Cel ćwiczenia:
Celem ćwiczenia było poznanie zjawisk termoelektrycznych oraz ich zastosowań, a w szczególności budowę i zasadę działania termopary i sposób wykonywania pomiarów temperatury przy jej pomocy. Należało też wyznaczyć temperaturę krzepnięcia stopu.
Wprowadzenie:
Termoparą nazywamy obwód zbudowany z dwóch różnych metali lub półprzewodników. Zasada działania termopary opiera się na wykorzystaniu zjawiska termoelektrycznego czy napięcia kontaktowego Galvaniego lub zjawiska Thomsona. Zjawisko to polega na powstawaniu siły termoelektrycznej między spojeniami dwóch różnych metali, jeżeli są one umieszczone w dwóch różnych temperaturach. Wartość indukowanej siły termoelektrycznej zależy przede wszystkim od różnicy temperatur w jakich znajdują się złącza ale wpływ na nią ma też koncentracja swobodnych nośników w każdym z metali jak i wartość pracy wyjścia tych materiałów.
gdzie:
e - ładunek elektronu,
- energia Fermiego dla metalu A
- energia Fermiego dla metalu B.
Wytwarzająca się w punkcie styku różnica potencjału nazywana jest kontaktowym napięciem Galvaniego. Na wartość mierzonej siły wpływ mają też wytwarzane w przewodniku siły termoelektryczne Thomsona. W naszym przypadku wystarczy założyć że powstająca siła termoelektryczna w termoparze jest proporcjonalna do różnicy temperatury. W praktyce, dla niedużych różnic temperatur między spoinami można przyjąć liniową zależność siły termoelektrycznej od różnicy temperatur.
Stała α nazywa się współczynnikiem termoelektrycznym i oznacza wartość siły termoelektrycznej dla termopary wykonanej z danej pary metali przy różnicy temperatur między spojeniami równej 1 K.
Rysunek:
Schemat
termopary.
Termopary wykorzystuje się do budowy precyzyjnych mierników temperatury o dużym zakresie pomiarowym, małej bezwładności cieplnej i dość dużej dokładności.
Termoparę wykorzystaliśmy także do pomiaru temperatury krzepnięcia stopu. Krzepnięcie ciała jest jedną z przemian fazowych pierwszego rodzaju podczas której zachodzą w strukturze materiału istotne zmiany. Wydziela się wówczas tzw. ciepło utajnione ,następuje zmiana objętości itp. Objawia się to m.in. tym, że ciało pomimo wydzielania ciepła nie zmienia temperatury. Badając zależność zmiany temperatury danego ciała w funkcji czasu możemy dowiedzieć się wielu rzeczy jak: zaobserwować plateau temperatury krzepnięcia czy oszacować wielkość ciepła krzepnięcia danego materiału.
Układ pomiarowy:
Pomiar temperatury termoparą polega na wyznaczeniu zależności między siłą termoelektryczną a różnicą temperatur. W tym celu należy termoparę wyskalować. Skalowanie polega na wyznaczeniu siły termoelektrycznej powstającej na zaciskach termopary w sytuacji gdy jedno ze złączy znajduje się w temperaturze odniesienia (najczęściej 00C) a temperatura drugiego złącza zmienia się przy czym jego temperaturę badamy jednocześnie za pomocą termometrów. Po wyskalowaniu termopary czyli wykreśleniu zależności siły termoelektrycznej od różnicy temperatur mogliśmy dokonać pomiaru temperatury krzepnięcia stopu. W naczyniu ze stopionym stopem umieszczamy jedno ze złączy termopary podczas gdy drugie jest umieszczone w temperaturze odniesienia. W ustalonych odcinkach czasu (co 20s) dokonujemy pomiaru siły termoelektrycznej powstałej na zaciskach termopary.
Rysunek: Schemat pomiarowy.
1) woltomierz, 3c) tygiel,
2) kuchenka elektryczna, 4) mieszadło,
3a) naczynie z woda, 5) termometr,
3b) naczynie z lodem i wodą,
Wyniki pomiarów:
Tabela: Wyniki pomiaru skalowania termopary.
