Instytut Techniki Cieplnej i Mechaniki Płynów
Zakład Chłodnictwa i Kriotechniki
Podstawy Kriogeniki - Laboratorium
Temat: Skraplanie gazów metodą Joule'a - Thomson'a. Wyznaczanie podstawowych parametrów procesu.
Ćwiczenie przeprowadzili:
Poliński Jarosław
Matkowski Maciej
Komorowski Maciej
M-E IV 2000/2001
Data ćwiczenia: 14.11.2000
Wyniki pomiarów
t |
T4 |
T1 |
p |
s |
mV |
mV |
bar |
0 |
0,836 |
0,805 |
146 |
30 |
0,639 |
0,528 |
146 |
60 |
-0,93 |
0,495 |
146 |
90 |
-1,45 |
0,58 |
146 |
120 |
-2,08 |
0,71 |
144 |
150 |
-2,945 |
0,702 |
144 |
180 |
-3,554 |
0,711 |
143 |
210 |
-4,04 |
0,708 |
143 |
240 |
-4,52 |
0,701 |
143 |
270 |
-4,76 |
0,69 |
142 |
300 |
-4,96 |
0,68 |
142 |
330 |
-4,82 |
0,59 |
142 |
360 |
-5,063 |
0,581 |
142 |
390 |
-5,27 |
0,568 |
141 |
420 |
-5,43 |
0,574 |
141 |
440 |
-5,52 |
0,58 |
141 |
480 |
-5,71 |
0,505 |
140 |
510 |
-5,87 |
0,437 |
140 |
540 |
-5,86 |
0,48 |
140 |
570 |
-5,865 |
0,48 |
139 |
600 |
-5,86 |
0,485 |
139 |
620 |
-5,865 |
0,455 |
138 |
Pierwsze krople skroplonego N2 pojawiły się po 420s procesu, a 1cm3 cieczy zebrał się po 620s procesu.
Po przeliczeniu SEM wydzielającej się na termoparze z mV na Co otrzymałem następujące wyniki:
t |
T4 |
T1 |
s |
Co |
Co |
0 |
21 |
20 |
30 |
15 |
13 |
60 |
-25 |
13 |
90 |
-39 |
15 |
120 |
-61 |
17 |
150 |
-86 |
17 |
180 |
-105 |
17 |
210 |
-122 |
17 |
240 |
-142 |
17 |
270 |
-153 |
17 |
300 |
-160 |
17 |
330 |
-155 |
15 |
360 |
-168 |
15 |
390 |
-178 |
14 |
420 |
-182 |
14 |
440 |
-190 |
15 |
480 |
-200 |
13 |
510 |
-210 |
11 |
540 |
-210 |
13 |
570 |
-210 |
13 |
600 |
-210 |
13 |
620 |
-210 |
13 |
Charakterystyka rozruchu.
Rzeczywista wydajność skraplania.
Czas zebrania 1 cm3 ciekłego N2 - 180s=3min
Spadek ciśnienia Δp=141-138 = 2bar
Stała gazowa N2 RN2=296,7 J/kg*K
Masa cząsteczkowa N2 MN2=28
Średnia temperatura wypływającego gazu do atmosfery T1śr=13Co=286K
Gęstość ciekłego azotu ρcN2=0,808 g/cm3
objętość wypływającego gazu
ilość moli wypływającego gazu
masa wypływającego gazu
masa skroplonego gazu
i ostatecznie rzeczywista wydajność procesu
4. Teoretyczna wydajność skraplania
Wzór wyjściowy
h1' - entalpia czynnika przy wyjściu z układu
h2 - entalpia czynnika przy wyjściu ze sprężarki
q - strumień ciepła dochodzący do układu - zakładamy q=0
h0 - entalpia czynnika w punkcie przecięcia się linii x=0 oraz izotermy T=77K
Z wykresu T-s dla N2 odczytuje następujące wartości entalp:
h1'= 447 J/g - dla Tśr=286 i p=1atm
h2 = 430J/g - dla T=293 i pśr=14MPa
h0= 35J/g
Wydajność chłodnicza sprężarki.
Strumień ciepła wymieniany w wymienniku ciepła.
h5 - entalpia czynnika w na przecięciu się linii nasyceni x=1 i izotermy (odczytane z wykresu T-s dla N2)
Wnioski
Skraplanie gazów w skraplarce Joule'a - Thomson'a jest procesem bardzo mało wydajnym. Wskazuje na to rzeczywisty i teoretyczny współczynnik wydajności procesu. Różnica między obydwoma ww. wielkościami zapewne spowodowana jest przyjmowanym przez nas uproszczeniami oraz błędami podczas pomiarów. Warto jednak nadmienić, iż skraplanie gazów tą metodą jest niezwykle łatwe, tanie oraz posiada niewątpliwie tą zaletę, że skraplarki tego typu maja niewielkie gabaryty i nieskomplikowaną budowę.
Przyglądając się wynikom pomiarów zauważymy, iż wskazania termopary podczas gdy pojawiły się pierwsze krople skroplonego gazu, zdecydowanie odstają od wartości teoretycznych. Tłumaczyć to można przekroczeniem zakresu temperatury prawidłowej pracy przez termoparę.