepływ może być wirowy lub bezwirowy. Przepływ jest bezwirowy, gdy w żadnym
punkcie cząstka nie ma wypadkowej prędkości kątowej względem tego punktu. Można
sobie wyobrazić małe kółko z łopatkami zanurzone w przepływającym płynie. Jeżeli
kółko nie obraca się to przepływ jest bezwirowy, w przeciwnym razie ruch jest wirowy.
" Przepływ może być ściśliwy lub nieściśliwy. Zazwyczaj przepływ cieczy jest nieści-
śliwy (stała ). Przepływ gazu też może być nieściśliwy tzn. zmiany gęstości są nie-
znaczne. Np. ruch powietrza względem skrzydeł samolotu podczas lotu z prędkością
mniejszą od prędkości głosu.
" Przepływ może być lepki lub nielepki. Lepkość w ruchu płynów jest odpowiednikiem
tarcia w ruchu ciał stałych (lepkość smarów).
W naszych rozważaniach ograniczymy się do przepływów ustalonych, bezwirowych,
nieściśliwych i nielepkich. To znacznie upraszcza matematykę.
Nasze rozważania rozpoczniemy od wprowa-
dzenia pojęcia linii prądu.
W przepływie ustalonym v jest stała w
R
vR czasie w danym punkcie. Rozważmy punkt P
Q
P
wewnątrz płynu. Każda cząstka ma tam taką
samą prędkość. To samo dla punktów Q i R.
VQ
vP Jeżeli prześledzimy tor jednej cząstki to prze-
śledziliśmy zarazem tor każdej cząstki prze-
chodzącej przez P. Tor tej cząstki nazywamy
linią prądu. Linia prądu jest równoległa do prędkości płynu. Żadne linie prądu nie mogą
się przecinać bo istniała by niejednoznaczność w wyborze drogi przez cząstkę (a prze-
pływ jest ustalony).
Jeżeli wybierzemy pewną skończoną liczbę linii prądu to taką wiązkę nazywamy strugą
prądu. Brzegi składają się z linii
prądu więc płyn nie może przepły-
wać przez brzegi strugi. Płyn wcho-
dzący jednym końcem strugi musi
A2
opuścić ją drugim.
Na rysunku obok prędkość cząstek
w punkcie P wynosi v1 a pole prze-
kroju strugi A1. W punkcie Q odpo-
wiednio v2 i A2. W czasie "t ele-
Q, v2 ment płynu prze-bywa odległość
A1
v"t. Masa płynu przechodzącego
przez A1 w czasie "t wynosi
P, v1
14-5
Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
"m1 = A1v1"t
1
bo A1v1"t stanowi objętość elementu płynu. Wprowadzamy strumień masy jako "m/"t.
Wtedy otrzymujemy dla punktów P i Q odpowiednio
"m1/"t = A1v1
1
oraz
"m2/"t = A2v2
2
Ponieważ nie ma po drodze (między P i Q) żadnych "z
ródeł" ani "ścieków" więc stru-
mienie mas muszą być sobie równe.
A1v1 = A2v2
1 2
Jeżeli płyn jest nieściśliwy to = i wtedy
1 2
A1v1 = A2v2
czyli
Av = const.
Z równania powyższego wynika, że prędkość płynu nieściśliwego przy ustalonym prze-
pływie jest odwrotnie proporcjonalna do pola przekroju. Linie prądu muszą się zagęsz-
czać w węższej części, a rozrzedzać w szerszej. Tzn. rzadko rozmieszczone linie ozna-
czają obszary niskiej prędkości, linie rozmieszczone gęsto obszary wysokiej prędkości.
Ponadto warto zauważyć, że skoro cząstki zwalniają przepływając z P do Q (v1 > v2) to
poruszają się ruchem jednostajnie opóz
nionym. Opóz
nienie to może być wywołane gra-
witacją lub różnicą ciśnień, ale wystarczy wziąć jako przykład strugę poziomą, w której
grawitacja się nie zmienia, aby dojść do wniosku, że ciśnienie jest największe tam gdzie
prędkość najmniejsza (w przepływie ustalonym).
