1. Schemat stanowiska

2. Wzory wyjściowe i wynikowe

• Strumień objętości

$$q_{v} = \frac{V}{\tau}$$

q_v – strumień objętości

τ – czas

V – objętość

• Współczynnik przepływu zwężki pomiarowej

$$C = \frac{4V}{\tau \bullet \pi \bullet d^{2}\sqrt{z}} \bullet \sqrt{\frac{1 - \left( \frac{d}{D} \right)^{4}}{2g}}$$

z – wysokość spadku ciśnienia

d – średnica zwężki

g – przyspieszenie ziemskie

• Strumień objętości dla C_sr

$$q_{\text{Vsr}} = \frac{C_{sr}}{\sqrt{1 - \beta^{4}}} \bullet \frac{\text{πd}^{2}}{4} \bullet \sqrt{2g\Delta z}$$

• Teoretyczny strumień objętości

$$q_{\text{Vt}} = \frac{1}{\sqrt{1 - \beta^{4}}} \bullet \frac{\text{πd}^{2}}{4} \bullet \sqrt{2g\Delta z}$$

1. Tabele i obliczenia

Lp.	T	h1	h2	Δz	V	τ	qv	ν	Re	C -	Csr	qvśr	qvt
	°C	mm	mm	m	dm^3	s	dm^3/s	m2/s·10^6				dm^3/s	dm^3/s
1.	15,8	676	739	1,42	4,55	11,22	0,41	1,11	23172	0,949	0,968	0,40	0,43
2.	15,8	600	667	1,27	4,55	12,12	0,38	1,11	21451	0,929		0,38	0,40
3.	15,8	543	614	1,16	4,55	12,44	0,37	1,11	20900	0,947		0,36	0,39
4.	15,8	467	539	1,01	4,55	13,55	0,34	1,11	19188	0,932		0,34	0,36
5.	15,8	415	496	0,91	4,55	14,38	0,32	1,11	18080	0,923		0,32	0,34
6.	15,8	352	437	0,79	4,55	15,09	0,30	1,11	17229	0,945		0,30	0,32
7.	15,8	259	347	0,61	4,55	17,1	0,27	1,11	15204	0,952		0,26	0,28
8.	15,8	173	268	0,44	4,55	21,27	0,21	1,11	12223	0,897		0,22	0,24
9.	15,8	108	203	0,31	4,55	23,82	0,19	1,11	10915	0,954		0,19	0,20
10.	15,8	60	147	0,21	4,55	29,66	0,15	1,11	8766	0,939		0,15	0,16

Obliczenia dla pomiaru drugiego:

$$q_{v} = \frac{V}{\tau} = \frac{4,55}{12,25} = 0,37\frac{\text{dm}^{3}}{s}$$

$$C = \frac{4V}{\tau \bullet \pi \bullet d^{2}\sqrt{z}} \bullet \sqrt{\frac{1 - \left( \frac{d}{D} \right)^{4}}{2g}} = \frac{4 \bullet 4,55 \bullet 10^{- 3}}{11,22 \bullet 3,14 \bullet {0,01}^{2} \bullet \sqrt{1,42}} \bullet \sqrt{\frac{1 - \left( \frac{0,01}{0,02} \right)^{4}}{2 \bullet 9,81}} = 0,949$$

$$q_{\text{Vsr}} = \frac{C_{sr}}{\sqrt{1 - \beta^{4}}} \bullet \frac{\text{πd}^{2}}{4} \bullet \sqrt{2g\Delta z} = \frac{0,968}{\sqrt{1 - \left( \frac{0,01}{0,02} \right)^{4}}} \bullet \frac{3,14 \bullet {0,01}^{2}}{4} \bullet \sqrt{2 \bullet 9,81 \bullet 1,42} = 0,0004\frac{m^{3}}{s} = 0,4\frac{\text{dm}^{3}}{s}$$

$$q_{\text{Vt}} = \frac{1}{\sqrt{1 - \beta^{4}}} \bullet \frac{\text{πd}^{2}}{4} \bullet \sqrt{2g\Delta z} = \frac{1}{\sqrt{1 - \left( \frac{0,01}{0,02} \right)^{4}}} \bullet \frac{3,14 \bullet {0,01}^{2}}{4} \bullet \sqrt{2 \bullet 9,81 \bullet 1,42} = 0,00043\frac{m^{3}}{s} = 0,43\frac{\text{dm}^{3}}{s}$$

1. Wnioski

Charakterystyka zwężki jest zależna głównie od spadku ciśnienia mierniczego. Czym większy strumień objętości cieczy tym większa jest różnica wysokości ciśnień pokazywanym przez manometr różnicowy. Stary miejscowe spowodowane przez zwężkę są zależne od strumienia objętości, czym większy tym większe straty, oraz od różnicy wysokości ciśnień mierzonych w punktach pomiarowych