Temperatura |
Siła termoelektryczna |
Temperatura |
Siła termoelektryczna |
[0C] |
[mv] |
[0C] |
[mv] |
21,2 |
0,796 |
56,2 |
2,294 |
22,5 |
0,850 |
58,2 |
2,381 |
24,5 |
0,936 |
60,3 |
2,470 |
26,5 |
1,015 |
62,2 |
2,562 |
28,5 |
1,103 |
64,3 |
2,649 |
30,5 |
1,185 |
66,4 |
2,739 |
32,5 |
1,261 |
68,4 |
2,834 |
34,5 |
1,344 |
70,4 |
2,919 |
36,5 |
1,431 |
72,2 |
3,007 |
38,5 |
1,517 |
74,4 |
3,100 |
40,5 |
1,599 |
76,4 |
3,195 |
42,5 |
1,692 |
78,4 |
3,288 |
44,5 |
1,774 |
80,4 |
3,377 |
46,5 |
1,863 |
82,3 |
3,471 |
48,5 |
1,953 |
84,3 |
3,570 |
50,4 |
2,040 |
86,4 |
3,664 |
52,4 |
2,124 |
88,4 |
3,760 |
54,3 |
2,207 |
90,0 |
3,851 |
Tabela: Wynik pomiaru procesu krzepnięcia stopu.
Czas |
Siła termoelektryczna |
Czas |
Siła termoelektryczna |
[s] |
[mV] |
[s] |
[mV] |
200 |
4,464 |
720 |
2,566 |
220 |
4,342 |
740 |
2,570 |
240 |
4,181 |
760 |
2,572 |
260 |
3,988 |
780 |
2,573 |
280 |
3,803 |
800 |
2,571 |
300 |
3,630 |
820 |
2,569 |
320 |
3,484 |
840 |
2,567 |
340 |
3,357 |
860 |
2,571 |
360 |
3,255 |
880 |
2,571 |
380 |
3,165 |
900 |
2,560 |
400 |
3,088 |
920 |
2,546 |
420 |
2,999 |
940 |
2,535 |
440 |
2,918 |
960 |
2,524 |
460 |
2,841 |
980 |
2,509 |
480 |
2,774 |
1000 |
2,488 |
500 |
2,711 |
1020 |
2,465 |
520 |
2,660 |
1040 |
2,430 |
540 |
2,619 |
1060 |
2,389 |
560 |
2,597 |
1080 |
2,342 |
580 |
2,584 |
1100 |
2,291 |
600 |
2,572 |
1120 |
2,244 |
620 |
2,567 |
1140 |
2,202 |
640 |
2,566 |
1160 |
2,163 |
660 |
2,566 |
1180 |
2,124 |
680 |
2,566 |
1200 |
2,085 |
700 |
2,568 |
1220 |
2,046 |
Wnioski i dyskusja błędów:
Podczas ćwiczenia posłużyliśmy się wzorem, w którym temperatura wyrażona jest w stopniach Celsjusza. Przy temperaturze odniesienia równej 0 równanie na siłę termoelektryczną wyraźnie się upraszcza do postaci :
stąd dla n pomiarów otrzymujemy :
Przy wyznaczaniu temperatury krzepnięcia skorzystaliśmy z wyznaczonego wcześniej współczynnika termoelektrycznego. Przy zaokrąglaniu wzięliśmy pod uwagę błędy pomiarowe : błąd woltomierza i błąd bezwzględny termometru, odpowiednio : ΔU = 0,001 mV i Δt = 1 °C.
Pomiary wykonane podczas ćwiczenia obarczone były szeregiem błędów. Występowały błędy wynikające z zastosowanych przyrządów : ΔU = 0,001 mV i Δt = 0,5 °C. Łatwo można dostrzec większą rolę błędu bezwzględnego termometru.
Dla woltomierza :
Otrzymane wyniki przekonują o tym, że błędy woltomierza są do zaniedbania przy błędach termometru . Obserwując zmiany błędu względnego dostrzegamy, że przyjmuje on największą wielkość przy początku skali. a najmniejszą na końcu. Na otrzymanym wykresie dostrzegamy rzeczywiście odkształcenia krzywej mogące być skutkiem dużego poziomu błędu względnego na początku zakresu pomiarowego.
Charakter zjawiska krzepnięcia metalu mogliśmy zauważyć mając do dyspozycji wykres zależności napięcia termoelektrycznego od czasu. Po zapoczątkowaniu procesu krystalizacji metal zaczął oddawać ciepło do otoczenia, a jego temperatura nie malała. Plateau na wykresie pokazuje temperaturę krzepnięcia dla badanego metalu. Uzyskana temperatura ( 62.6 ° C ) wskazuje, że mieliśmy do czynienia z metalem łatwo topliwym(cyna lub jej stop z ołowiem).
1
1