14.6 Równanie Bernoulliego
Rozważmy nielepki, ustalony, nieściśliwy przepływ płynu przez rurę (rysunek na na-
stępnej stronie). Ciecz na rysunku płynie w stronę prawą. W czasie "t powierzchnia S1
przemieszcza się o odcinek v1"t do położenia S1'. Analogicznie powierzchnia S2 prze-
mieszcza się o odcinek v2"t do położenia S2'. Na powierzchnię S1 działa siła F1 = p1S1 a
na powierzchnię S2 siła F2 = p2S2. Zwróćmy uwagę, że efekt sumaryczny przepływu
płynu przez rurkę polega na przeniesieniu pewnej objętości V płynu ograniczonej po-
wierzchniami S1S1' do położenia S2S2'. Twierdzenie o pracy i energii mówi, że praca
wykonana przez wypadkową siłę jest równa zmianie energii układu. Siłami, które wy-
konują pracę są F1 i F2. Obliczamy więc pracę
W = F2v2"t - F1v1"t = p2S2v2"t - p1S1v1"t = ( p2 - p1)V
oraz zmianę energii strugii
14-6
Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
2 2
�ł �ł �ł �ł
mv2 mv1
�ł �ł
"E = + mgh2 �ł - �ł �ł
+ mgh1 �ł
�ł �ł
2 2
�ł łł �ł łł
Ponieważ
W = E
to przy założeniu nieściśliwości płynu ( = const)
2 2
�ł �ł �ł �ł
mv2 mv1
�ł �ł
( p2 - p1)V = + mgh2 �ł - �ł �ł
+ mgh1 �ł
�ł �ł
2 2
�ł łł �ł łł
Związek ten można przekształcić do postaci
2 2
v1 v2
p1 + + gh1 = p2 + + gh2
2 2
czyli
1
p + v2 + gy = const. (14.5)
2
Równanie to nosi nazwę równania Bernoulliego dla przepływu ustalonego, nielepkiego
i nieściśliwego. Jest to podstawowe równanie mechaniki płynów. Może być stosowane
do wyznaczenia prędkości płynu na podstawie pomiarów ciśnienia (rurka Venturiego,
rurka Pitota). Można też w oparciu o nie wyznaczyć dynamiczną siłę nośną.
14.6.1 Dynamiczna siła nośna
Dynamiczna siła nośna jest to siła jaka działa na np. skrzydło samolotu, nartę wod-
ną, śmigło helikoptera, i wywołana jest ruchem tych ciał w płynie w odróżnieniu od sta-
tycznej siły nośnej, która jest siła wyporu działającą np. na balon czy statek zgodnie z
14-7
Z. Kąkol-Notatki do Wykładu z Fizyki
prawem Archimedesa. Na rysunku poniżej pokazane są schematycznie linie prądu wo-
kół skrzydła samolotu.
Analizując te linie prądu zauważymy, że ze względu na ustawienie skrzydła (kąt natar-
cia) linie prądu nad skrzydłem są rozmieszczone gęściej niż pod skrzydłem. Tak więc vg
ponad skrzydłem jest większa niż pod skrzydłem vd a to oznacza zgodnie z prawem
Bernoulliego, że ciśnienie nad skrzydłem jest mniejsze od ciśnienia pod skrzydłem i
otrzymujemy wypadkową siłę nośną F skierowaną ku górze. Wynika to również z trze-
ciej zasady dynamiki Newtona. Prędkość v0 powietrza zbliżającego się do skrzydła jest
pozioma podczas gdy powietrze za skrzydłem jest skierowane na ukos w dół (składowa
pionowa). Oznacza to, że skrzydło pchnęło powietrze w dół więc w reakcji powietrze
pchnęło skrzydło do góry.
14-8