5 Badania drgań włsnych struny metodą rezonansu 12 (2)

5’ BADANIE DRGAŃ WŁASNYCH STRUNY METODĄ REZONANSU

Cel:

Pytania kontrolne:

gęstość
$$\mathbf{\rho}_{\mathbf{k}}\mathbf{=}\left( \frac{\mathbf{k}}{\mathbf{d}_{\mathbf{sr}}\mathbf{\text{Lv}}} \right)^{\mathbf{2}}\frac{\mathbf{F}_{\mathbf{k}}}{\mathbf{\pi}}\mathbf{= \ }\frac{\mathbf{k}^{\mathbf{2}}\mathbf{F}_{\mathbf{k}}}{\mathbf{4}\mathbf{\pi}\mathbf{r}^{\mathbf{2}}\mathbf{L}^{\mathbf{2}}\mathbf{v}^{\mathbf{2}}}$$
Ciężar, siła ciężkości siła z jaką Ziemia lub inne ciało niebieskie przyciąga dane ciało. Ciężar jest wypadkową sił przyciągania grawitacyjnego i siły odśrodkowej wynikającej z ruchu obrotowego określonego ciała niebieskiego. Q = mg
Ciężar właściwy stosunek ciężaru ciała do jego objętości
$$\gamma = \ \frac{Q}{V} = \ \frac{m}{V}\ g = \ \rho g$$
masa jedna z podstawowych wielkości fizycznych określająca bezwładność (masa bezwładna) i oddziaływanie grawitacyjne (masa grawitacyjna) obiektów fizycznych. Jest wielkością skalarną m

Fala harmoniczna płaska, to fala o określonym kierunku propagacji i stałej amplitudzie, której źródłem jest drganie harmoniczne proste.

Równanie opisujące falę przedstawia zależność wychylenia dowolnego punktu środowiska z położenia równowagi od położenia i czasu:


$$\mathbf{x}\left( \mathbf{z,t} \right)\mathbf{= \ }\mathbf{A}_{\mathbf{0}}\cos\left\lbrack \mathbf{\omega}_{\mathbf{0}}\left( \mathbf{t -}\frac{\mathbf{z}}{\mathbf{v}} \right)\mathbf{+}\mathbf{\varphi}_{\mathbf{0}} \right\rbrack$$

gdzie:

x(z,t) - wychylenie drgającego pkt. Z środowiska z położenia równowagi w momencie t (czast t jest całkowitym czasem drgania źródła ruchu falowego, zlokalizowanego tutaj w położeniu z = 0)
A0 - amplituda fali równa amplitudzie drgania harmonicznego prostego

ω0=2π T0= 2πf0 - częstość kołowa fali równa częstości kołowej drgania harmonicznego prostego o okresie T0 i częstotliwości f0

v prędkość fazowa fali

φ = $\mathbf{\omega}_{\mathbf{0}}\left( \mathbf{t -}\frac{\mathbf{z}}{\mathbf{v}} \right)\mathbf{+}\mathbf{\varphi}_{\mathbf{0}}$ - faza fali

φ0 - faza początkowa fali

Powstaje w wyniku nakładania się ciągów fal stojących (koherentnych), tj. takich ciągów fal, których różnica faz nie zależy od czasu. Jeżeli różnica faz nakładających się ciągów fal zależy od czasu, to powstały obraz nie jest obrazem interferencyjnym.

Najprostszym przykładem interferencji jest nakładanie się dwóch fal harmonicznych, o tych samych amplitudach A0 i częstościach ω0.

$\mathbf{x}\mathbf{\ }_{\mathbf{1}}\mathbf{=}\mathbf{A}_{\mathbf{0}}\cos\left\lbrack \mathbf{\omega}_{\mathbf{0}}\left( \mathbf{t -}\frac{\mathbf{z}_{\mathbf{1}}}{\mathbf{v}} \right) \right\rbrack$ $\mathbf{x}\mathbf{\ }_{\mathbf{2}}\mathbf{= \ }\mathbf{A}_{\mathbf{0}}\cos\left\lbrack \mathbf{\omega}_{\mathbf{0}}\left( \mathbf{t -}\frac{\mathbf{z}_{\mathbf{2}}}{\mathbf{v}} \right) \right\rbrack$

