Detektor wartości średniej

$\mathrm{U}_{\mathrm{SR}}\mathrm{=}\frac{\mathrm{1}}{\mathrm{2\pi}}\int_{\mathrm{0}}^{\mathrm{2\pi}}{\mathrm{u}\left( \mathrm{\text{ωt}} \right)\mathrm{\text{dt}}}$ Nie może być obciążony pojemnością. Bo jeśli będzie obciążony pojemnością to wtedy wprowadza błąd całkowania gdyż pole ponad osią będzie różne dla układu z pojemnością i bez.

Dlatego detektor wartości średniej buduje się Następująco:

Gdzie pojemność FDP nie wpływa na część Detekcyjną

Detektor wartości szczytowej

W detektorze tym istnienie Pojemności jest konieczne Kondensator rozładowuje się względem stałej czasu Jeśli R to C

Detektor obwiedni – demodulacja asynchroniczna

Skuteczność i sprawność demodulacji

$\gamma = \frac{U_{\text{mcz}}}{mU_{\text{wcz}}}$ m- współczynnik głębokości modulacji U_mcz- amplituda wydzielonej obwiedni sygnału zmodulowanego

U_wcz- amplituda fali nośnej

Sygnał zmodulowany:

Sygnały zdemodulowane:

Przy źle dobranej stałej czasu sygnał wyjściowy jest odkształcony w zakresie ujemnej części obwiedni Przy głębokości modulacji nie większej niż 70% wartość stałej czasu:

ω_mmaxRC ≤ (1 ÷ 1, 5)

Efekt ząbkowania jest widoczny gdy częstotliwość nośna nie jest dużo większa od modulującej

Demodulacja synchroniczna Przebieg czasowy sygnału AM

$$u_{we = U_{N}}\lbrack cos\omega_{N}t + \frac{m}{2}\cos{\left( \omega_{N} + \omega_{m} \right)t} + \frac{m}{2}\cos{\left( \omega_{N} - \omega_{m} \right)t}\rbrack$$

Gdzie: U_N – amplituda fali nośnej $m = k\frac{U_{m}}{U_{N}}$ - współczynnik głębokości modulacji U_m – amplituda sygnału modulującego

ω_N – pulsacja nośnej ω_m – pulsacja sygnały modulującego Jeśli taki przebieg pomnożymy po stronie odbiorczej przez przebieg generatora lokalnego o częstotliwości równej częstotliwości nośnej u_g(t) = U_gcosω_Nt

To w wyniku po odfiltrowaniu zbędnych składowych w. cz. Otrzymamy na wyjściu u_wy(t) = U_NU_g(1 + mcosω_mt)

Po stronie odbiorczej wymagany jest synchronizm i syn fazowość. Niestety PLL zapewnia tylko synchronizm a fazę przesuwa o 90 stopni + błąd fazy

Należy zawęzić pasmo pętli aby wyciąć tylko nośną. Jeśli FDP1 będzie wąski to pętla da na wyjściu tylko nośną. Przesuwnik fazy PF jest po to by usunąć przesunięcie fazy wprowadzane przez PLL

Demodulator FM z pojedynczym obwodem rezonansowym

Obwód rezonansowy jest odstrojony od nośnej o pewną wartość

Na wyjściu dyskryminatora pojawia się sygnał nadal zmodulowany częstotliwościowo a dodatkowo zmodulowany amplitudowo.

Sygnał przed dyskryminatorem( FM ) Sygnał po dyskryminatorze ( FM + AM )

Demodulator FM w układzie przeciwsobnym

Stosuje się go aby zwiększyć liniowość i zakres działania.

Dwa obwody rezonansowe tworzą charakterystykę S

Koincydencyjny demodulator FM

Demodulator koincydencyjny to taki, w którym wartość napięcia stałego na wyjściu zależy od okresu czasu, w którym dwa jego sygnały wejściowe mają jednocześnie zadane polaryzacje zgodne lub przeciwne

Przesuwnik fazy o 90⁰ tylko dla częstotliwości nośnej W takt modulacji sygnał z wyjścia PF zmienia częstotliwość tak samo jak na drugim wejściu układu mnożącego ale w takt modulacji jest dodatkowo przesuwany w fazie w stosunku do drugiego sygnału.

Demodulator FM z pętlą PLL

Częstotliwość chwilowa sygnału GPN

f_g(t) = f_g0[1 + k_gu_f(t)]

Gdzie:

f_g0 – częstotliwość drgań własnych GPN przy u^f=0

k_g – nachylenie cha-ki GPN

częstotliwość chwilowa sygnały wejściowego FM

f_we(t) = f_N[1 + A(t)sinω_mt]

Gdzie: f_n – częstotliwość nośnej FM

A(t) – stosunek chwilowej dewiacji do nośnej ω_m – pulsacja sygnału modulującego

W synchronizmie pętli f_g(t)=f_we(t) $u_{f}\left( t \right) = u_{\text{we}}\left( t \right) = \frac{1}{k_{g}}\lbrack\frac{f_{N} - f_{g0}}{f_{g0}} + \frac{f_{N}}{f_{g0}}A\left( t \right)\sin\omega_{m}t\rbrack$

Sygnał na wyjściu niesie informacje o sygnale modulującym.