Fala wypadkową powstałą w wyniku nałożenia się obydwu fal opisuje równanie:


$$\mathbf{X = x}\mathbf{\ }_{\mathbf{1}}\mathbf{+ \ x}\mathbf{\ }_{\mathbf{2}}\mathbf{= \ }\mathbf{A}_{\mathbf{0}}\cos\left\lbrack \mathbf{\omega}_{\mathbf{0}}\left( \mathbf{t -}\frac{{\mathbf{z}_{\mathbf{1}}\mathbf{+ \ z}}_{\mathbf{2}}}{\mathbf{2}\mathbf{v}} \right) \right\rbrack$$

gdzie: $\mathbf{A = 2}\mathbf{A}_{\mathbf{0}}\left| \mathbf{\cos}\frac{\mathbf{\pi(}\mathbf{z}_{\mathbf{2}}\mathbf{- \ }\mathbf{z}_{\mathbf{1}}\mathbf{)}}{\mathbf{\lambda}} \right|$

wzmocnienie występuje gdy A=2A0 gdzie z2 z1 = - ciąg fal w zgodnych fazach

wygaszenie A=0 gdzie z2 z1 = $\left( \mathbf{2}\mathbf{n - 1} \right)\frac{\mathbf{\lambda}}{\mathbf{2}}$ - nakładanie się fal o przeciwnych fazach

Fala stojąca jest szczególnym przypadkiem nakładania się dwóch ciągów fal, które mają te same amplitudy i częstości lecz rozchodzą się w przeciwnych kierunkach. Nie towarzyszy jej transport energii.

Początkowe fazy = 0

$\mathbf{x}\mathbf{\ }_{\mathbf{1}}\mathbf{=}\mathbf{A}_{\mathbf{0}}\cos\left\lbrack \mathbf{\omega}_{\mathbf{0}}\left( \mathbf{t -}\frac{\mathbf{z}_{\mathbf{1}}}{\mathbf{v}} \right) \right\rbrack$ $\mathbf{x}\mathbf{\ }_{\mathbf{2}}\mathbf{= \ }\mathbf{A}_{\mathbf{0}}\cos\left\lbrack \mathbf{\omega}_{\mathbf{0}}\left( \mathbf{t +}\frac{\mathbf{z}_{\mathbf{2}}}{\mathbf{v}} \right) \right\rbrack$

Superpozycja obydwu ciągów fal prowadzi do powstania fali stojącej:


X=x 1+ x 2= A0cos[ω0t0]


$$\mathbf{A = 2}\mathbf{A}_{\mathbf{0}}\left| \mathbf{\cos}\frac{\mathbf{2}\mathbf{\text{πz}}}{\mathbf{\lambda}} \right|$$

Maximum A=2A0 powstaje w strzałkach określonych przez warunek z= $\mathbf{k}\frac{\mathbf{\lambda}}{\mathbf{2}}$

Amplitudy równe zeru powstają w węzłach fali stojącej spełniających warunek z = $\left( \mathbf{2}\mathbf{k + 1} \right)\frac{\mathbf{\lambda}}{\mathbf{4}}$

Fala stojąca dla parametru k = 2

Fala stojąca dla parametru k = 3

Struna, oprócz tonu podstawowego – najniższego wśród produkowanych tonów i decydującego o wysokości dźwięku – wydaje tony dodatkowe, czyli wyższe harmoniczne.

Przyrządy:

1’ Układ pomiarowy

(ława, stalowa struna, elektromagnes, szalka na odważniki o masie mS =0,21 kg).

2’ Śruba mikrometryczna.

3’ Przymiar ze skalą milimetrową.

4’ Odważniki.

Przebieg pomiarów:

1’ Zmierzyć długość struny L:

L = 120cm

2’ W trzech różnych miejscach zmierzyć średnice struny d za pomocą śruby mikrometrycznej. Wyznaczyć średnią średnicę struny d:

Średnica struny


d1

[mm]


d2

[mm]


d3

[ mm]


dsr

[mm]

0,710 0,720 0,725 0,718

dsr = 0,000718 m

3’ Ustawić elektromagnes w 1/4 długości struny i dobrać taką masę mO odważników na szalce, aby powstała fala stojąca o długości równej długości struny (k = 2).

Dobierając odpowiednio obciążenia szalki, zaobserwować fale stojące o mniejszych

długościach (3 < k < 6). Elektromagnes powinien zawsze znajdować się w położeniu

odpowiadającemu strzałce fali:

Ustawienie elektromagnesu na długości struny masa obciążników siła naciągu struny gęstość
k

m0

[kg]

F

[N]

ρ

[kgm-3]

2 1/4L 30cm = 0,3 4,100 42,2811 0
3 1/2L 60cm = 0,6 1,550 17,2656
4 45cm = 0,45 0,650 8,4366
5 1/2L 60cm = 0,6 0,300 5,0031
6 50cm = 0,5 0,090 2,943

4’ Wyznaczyć całkowitą siłę naciągu struny F, jako sumę ciężaru odważników i ciężaru szalki:


Fk=m0g+msg

F2 = 9, 81 (4, 1+0,21) = 42,2811 N

F3 = 9, 81 (1, 550+0,21) = 17,2656 N

F4 = 9, 81 (0, 650+0,21) = 8,4366 N

F5 = 9, 81 (0, 3+0,21) = 5,0031 N

F6 = 9, 81 (0, 09+0,21) = 2,943 N

5’ Na podstawie wzoru wyliczyć gęstość struny dla każdej wartości k:


$$\mathbf{\rho}_{\mathbf{k}}\mathbf{=}\left( \frac{\mathbf{k}}{\mathbf{d}_{\mathbf{sr}}\mathbf{\text{Lv}}} \right)^{\mathbf{2}}\frac{\mathbf{F}_{\mathbf{k}}}{\mathbf{\pi}}\mathbf{= \ }\frac{\mathbf{k}^{\mathbf{2}}\mathbf{F}_{\mathbf{k}}}{\mathbf{4}\mathbf{\pi}\mathbf{r}^{\mathbf{2}}\mathbf{L}^{\mathbf{2}}\mathbf{v}^{\mathbf{2}}}$$


$$\rho_{2} = \left( \frac{2}{0,000718\ *0,96*100} \right)^{2}\frac{42,2811}{3,14} = \ \ 11330.91657\ kg/m^{3}$$


$$\rho_{3} = \left( \frac{3}{0,000718\ m*1,05*100} \right)^{2}\frac{17,2656}{3,14} = \ \ 8702,555974kg/m^{3}\ $$


$$\rho_{4} = \left( \frac{4}{0,000718\ m*1,12*100} \right)^{2}\frac{8,4366\ }{3,14} = \ \ 6641,175457\ kg/m^{3}$$


$$\rho_{5} = \left( \frac{5}{0,000718\ m*0,94*100} \right)^{2}\frac{5,0031}{3,14} = \ 8740,267483\ kg/m^{3}$$


$$\rho_{6} = \left( \frac{6}{0,000718\ m*1,11*100} \right)^{2}\frac{2,943}{3,14} = \ \ 5309,862731\ kg/m^{3}$$

6’ Wyliczyć wartość średnią gęstości stali:

ρsr=8144,955643 kg/m3

7’ Porównać otrzymany wynik z wartością tablicową:

Tablicowa wartość gęstości stali ( struna wykonana jest ze stali) wynosi 7800 kg/m3

8’ Wnioski

Przeprowadzone doświadczenie polegało na dobraniu takiego obciążenia szalki aby elektromagnes ustawiony na odpowiedniej długości struny pobudzał ją do drgań.

Struna w zależności od naciągu linki (obciążenia umieszczonego na szalce) oraz ustawienia elektromagnesu osiągała k- krotne wartości węzłów i strzałek ( długości fali stojącej)

Przeprowadzone doświadczenie pozwoliło także zobrazować gęstość struny, która wzrastała wraz ze wzrostem obciążenia na szalach.(pomijając błędny pomiarowe)

Podczas powstawania fali stojącej dało się słyszeć charakterystyczny dźwięk struny (ten, który słyszymy podczas gry na gitarze).


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
3 Badanie drgan wlasnych struny metoda rezonansu, Fizyka sprawka
OI10 Badanie drgan wlasnych struny metoda rezonansu
Badanie drgań własnych struny metodą POPRAWIONE
Wyznaczanie prędkości głosu w powietrzu metodą rezonansu Wyznaczanie częstotliwości drgań generator
4. Badanie drgań własnych metodą rezonansu, Akademia Morska, I semestr, FIZYKA, Fizyka - Laboratoria
POMIAR PREDKOSCI DZWIEKU METODA REZONANSU I METODA SKLADANIA DRGAN WZAJEMNIE PROSTOPADLYCHx
ĆW 12 - Wyznaczanie prędkości fali dźw. metodą rezonansu, laboratorium fizyczne, Laboratorium semest
POMIAR PRĘDKOŚCI DŹWIĘKU METODĄ REZONANSU I METODĄ SKŁADANIA DRGAŃ WZAJEMNIE PROSTOPADŁYCH
cw4 badanie drgan skretnych
Badanie wahadła skrętnego, Studia, Pracownie, I pracownia, 7 Badanie drgań wahadła skrętnego {torsyj
Ćw 65 Badanie drgań relaksacyjnych
Badanie odksztalcen belki zginanej metoda tensometrii oporowej
Wyznaczanie prędkości?li głosowej metodą rezonansu v3 (2)
Ćw 2 Badanie drgań pojazdu podczas jazdy
Badanie drgań tłumionych
Cechowanie generatora rc metodą rezonansu akustycznego, Cechowanie generatora RC metodą rezonansu ak
badanie drgan wahadla sprezynowego (2)

więcej podobnych podstron